«Комбинационное рассеяние света»

рассеяние света веществом, сопровождающееся заметным изменением частоты рассеиваемого света. Если источник испускает линейчатый спектр, то при К. р. с. в спектре рассеянного света обнаруживаются дополнительные линии, число и расположение которых тесно связаны с молекулярным строением вещества. К. р. с. открыто в 1928 советскими физиками Г. С. Ландсбергом и Л. И. Мандельштамом при исследовании рассеяния света в кристаллах и одновременно индийскими физиками Ч. В. Раманом и К. С. Кришнаном при исследовании рассеяния света в жидкостях (в зарубежной литературе К. р. с. часто называют эффектом Рамана). При К. р. с. преобразование первичного светового потока сопровождается обычно переходом рассеивающих молекул на другие колебательные и вращательные уровни (см. Молекулярные спектры), причём частоты новых линий в спектре рассеяния являются комбинациями частоты падающего света и частот колебательных и вращательных переходов рассеивающих молекул — отсюда и назв. «К. р. с.».

Для наблюдения спектров К. р. с. необходимо сконцентрировать интенсивный пучок света на изучаемом объекте. В качестве источника возбуждающего света чаще всего применяют ртутную лампу, а с 60-х гг. — лазерный луч. Рассеянный свет фокусируется и попадает в спектрограф, где спектр К. р. с. регистрируется фотографическим или фотоэлектрическим методами.

К. р. с. наиболее часто связано с изменением колебательных состояний молекул. Такой спектр К. р. с. состоит из системы спутников, расположенных симметрично относительно возбуждающей линии с частотой ν. Каждому спутнику с частотой ν — ν_i (красный, или стоксов, спутник) соответствует спутник с частотой ν + ν_i (фиолетовый, или антистоксов, спутник). Здесь ν_i— одна из собственных частот колебаний молекулы. Таким образом, измеряя частоты линий К. р. с., можно определять частоты собственных (или нормальных) колебаний молекулы, проявляющихся в спектре К. р. с. Аналогичные закономерности имеют место и для вращательного спектра К. р. с. В этом случае частоты линий определяются вращательными переходами молекул. В простейшем случае вращательный спектр К. р. с. — последовательность почти равноотстоящих симметрично расположенных линий, частоты которых являются комбинациями вращательных частот молекул и частоты возбуждающего света.

Согласно квантовой теории, процесс К. р. с. состоит из двух связанных между собой актов — поглощения первичного фотона с энергией hν(h —Планка постоянная) и испускания фотона с энергией hν' (где ν' = ν ± ν_i), происходящих в результате взаимодействия электронов молекулы с полем падающей световой волны. Молекула, находящаяся в невозбуждённом состоянии, под действием кванта с энергией hν через промежуточное электронное состояние, испуская квант h(ν — ν_i), переходит в состояние с колебательной энергией hν_i. Этот процесс приводит к появлению в рассеянном свете стоксовой линии с частотой ν — ν_i(). Если фотон поглощается системой, в которой уже возбуждены колебания, то после рассеяния она может перейти в нулевое состояние; при этом энергия рассеянного фотона превышает энергию поглощённого. Этот процесс приводит к появлению антистоксовой линии с частотой ν + ν_i ().

Вероятность w К. р. с. (а следовательно, интенсивность линий К. р. с.) зависит от интенсивностей возбуждающего I₀ и рассеянного I излучения: w= aI₀(b + J), где аиb — некоторые постоянные; при возбуждении К. р. с. обычными источниками света (например, ртутной лампой) второй член мал и им можно пренебречь. Интенсивность линий К. р. с. в большинстве случаев весьма мала, причём при обычных температурах интенсивность антистоксовых линий I_acт, как правило, значительно меньше интенсивности стоксовых линий I_cт. Поскольку вероятность рассеяния пропорциональна числу рассеивающих молекул, то отношение I_acт/I_cт определяется отношением населённостей основного и возбуждённого уровней (см. Населённость уровня). При обычных температурах населённость возбуждённых уровней невелика и, следовательно, интенсивность антистоксовой компоненты мала. С повышением температуры их населённость возрастает (см. Больцмана статистика), что приводит к увеличению интенсивности антистоксовых линий. Интенсивность линий К. р. с. I зависит от частоты ν возбуждающего света: на больших расстояниях (в шкале частот) от области электронного поглощения молекул IКомбинационное рассеяние света ν⁴, при приближении к полосе электронного поглощения наблюдается более быстрый рост их интенсивности. В некоторых случаях при малых концентрациях вещества удаётся наблюдать резонансное К. р. с. — когда частота возбуждающего света попадает в область полосы поглощения вещества. При возбуждении К. р. с. Лазерами большой мощности вероятность К. р. с. возрастает и возникает вынужденное К. р. с. (см. Вынужденное рассеяние света), интенсивность которого того же порядка, что и интенсивность возбуждающего света.

