«Сверхтекучесть»

особое состояние квантовой жидкости (См. Квантовая жидкость), находясь в котором жидкость протекает через узкие щели и капилляры без трения; при этом протекающая часть жидкости обладает равной нулю энтропией (См. Энтропия). Единственным представителем семейства сверхтекучих жидкостей долгое время считался жидкий гелий ⁴He, становящийся сверхтекучим ниже температуры Т_λ= 2,17 К (при давлении насыщенных паров p_s=37,8мм рт. ст.).Сверхтекучий ⁴He назывался Не II (см. Гелий). С. Не II была открыта П. Л. Капицей (См. Капица) в 1938. В 1972—74 было установлено, что С. обладает также жидкий ³He при температуре ниже Т_с = 2,6 ․10^-3 К на кривой плавления. Переход нормальных жидких ⁴He и ³He в сверхтекучее состояние представляет собой Фазовый переход II рода.

Сверхтекучую жидкость нельзя представлять как жидкость, не обладающую вязкостью, т. к. эксперименты с крутильными колебаниями диска, погруженного в Не II, показали, что затухание колебаний при температуре, не слишком далёкой от Т_λ («лямбда-точки»), мало отличается от затухания аналогичных колебаний в Не I, который С. не обладает.

Теория сверхтекучести Не II. С. He ll была объяснена Л. Д. Ландау в 1941. Теория Ландау, получившая название двухжидкостной гидродинамики, основана на представлении о том, что при низких температурах свойства Не II как слабовозбуждённой квантовой системы обусловлены наличием в нём элементарных возбуждений, или квазичастиц (См. Квазичастицы). Согласно этой теории, Не II можно представить состоящим из двух взаимопроникающих компонент: нормальной и сверхтекучей.

Нормальная компонента при температурах, не слишком близких к Т_λ, представляет собой совокупность квазичастиц двух типов — Фононов (квантов звука) и Ротонов (квантов коротковолновых возбуждений, обладающих большей, чем у фононов, энергией). При T = 0 плотность нормальной компоненты ρ_n = 0, поскольку при этом любая квантовая система находится в основном состоянии и возбуждения (квазичастицы) в ней отсутствуют. При температурах от абсолютного нуля до 1,7—1,8 К совокупность элементарных возбуждений в ⁴He можно рассматривать как идеальный газ квазичастиц. С дальнейшим приближением к T_λ из-за заметно усиливающегося взаимодействия квазичастиц модель идеального газа становится неприменимой. Взаимодействие квазичастиц между собой и со стенками сосуда обусловливает вязкость нормальной компоненты.

Остальная часть Не II — сверхтекучая компонента — вязкостью не обладает и поэтому свободно протекает через узкие щели и капилляры; её плотность ρ_s=ρ— ρ_n, где ρ — плотность жидкости. При Т= 0, ρ_s=ρ, при увеличении температуры концентрация квазичастиц растет, поэтому ρ_s уменьшается и, наконец, обращается в нуль при Т = Т_λ (С. в λ-точке исчезает, рис. 1). Согласно теории Ландау, жидкость перестаёт быть сверхтекучей и в случае, когда скорость её потока превышает критическое значение, при котором начинается спонтанное образование ротонов (см. Квантовая жидкость). При этом сверхтекучая компонента теряет импульс, равный импульсу испускаемых ротонов, и, следовательно, тормозится. Однако экспериментальное значение критической скорости существенно меньше той, которая требуется по теории Ландау для разрушения С.

