Физическая энциклопедия
- ШРЁДИНГЕРА ПРЕДСТАВЛЕНИЕ
- один из способов описания квантовомеханич. явлений, в к-ром рассматривается изменение вектора состояния во времени (эволюция вектора состояния), а операторы
отвечающие физ. величинам, не зависят от времени. Эта схема предложена Э. Шрёдингером (E. Schrodinger) в 1926. В случае стационарного гамильтониана H из ур-ния Шрёдингера
выводится закон эволюции вектора состояния
в Ш. п.:
Тогда из выражения для ср. значения
следует, что если ввести новый вектор состояния
=
не зависящий от времени и отвечающий выбору Гейзенберга представления, то соответствующие операторы наблюдаемых
уже зависят от времени:
и подчиняются ур-нию эволюции Гейзенберга
Переход к любому др. представлению осуществляется применением подходящего унитарного оператора
:
Напр., полагая
где 
-гамильтониан свободной системы, и выбирая 
приходим к представлению взаимодействия, или представлению Дирака (P. A. M. Dirac, 1927).Лит.: Блохинцев Д. И., Основы квантовой механики, 6 изд., M., 1983; Ландау Л. Д., Лифшиц E. M., Квантовая механика. Нерелятивистская теория, 4 изд., M., 1989. Ю. П. Рыбаков.
Математическая энциклопедия
одно из основных возможных (наряду с Гейзенберга представлением и взаимодействия представлением )эквивалентных представлений зависимости от времени tоператоров Аи волновых функции 
в квантовой механике и квантовой теории поля. В III. л. операторы А S, соответствующие физич. динамич. величинам, не зависят от времени t, поэтому решение Шрёдингера уравнения
можно записать с помощью не зависящей от t Гамильтона функции Н формально в виде
где 
не зависит от времени, а волновая функция в Ш. п. зависит от tи содержит всю информацию об изменении состояния системы с течением t. Среднее значение оператора AS в Ш. п.
зависит от tвследствие зависимости от tволновых функций 
можно также понимать как среднее значение оператора А Н, зависящего от t, по волновым функциям 
не зависящим от t;
т. е. как среднее значение оператора в представлении Гейзенберга. Свойство инвариантности средних значений, к-рые должны быть наблюдаемыми и иметь тем самым физич. смысл, относительно унитарных преобразований типа (4) означает эквивалентность Ш. п. и представлений Гейзенберга и взаимодействия.
Ш. п. названо по имени Э. Шрёдингера (Е. Schrodinger), к-pыый ввел его в 1926, формулируя в квантовой механике уравнение, получившее впоследствии название уравнения Шрёдингера.
В. Д. Кукин.