Линии К. р. с. в большей или меньшей степени поляризованы (см. Поляризация света). При этом различные спутники одной и той же возбуждающей линии имеют различную степень поляризации, характер же поляризации стоксова и антистоксова спутников всегда одинаков.

К. р. с., как и Инфракрасная спектроскопия, является эффективным методом исследования строения молекул и их взаимодействия с окружающей средой. Существенно, что спектр К. р. с. и инфракрасный спектр поглощения не дублируют друг друга, поскольку определяются различными Отбора правилами. Сопоставляя частоты линий в спектре К. р. с. и инфракрасном спектре одного и того же химического соединения, можно судить о симметрии нормальных колебаний и, следовательно, о симметрии молекулы в целом. Таким путём из нескольких предполагаемых моделей молекулы может быть выбрана реальная модель, отвечающая закономерностям в наблюдаемых спектрах. Частоты, а также другие параметры линий К. р. с. во многих случаях сохраняются при переходе от одного соединения к другому, обладающему тем же структурным элементом. Эта т. н. характеристичность параметров линий К. р. с. лежит в основе структурного анализа молекул с неизвестным строением.

К. р. с. в кристаллах обладает некоторыми особенностями. Колебания атомов в кристалле можно отождествить с газом Фононов, а К. р. с. в кристаллах рассматривать как рассеяние на фононах. Другие Квазичастицы кристалла (поляритоны. магноны и др.) также изучаются методами К. р. с.

Спектры К. р. с. каждого соединения настолько специфичны, что могут служить для идентификации этого соединения и обнаружения его в смесях. Качественный и количественный анализ по спектрам К. р. с. широко применяют в аналитической практике, особенно при анализе смесей углеводородов.

Благодаря применению лазеров в качестве источников возбуждающего света () значительно расширился круг объектов, доступных для исследования методами К. р. с., стало возможным более детальное изучение газов, порошков и окрашенных веществ, например полупроводниковых материалов. Кроме того, применение лазеров резко сократило требования к количеству исследуемого вещества.

Лит.: Ландсберг Г. С., Избр. труды, М., 1958, с. 101—170; Мандельштам Л. И., Полн. собр. трудов, т. 1, М., 1947, с. 293, 305; Raman С. V., Krishnan К. S., A new type of secondary radiation, «Nature», 1928, v. 121, № 3048, p. 501; Сущинский М. М., Спектры комбинационного рассеяния молекул и кристаллов, М., 1969; Light scattering spectra of solids, ed by G. B. Wright, B., 1969; Ландсберг Г. С., Бажулин П. А., Сущинский М. М., Основные параметры спектров комбинационного рассеяния углеводородов, М., 1956; Брандмюллер И., Мозер Г., Введение в спектроскопию комбинационного рассеяния света, пер. с нем., М., 1964; Бобович Я. С., Последние достижения в спектроскопии спонтанного комбинационного рассеяния света, «Успехи физических наук», 1969, т. 97, в. 1, с. 37.

М. М. Сущинский.

Рис. 2. Схема стоксовых (с частотами ν-ν₁; ν-ν₂; ν-ν₃) и антистоксовых (ν+ν₁; ν+ν₂; ν+ν₃) линий при комбинационном рассеянии света с частотой ν.

Рис. 3. Схемы стоксова (а) и антистоксова (б) переходов при комбинационном рассеянии света. О — основной уровень, hν_i — колебательный уровень, hν_e — промежуточный электронный уровень молекулы.

Рис. 4. Схемы установок для наблюдения К. р. с. при использовании лазеров: a — объект прозрачный — жидкость или кристалл; б — порошкообразный объект, метод «на просвет»; в — метод «на отражение». K₁, К₂ — линзы; О — объект; Sp — щель спектрографа; Э — экран для устранения возбуждающего излучения.

Рис. 1. Спектр комбинационного рассеяния света на вращательных уровнях молекул газа N₂O при возбуждении их ртутной линией с длиной волны 2536,5 Å.