С микроскопической точки зрения появление С. в жидкости, состоящей из атомов с целым спином (Бозонов), например атомов ⁴He, связано с переходом при ТТ_λзначительного числа атомов в состояние с нулевым импульсом. Это явление называется Бозе — Эйнштейна конденсацией (См. Бозе - Эйнштейна конденсация), а совокупность перешедших в новое состояние атомов — Бозе-конденсатом. Существование в Не II атомов, обладающих различным характером движения, — атомов конденсата и атомов, не вошедших в конденсат, — приводит к двухжидкостной гидродинамике Ландау (Н. Н. Боголюбов; 1947, 1963). Состояние всех частиц Бозе-конденсата описывается одной и той же квантовомеханической волновой функцией (См. Волновая функция)(конденсатной функцией) ψ = n_o — плотность конденсата, φ — фаза волновой функции. В случае, если атомы слабо взаимодействуют между собой, n_oсовпадает с ρ_s. В Не II из-за сильного взаимодействия атомов n_o составляет при Т = 0 лишь несколько процентов ρ_s. Скорость движения сверхтекучей компоненты υ_s связана с φ соотношением Градиент функции φ, m — масса атома ⁴He, h —Планка постоянная. Это означает, что сверхтекучая компонента движется потенциально (см. Потенциальное течение) и, следовательно, не испытывает сопротивления со стороны обтекаемых ею предметов и стенок канала или сосуда.

Потенциальность течения сверхтекучей компоненты может нарушаться на осях т. н. квантованных вихрей, которые отличаются от вихрей в обычных жидкостях (см. Вихревое движение) тем, что Циркуляция скорости вокруг оси вихря квантуется (Л. Онсагер, 1948; Р. Фейнман, 1955). Квант циркуляции скорости равен h/m. Квантованные вихри осуществляют взаимодействие между сверхтекучей и нормальной компонентами сверхтекучей жидкости. Это взаимодействие приводит хотя и к слабому, но конечному затуханию потока сверхтекучей жидкости в замкнутом канале. При некоторой скорости движения сверхтекучей компоненты относительно нормальной компоненты или стенок сосуда квантованные вихри начинают образовываться настолько интенсивно, что свойство С. исчезает. В рамках этой теории С. пропадает при скоростях, существенно меньших предсказываемых теорией Ландау и более близких к реальным значениям критической скорости. Квантованные вихри наблюдаются экспериментально при вращении сосуда с Не II. Кроме того, в экспериментах с ионами, инжектируемыми в Не II, обнаружены квантованные вихри, имеющие форму кольца.

Сверхтекучесть ³He. При определённых условиях С. может осуществляться и в системах, состоящих из атомов с полуцелым спином — Фермионов (в т. н. ферми-жидкостях). Это происходит в том случае, когда между фермионами имеются силы притяжения, которые приводят к образованию связанных состояний пар фермионов, т. н. куперовских пар (см. Купера эффект). Куперовские пары обладают целым спином, поэтому могут образовывать Бозе-конденсат. С. такого рода осуществляется для электронов в некоторых металлах и носит название сверхпроводимости (См. Сверхпроводимость). Аналогичная ситуация имеет место в жидком ³He, атомы которого имеют спин ¹/₂ и образуют типичную квантовую ферми-жидкость. Свойства ферми-жидкости можно описать как свойства газа квазичастиц-фермионов с эффективной массой примерно в 3 раза большей, чем масса атома ³He. Силы притяжения между квазичастицами в ³He очень малы, лишь при температурах порядка нескольких мК в ³He создаются условия для образования куперовских пар квазичастиц и возникновения С. Открытию С. у ³He способствовало освоение эффективных методов получения низких температур (См. Низкие температуры)— Померанчука эффекта и магнитного охлаждения (См. Магнитное охлаждение). С их помощью удалось выяснить характерные особенности диаграммы состояния ³He при сверхнизких температурах (рис. 2). В отличие от ⁴He (см. рис. 1 к ст. Гелий), на диаграмме состояния ³He обнаружены две сверхтекучие фазы (А и Б). Переход нормальной ферми-жидкости в фазу Апредставляет собой фазовый переход II рода (Теплота фазового перехода равна нулю). В фазе A образовавшиеся куперовские пары обладают спином 1 и отличным от нуля моментом импульса. В ней могут возникать области с общими для всех пар направлениями спинов и моментов импульса. Поэтому фаза А является анизотропной жидкостью. В магнитном поле фаза А расщепляется на две фазы (A₁ и A₂), каждая из которых также является анизотропной. Переход из сверхтекучей фазы А в сверхтекучую фазу В является фазовым переходом 1 рода с теплотой перехода Сверхтекучесть1,5 ․10^-6 дж/моль (15 эрг/моль).Магнитная восприимчивость ³He при переходе А→В скачком уменьшается и продолжает затем уменьшаться с понижением температуры. Фаза В является, по-видимому, изотропной.