КОМБИНАЦИОННОЕ рассеяние света (Рамана эффект) - рассеяние света молекулами, при котором частоты рассеянного света являются комбинациями частоты падающего света и колебаний или вращений молекул. В оптических спектрах молекул наблюдаются дополнительные линии с комбинационной частотой. Открыто в 1928 Г. С. Ландсбергом и Л. И. Мандельштамом (в кристаллах) и Ч. В. Раманом и К. С. Кришнаном (в жидкостях).

КОМБИНАЦИОННОЕ рассеяние света, рассеяние света молекулами, при котором частоты рассеянного света являются комбинациями (суммой, разностью и т.п.; отсюда название) частоты падающего света и частот колебаний или вращения молекул. Открыто в 1928 советскими физиками Г.С. Ландсбергом и Л.И. Мандельштамом (в кристаллах) и индийскими физиками Ч.В. Раманом и К.С. Кришнаном (в жидкостях). Комбинационное рассеяние света используется для молекулярного спектрального анализа.

КОМБИНАЦИОННОЕ РАССЕЯНИЕ СВЕТА

рассеяние света в-вом, сопровождающееся заметным изменением частоты рассеиваемого света. Если источник испускает линейчатый спектр, то при К. р. с. в спектре рассеянного излучения обнаруживаются дополнит. линии, число и расположение к-рых тесно связаны с мол. строением в-ва. К. р. с. открыто в 1928 Г. С. Ландсбергом и Л. И. Мандельштамом на кристаллах и одновременно инд. физиками Ч. В. Раманом и К. С. Кришнаном на жидкостях (в зарубежной литературе К. р. с. часто наз. эффектом Рамана). При К. р. с. преобразование первичного светового потока сопровождается обычно переходом рассеивающих молекул на др. колебат. и вращат. уровни энергии (см. МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ), причём частоты новых линии в спектре рассеяния явл. комбинациями частоты падающего света и частот колебат. и вращат. переходов рассеивающих молекул — отсюда и назв. «К. р. с.».

Для наблюдения спектров К. р. с. необходимо сконцентрировать интенсивный пучок света на изучаемом объекте. В качестве источника возбуждающего света применяют ртутную лампу, в последнее время чаще лазеры. Рассеянный свет фокусируется и регистрируется фотографич. (рис. 1) или фотоэлектрич. методом (см. СПЕКТРАЛЬНЫЕ ПРИБОРЫ).

К. р. с. наиболее часто связано с переходами между колебат. уровнями энергии молекул. Колебат. спектр К. р. с. состоит из системы спутников, расположенных симметрично относительно возбуждающей линии с частотой n (рис. 2).

Рис. 1. Спектр комбинац. рассеяния света на вращат. уровнях молекул газа N2O при возбуждении ртутной линией 2536,5?.

Каждому спутнику с частотой n-ni (красный, или стоксов, спутник) соответствует спутник с частотой n+ni (фиолетовый, или антистоксов, спутник). Здесь ni— одна из собств. частот колебаний молекулы. Т. о., измеряя частоты линий К. р. с., можно определить частоты собств. (или нормальных) колебаний молекулы, проявляющихся в спектре К. р. с.

Рис. 2. Схема образования стоксовых (с частотами n-n1; n-n2; n-n3) и антистоксовых (n+n1; n +n2; n+n3) линий при комбинац. рассеянии света частоты n.

Аналогичные закономерности имеют место и для вращат. спектра К. р. с. В простейшем случае вращат. спектр К. р. с. — последовательность почти равноотстоящих симметрично расположенных линий, частоты к-рых явл. комбинациями вращат. частот молекул и частоты возбуждающего света.

Согласно квант. теории, процесс К. р. с. состоит из двух связанных между собой актов — поглощения первичного фотона с энергией hn и испускания фотона с энергией hn' (где n' = n±ni), происходящих в результате вз-ствия эл-нов молекулы с полем падающей световой волны. Молекула, находящаяся в невозбуждённом состоянии, под действием кванта с энергией hn через промежуточное электронное состояние, испуская квант h(n-ni), переходит в состояние с колебат. энергией hni. Этот процесс приводит к появлению в рассеянном свете стоксовой линии с частотой n-ni (рис. 3, а). Если фотон поглощается системой, в к-рой уже возбуждены колебания, то после рассеяния она может перейти в нулевое состояние, при этом энергия рассеянного фотона превышает энергию поглощённого.