Эффекты, сопутствующие сверхтекучести.В сверхтекучей жидкости, кроме обычного (первого) звука (колебаний плотности), может распространяться т. н. Второй звук, представляющий собой звук в газе квазичастиц (колебания плотности квазичастиц, а следовательно, и температуры). Сверхтекучая жидкость обладает аномально высокой теплопроводностью, причиной которой является Конвекция, — теплота переносится макроскопическим движением газа квазичастиц. При нагревании Не II в одном из сообщающихся (через капилляр) сосудов между сосудами возникает разность давлений (термомеханический эффект). Этот эффект объясняется тем, что в сосуде с большей температурой оказывается повышенной концентрация квазичастиц. Из-за того, что узкий капилляр не пропускает вязкого потока нормальной компоненты, возникает избыточное давление газа квазичастиц, подобное осмотическому давлению (См. Осмотическое давление) в растворе. Существует и обратный — механокалорический — эффект: при быстром вытекании Не II через капилляр из сосуда температура внутри сосуда повышается (в нём увеличивается концентрация квазичастиц), а вытекающий гелий охлаждается. Интересными свойствами обладает сверхтекучая плёнка гелия, образующаяся на твёрдой стенке сосуда. Так, например, она может выравнивать уровни Не II в сосудах, имеющих общую стенку.

Лит.: Капица П. Л., Эксперимент, теория, практика, М., 1974; Халатников И. М., Фомин И. А., Сверхтекучесть и фазовые переходы в жидком гелии-З, «Природа», 1974, № 6; Халатников И. М., Теория сверхтекучести, М., 1971; Квантовые жидкости. Теория. Эксперимент, М., 1969; Мендельсон К., На пути к абсолютному нулю, пер. с англ., М., 1971; William Е., Kelier, Helium-3 and Helium-4, N.-Y., 1969.

Т. Е. Воловик.

Рис. 1. Диаграмма, иллюстрирующая двухжидкостную модель Не II (Т — абсолютная температура, ρ_n/ρ — отношение плотности нормальной компоненты к плотности Не II).

Рис. 2. Диаграмма состояния ³He при низких температурах (T — абсолютная температура, ρ — давление).

1. сверхтеку́честь;
2. сверхтеку́чести;
3. сверхтеку́чести;
4. сверхтеку́честей;
5. сверхтеку́чести;
6. сверхтеку́честям;
7. сверхтеку́честь;
8. сверхтеку́чести;
9. сверхтеку́честью;
10. сверхтеку́честями;
11. сверхтеку́чести;
12. сверхтеку́честях.

ж.

Совокупность физических явлений, наблюдаемых в жидком гелии при температуре, близкой к абсолютному нулю.

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ - свойство квантовой жидкости (4Не и 3Не) протекать без внутреннего трения (вязкости) через узкие щели, капилляры и т. п. Сверхтекучесть 4He (при температурах ниже Тк = 1,17 К) была открыта в 1938 П. Л. Капицей, сверхтекучесть 3Не (ниже 2,6 ?10-3К) - в 1974 группой американских физиков. Сверхтекучесть связана с переходом части атомов жидкости (при Т?Тк) в состояние с нулевым импульсом (см. Бозе - Эйнштейна конденсация). Эти атомы образуют сверхтекучую компоненту.