Рис. 3. Схемы стоксова (a) и антистоксова (б) переходов при комбинац. рассеянии света. О — основной уровень, ni; — колебат. уровень, ne — промежуточный электронный уровень молекулы.

Этот процесс приводит к появлению антистоксовой линии с частотой n+ni (рис. 3, б).

Вероятность w К. р. с. (а следовательно, интенсивность линий К. р. с.) зависит от интенсивностей возбуждающего I0 и рассеянного I излучения: w=aI0(b+I), где а и b — постоянные; при возбуждении К. р. с. обычными источниками света (напр., ртутной лампой) второй член (аI0I) мал, и им можно пренебречь. Интенсивность линий К. р. с. в большинстве случаев весьма мала, причём при обычных темп-pax интенсивность антистоксовых линий Iаст, как правило, значительно меньше интенсивности стоксовых линий Iст (отношение Iаст/Iст определяется отношением населённостей возбуждённого и основного уровней). С повышением темп-ры населённость возбуждённого уровня возрастает (см. БОЛЬЦМАНА СТАТИСТИКА), что приводит к увеличению интенсивности антистоксовых линий.

Интенсивность линий К. р. с. зависит от v возбуждающего света; на больших расстояниях (в шкале v) от области электронного поглощения молекул она =n4, при приближении к полосе электронного поглощения наблюдается более быстрый рост интенсивности линий К. р. с. В нек-рых случаях при малых концентрациях в-ва удаётся наблюдать резонансное К. р. с., когда частота возбуждающего света попадает в область полосы поглощения в-ва. При возбуждении К. р. с. лазерами большой мощности вероятность К. р. с. возрастает и возникает вынужденное К. р. с. (см. ВЫНУЖДЕННОЕ РАССЕЯНИЕ СВЕТА), интенсивность к-рого того же порядка, что и интенсивность возбуждающего света.

Линии К. р. с. в большей или меньшей степени поляризованы (см. ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА). При этом разл. спутники одной и той же возбуждающей линии имеют разл. степень поляризации, характер же поляризации стоксова и антистоксова спутников всегда одинаков.

Рис. 4. Схемы установок для наблюдения комбинац. рассеяния света при использовании лазеров: а—прозрачный объект (жидкость или кристалл); б — порошкообразный объект, метод «на просвет»; в — метод «на отражение». K1, К2 — линзы, О — объект, Sp — щель спектрографа, Э— экран для устранения возбуждающего излучения.

К. р. с. явл. эфф. методом исследования строения молекул и их вз-ствия с окружающей средой. Существенно, что спектр К. р. с. и ИК спектр поглощения не дублируют друг друга, поскольку определяются разл. отбора правилами. Сопоставление частот, наблюдаемых в спектре К. р. с. и ИК спектре одного и того же соединения, позволяет судить о симметрии нормальных колебаний и, следовательно, о симметрии молекулы в целом и её структуре. Методами К. р. с. изучают квазичастицы в твёрдом теле. Специфичность спектров К. р. с. соединений позволяет идентифицировать их и обнаруживать в смесях (см. СПЕКТРАЛЬНЫЙ АНАЛИЗ). Благодаря применению лазеров в качестве источников возбуждающего света значительно расширился круг объектов, доступных для исследования методами К. р. с. (рис. 4), стало возможным более широкое изучение газов и порошков окрашенных в-в, напр. ПП материалов. Кроме того, применение лазеров резко сократило требования к количеству исследуемого вещества (см. ЛАЗЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ).

КОМБИНАЦИОННОЕ РАССЕЯНИЕ СВЕТА

- рассеяние света в газах, жидкостях и кристаллах, сопровождающееся заметным изменением его частоты. В отличив от рэлеевского рассеяния света, при К. р. с. в спектре рассеянного излучения наблюдаются спектральные линии, отсутствующие в линейчатом спектре первичного (возбуждающего) света. Число и расположение появляющихся линий (наз. комбинационными линиями или спутниками) определяется молекулярным строением вещества. К. р. с. открыто в 1928 Г. С. Ландсбергом и Л. И. Мандельштамом при исследовании рассеяния света в кристаллах и одновременно Ч. В. Раманом и К. С. Кришнаном при исследовании рассеяния света в жидкостях [1, 2]. В зарубежной литературе К. р. с. обычно наз. эффектом Рамана. Спектроскопия К. р. с.- эфф. метод изучения состава и строения вещества.

Общие закономерности. Спектры К. р. с. получают с помощью спец. оптич. установки, в к-рой интенсивный пучок света концентрируют на изучаемом объекте (рис. 1). В качестве источника света до 60-х гг. чаще всего применялись ртутные лампы, затем их вытеснили лазеры. Рассеянный свет наблюдается под углом рассеяния (обычно =90°) к направлению падающего луча. Спектры К. р. с. регистрируются фотографич. или фотоэлектрич. методом.

Рис. 1. Схема наблюдения комбинационного рассеяния света: Л - источник света (лазер); К - кювета с рассеивающим веществом или кристалл; N - призма Николя; Е - электрический вектор возбуждающей световой волны; Р- индуцированный дипольный момент.

При К. р. с. изменение частоты первичного излучения сопровождается переходом рассеивающих молекул на др. колебат. или вращат. уровни - т. н. колебат. и вращат. К. р. с. (К. р. с. с изменением электронного состояния молекул наблюдалось лишь в небольшом числе случаев). К. р. с. можно рассматривать как процесс, состоящий из двух связанных актов,- поглощения кванта первичного света частоты и испускания кванта частоты , однако в отличие от люминесценции при К. р. с. система под действием кванта с энергией не переходит в возбуждённое электронное состояние даже на очень короткое время, поэтому энергия первичного кванта может быть значительно меньше энергии кванта, способного перевести молекулу из осн. электронного состояния в возбуждённое электронное состояние (рис. 2, а). В процессе К. р. с. квант света воздействует на электронную систему молекулы, передавая ей (или принимая от неё) часть энергии, причём молекула переходит в другое колебат. состояние, а рассеянный ею квант имеет изменённую энергию

К. р. с., возникающее при переходе молекулы из невозбуждённого колебат. состояния, характеризуемого колебат. квантовым числом=0, в возбуждённое колебат. состояние с =1, =2 и т. <д., наз. с т о к-с о в ы м К. р. с. (рис. 2, б). Если же до воздействия Света молекула находилась в возбуждённом колебат. состоянии, напр., характеризуемом ==1, то при К. р. с. она может перейти в невозбуждённое колебат. состояние с = 0, причём энергия рассеянного светового кванта - антистоксово К. р. с. (рис. 1, в). Всё сказанное относится и к К. р. с. с изменением вращат. состояния молекулы, характеризуемого вращат. квантовыми числами. Соотношение между энергиями падающего и рассеянного фотонов в случае стоксова К. р. с. имеет вид

и в случае антистоксова К. р. с.-

величина представляет собой энергию возбуждённого колебат. (или вращат.) состояния молекулы.

Соотношения (1), (2) объясняют осн. закономерности в колебат. спектрах К. р. с. Комбинац. линии располагаются симметрично относительно несмещённой (рэлеевской) линии, частота к-рой совпадает с частотой возбуждающего света . Частота каждого из спутников представляет собой комбинацию частоты возбуждающего света и частоты колебат. или вращат. переходов рассеивающих молекул (отсюда назв. "К. р. с."). Каждому спутнику с частотой (красный, или стоксов, спутник) соответствует спутник с частотой (фиолетовый, или антистоксов, спутник). В случае колебат. К. р. с., измерив частоты спутников, можно определить собств. частоты колебаний молекулы. Нек-рые из колебаний молекулы в спектре К. р. с. не проявляются, т. к. они запрещены отбора правилами. Колебат. спектры молекул, возникающие при непосредств. переходах между колебат. уровнями энергии , лежат в ИК-области спектра. Они определяются др. правилами отбора, поэтому спектры К. р. с. и инфракрасные спектры не дублируют, а дополняют друг друга. Напр., в случае молекул, обладающих центром симметрии, все линии, разрешённые в К. р. с., запрещены в ИК-спектре, и наоборот.

Вращение молекул может проявляться в спектрах К. р. с. как независимый вид движения, обусловливая возникновение чисто вращат. комбинац. линий. Кроме того, вращат. движение может накладываться на колебательное, что приводит к усложнению структуры колебат. линий. Поскольку энергия вращат. движения значительно меньше энергии колебаний, чисто вращат. спектр лежит в области от неск. см ^-1 до неск. десятков см ^-1. Такой спектр представляет собой последовательность почти равноотстоящих линий, расположенных симметрично по обе стороны от возбуждающей линии.

Интенсивности спектральных линий, возникающих при К. р. с., очень малы и при обычных методах наблюдения составляют 10^-10-10^-13 Вт, причём интенсивность антистоксовых линий значительно меньше, чем стоксовых.

В спектрах К. р. с. (как и в ИК-спектрах) присутствуют обертоны, определяемые условием , в пренебрежении ангармонизмом, они являются комбинациями возбуждающей частоты и частот, кратных (, и т. д.), а также составные частоты, получающиеся при одноврем. изменении двух или более колебат. квантовых чисел. Интенсивность обертонов и составных частот в спектрах К. р. с. жидкостей и газов в типичных случаях составляет 10^-3 и менее от интенсивности осн. линий, определяемых условием , и в обычных условиях регистрации обертоны не наблюдаются. Поэтому спектры К. р. с. более просты для интерпретации, чем инфракрасные, где, как правило, проявляются обертоны и составные частоты.

Линии К. р. с. могут иметь разл. поляризацию, причём в большинстве случаев они деполяризованы. Степень деполяризации , где I_x и I_z - интенсивности рассеянного света с колебаниями вектора напряжённости электрич. поля световой волны по осям (рис. 1). Величина зависит от анизотропии электрооптич. свойств рассеивающей системы и типа симметрии рассматриваемого нормального колебания. При колебат. К. р. с. на свободно ориентирующихся системах (молекулах газа или жидкости) в случае естеств. падающего света установлены след, правила поляризации линий К. р. с. [3, 4]: для неполносимметричных колебаний молекул, =0 для полносимметричных колебаний молекул с изотропной поляризуемостью (группы симметрии Т _d, О _h,) и для полносимметричных колебаний молекул, обладающих др. симметрией. Поляризация сток-совых и антистоксовых линий данной колебат. частоты всегда одинакова. При использовании линейно поляризованного первичного излучения степень деполяризации неполяосимметричных линий составляет Для кристаллов поляризац. соотношения усложняются.

Рис. 2. Схема переходов при поглощении и комбинационном рассеянии света.

Вследствие разл. деполяризации линии К. р. с. при установке на пути рассеянного света поляризац. призмы N соотношение интенсивностей линии в спектре зависит от угла поворота этой призмы относительно осей координат. В качестве примера на рис. 3 приведены спектры СС1₄, снятые с поляризац. призмой, пропускающей колебания электрич. вектора Е, соответственно перпендикулярные оси возбуждающего светового луча ( а )и параллельные ей ( б). Сильно поляризованная линия 459 см ^-1 во втором случае почти полностью погашена.

Рис. 3. Спектры комбинационного рассеяния света CCl₄, снятые с поляризационной призмой, пропускающей колебания электрического вектора Е, перпендикулярные (а) и параллельные (б) оси возбуждающего светового пучка; в - изотопич. структура линии 459 см ^-1.

Линии К. р. с. имеют заметную ширину. В случае колебат. К. р. с. жидкостей полуширина линий обычно имеет значение в пределах 1-20 см ^-1. Форма контура и полуширина линий зависят от наличия вращения и качания молекул, характера межмолекулярного взаимодействия, ангармоничности колебаний. Структура линий усложняется из-за наложения линий с близкими частотами, в т. ч. линий разных поворотных изомеров и изотопных молекул. В качестве примера на рис. 3 (в) показана структура линии 459 см ^-1 СС1₄, обусловленная тем, что в молекулы СС1₄ входят разные изотопы С1. Сопоставление полуширины со степенью деполяризации линии К. р. с. показывает, что узкие линии обладают наибольшей поляризацией, а широкие - предельной степенью деполяризации.

Теория К. р. с.- часть общей теории взаимодействия эл.-магн. излучения с веществом. Классич. теория К. р. с. на отд. молекулах основана на трёх положениях: молекулы рассеивают свет вследствие колебаний дипольного момента молекулы, индуцируемого полем падающей световой волны; свет видимой и ближней УФ-областей спектра рассеивается в основном электронной оболочкой молекулы (т. к. ядра атомов, образующие "скелет" системы, смещаются в поле световой волны незначительно); К. р. с. возникает в результате электронно-колебат. взаимодействия в молекуле (взаимное расположение ядер определяет то внутр. поле, в к-ром находится электронное облако). Способность электронного облака молекулы деформироваться под действием электрич. поля световой волны (её поляризуемость )зависит от конфигурации ядер в данный момент и, следовательно, при внутримолекулярных колебаниях изменяется с яастотой этих колебаний, и наоборот - при деформации электронного облака могут возникнуть колебания скелета молекулы. Т. о., К. р. с. можно рассматривать как результат модуляции индуцированного дипольного момента колебаниями ядер.

Характер связи электронного и колебат. движения в классич. теории может быть рассмотрен лишь феноменологически (строгое рассмотрение даёт квантовая теория, см. ниже). Поляризуемость молекулы зависит от межъядерного расстояния в данный момент времени, т. е. является ф-цией колебат. координаты q_i i -гo колебания: . Разложив эту ф-цию в ряд по степеням q_i в окрестности равновесного значения координаты q_i=0, находим:

Значение колебат. координаты q меняется по гар-монич. закону ( - нач. фаза г-го колебания). Поэтому дипольный момент , индуцированный в молекуле электрич. полем Е световой волны , изменяется со временем t:

Последнее и предпоследнее слагаемые в (4) появились в результате модуляции колебаний индуцированного дипольного момента колебаниями ядер; в результате в спектре рассеянного света кроме линии частоты появляются спутники с комбинац. частотами и . Интенсивность линии К. р. с. пропорц. . Если в разложении (3) учесть члены высших порядков, то в выражении для p(t )появятся члены, объясняющие существование обертонов [их интенсивности и т. д.] и составных тонов [их интенсивности и т. <д.]. Такой способ рассмотрения возможен при малых амплитудах колебаний ядер, что обеспечивает сходимость ряда (3) во всём интервале изменении q_i. К. р. с. в отличие от рэлеевского рассеяния некогерентно, поскольку нач. фазы колебаний ядер отд. молекул совершенно независимы.

Квантовая теория К. р. с. В нерелятивистском приближении гамильтониан взаимодействия электронов молекулы с полем падающей световой волны имеет вид

где е и то - заряд и масса электрона, р - оператор импульса, А- оператор вектор-потенциала поля световой волны. Оператор H описывает переходы с участием двух фотонов лишь при учёте виртуальных состояний, отличающихся от конечного я нач. состояний системы (молекула + поле излучения) одним испущенным или поглощённым фотоном. Вероятность К. р. с., вычисленная с помощью метода теории возмущений в пренебрежении ширинами начального 1 и конечного k уровней, определяется ф-лой (см. [3, 4])

Здесь , п - частота и число фотонов возбуждающего света, - то же для рассеянного света, S_k1 - матричный элемент перехода 1 - k, причём

где Р - полный электрич. момент системы, е, - единичные векторы, указывающие направление поляризации соответственно падающей и рассеянной волны, - энергия и - ширина l -гo виртуального электронного состояния. Умножая вероятность перехода на и число рассеивающих молекул N= =, где N₀ - число молекул в единице объёма, dx- толщина рассеивающего слоя, получим соответствующее рассматриваемому процессу приращение интенсивности в слое dx. Принимая во внимание, кроме того, что произведение представляет собой интенсивность возбуждающей линии I, находим

Соотношения (о) и (7) связывают интенсивность линии К. р. с. с параметрами электронно-колебат. структуры уровней молекулы. При значит. удалении частоты возбуждающего света от частот электронного поглощения молекулы, т. е. при и в пренебрежении первым членом в скобках в ф-ле (7) имеем

По мере приближения к полосе электронногс поглощения молекулы (на расстояниях 20 000-30 000 см ^-1 от максимума поглощения и ближе) согласно (6) происходит быстрый рост вероятности К. р. с. с частотой, причём этот рост тем более значителен, чем ближе частота возбуждающего света подходит к полосе поглощения и чем интенсивнее эта полоса. Соответственно интенсивность К. р. с. возрастает быстрее, чем это следует из (8). В нек-рых случаях удаётся наблюдать К. р. с. и при возбуждении светом, частота к-рого попадает в область полосы поглощения вещества (резонансное К. р. с.). Возникающий при этом спектр, сохраняя типичные особенности К. р. с., отличается необычайно высокими значениями молярной интенсивности линий К. р. с. В нек-рых случаях наблюдается также несколько обертонов [5].

Квантовая теория объясняет различие интенсивно-стей стоксовых и антистоксовых линий К. р. с. Поскольку вероятность рассеяния пропорц. числу рассеивающих молекул, интенсивности I _ст и I _аст определяются населённостями нулевого и 1-го колебат. уровней энергии молекул. При не очень высоких темп-pax населённость 1-го колебат. уровня невелика (напр., при комнатной темп-ре при колебат. частоте 1000 см ^-1 на 1-м уровне находится 0,7% всех молекул), поэтому I _аст мала. С повышением темп-ры населённость возбуждённого колебат. уровня возрастает и I _аст увеличивается. Населённость уровней определяется Болъцмана распределением молекул по колебат. энергии, в соответствии с к-рым

Согласно (7), приращение интенсивности I К. р. с. зависит от уже достигнутого уровня этой величины, однако поправочный член в правой части ф-лы (7), пропорциональный , в обычных условиях опыта столь мал, что им можно пренебречь. В импульсных лазерных установках легко достигаются мощности 10⁶-10⁸ Вт, при к-рых рассматриваемый член становится иреоблада ощим. Наблюдаемое в этих условиях К. р. с. наз. вынужденным К. р. с. (сокращённо - ВКР).. Интенсивность линий ВКР экспоненциально зависит от интенсивности возбуждающей линии и числа молекул в рассеивающем объёме вещества (см. Вынужденное рассеяние света).

ВКР обладает рядом особенностей. В спектре ВКР проявляется обычно лишь одна колебат. частота

В спектре с большой интенсивностью проявляются обертоны с частотами 2, 3 и т. д., а также антистоксовы частоты. Излучение первой стоксовой компоненты по ширине линии и угл. распределению "повторяет" возбуждающее излучение, т. е. распространяется по оси возбуждающего луча. Излучение антистоксовых и высших стоксовых компонент частично распространяется по оси, частично в узких конусах под определ. углом к оси, зависящим от свойств рассеивающего вещества и кратности компоненты. Особенности ВКР в основном объясняются тем, что это когерентный процесс, удовлетворяющий определ. фазовым соотношениям [6].

Исследования состава и строения вещества по спектрам К. р. с. Основой аналитич. применений К. р. с. является то, что каждое хим. соединение имеет свой специфич. спектр К. р. с. Поэтому эти спектры могут служить для идентификации данного соединения и обнаружения его в смесях (см. Спектральный анализ). Параметры нек-рых линий в спектрах К. р. с. сохраняются при переходе от одного соединения к другому, содержащему тот же структурный элемент, напр. связи С-Н, С=С, N-Н и др. Такая характеристичность параметров линий К. р. с. лежит в основе структурного анализа молекул с неизвестным строением [2]. Ряд заключений о строении молекулы можно сделать, сопоставляя её спектр К. р. с. и ИК-спектр. Такое сопоставление позволяет судить о симметрии нормальных колебаний и, следовательно, о симметрии молекулы. Применение указанных методов особенно успешно при их сочетании с расчётом частот нормальных колебаний молекул [7].

Большое и всё возрастающее значение приобретает К. р. с. при исследовании кристаллов [8]. Для К. р. с. осн. значение имеет оптич. ветвь колебаний кристалла. Метод К. р. с. стал основным при изучении динамики кристаллич. решётки, изучении разл. квазичастиц (фононов, поляритонов, магнонов и др.), а также исследовании мягкой моды. Вместе с тем разработаны эфф. методы анализа по спектрам К. р. с. кристаллов микроскопич. размеров и кристаллич. порошков [2; 9]. Лит.:1) Фабелинский И. Л., Открытие комбинационного рассеяния света, "УФН", 1978, т. 126, с. 124; 2) С у-щ и н с к и и М. М., Комбинационное рассеяние света и строение вещества, М., 1981: 3) Плачек Г., Релеевское рассеяние и Раман-эффект, пер. с нем., Хар.- К., 1935; 4) С у щ и н-с к и й М. М., Спектры комбинационного рассеяния молекул и кристаллов, М., 1969: 5) Шорыгин П. П., О в а н-д е р Л. Н., Резонансное комбинационное рассеяние света молекулами и кристаллами, в кн.: Современные проблемы спектроскопии комбинационного рассеяния света, М., 1978; 6) С у-щинский М. М., Вынужденное рассеяние света, М., 1985; 7) Колебания молекул, 2 изд., М., 1972; 8) Рассеяние света в твердых телах, под ред. М. Кордоны, Г. Гюнтеродта, пер. с англ., в. 1-4, М., 1979-86; 9) Сущинский М. М., Резонансное неупругое рассеяние света в кристаллах, "УФН", 1988, т. 154, в. 3, с. 353. М. М. Сущинский.