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ, свойство квантовых жидкостей 4He и 3He протекать без внутреннего трения (вязкости) через узкие щели, капилляры и т.п. Сверхтекучесть 4He при T<2,17 К открыта П.Л. Капицей в 1938. Сверхтекучесть 3He (при T<2,6?10-3 К) открыта группой американских физиков в 1972 - 74. При сверхтекучести часть атомов жидкости переходит в состояние с нулевым импульсом и образует сверхтекучую компоненту, лишенную вязкости.

жен.;
физ. superfluidity

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ

состояние квантовой жидкости, при к-ром она протекает через узкие щели и капилляры без трения.

Сверхтекучесть 4Не. Жидкий гелий 4Не становится сверхтекучим ниже темп-ры Tl=2,17 К, при давлении насыщенных паров ps=38,8 мм рт. ст. Свехтекучий 4Не наз. Не II (см. ГЕЛИЙ ЖИДКИЙ), несверхтекучий жидкий 4Не наз. He I. С. Не II была открыта П. Л. Капицей в 1938. В 1972—74 было установлено, что С. обладает также жидкий 3Не при темп-ре ниже Tс=2,6
• 10-3 К и давлении 2,58
• 104 мм рт. ст. (34 атм). Переход жидких 4Не и 3Не в сверхтекучее состояние представляет собой фазовый переход II рода.

Сверхтекучую жидкость нельзя представлять как жидкость, не обладающую вязкостью, т. к. эксперименты с крутильными колебаниями диска, погружённого в Не II, показали, что вызываемое вязкостью затухание колебаний при темп-ре, не слишком далёкой от Тl («лямбда-точки»), мало отличается от затухания аналогичных колебаний в Не I.

Теория сверхтекучести Не II была создана Л. Д. Ландау в 1941. Эта теория, получившая название д в у х ж и д к о с т н о й г и д р о д и н а м и к и, основана на представлении о том, что при низких темп-рах св-ва Не II как слабовозбуждённой квант. системы обусловлены наличием в нём элементарных возбуждений (квазичастиц).

Не II можно представить состоящим из двух взаимопроникающих компонент: нормальной и сверхтекучей. Норм. компонента при темп-рах, не слишком близких к Тl, представляет собой совокупность квазичастиц двух типов — фононов и ротонов. При T=0 плотность норм. компоненты rn=0, поскольку при этом любая квант. система находится в осн. состоянии и возбуждения (квазичастицы) в ней отсутствуют. При темп-рах от абс. нуля до 1,7—1,8 К совокупность элем. возбуждений в Не II можно рассматривать как идеальный газ квазичастиц. С дальнейшим приближением к Тl из-за заметно усиливающегося вз-ствия квазичастиц модель идеального газа для них становится неприменимой. Вз-ствие квазичастиц между собой и со стенками сосуда обусловливает вязкость норм. компоненты. Остальная часть Не II — сверхтекучая компонента — вязкостью не обладает и поэтому свободно протекает через узкие щели и капилляры; её плотность rs=r-rn, где r — плотность жидкости. При Т=0 rs=r, с ростом темп-ры концентрация квазичастиц растёт, поэтому rs уменьшается и, наконец, обращается в нуль при Т=Тl (С. в l-точке исчезает, рис. 1).

Рис. 1. Диаграмма, иллюстрирующая двухжидкостную модель Не II (rn/r — отношение плотности норм. компоненты к плотности Не II).

Согласно теории Ландау, жидкость перестаёт быть сверхтекучей и в случае, когда скорость её потока превышает критич. значение, при к-ром начинается спонтанное образование ротонов. При этом сверхтекучая компонента теряет импульс, равный импульсу испускаемых ротонов, и, следовательно, тормозится. Однако эксперим. значение критич. скорости существенно меньше того, к-рое требуется по теории Ландау для разрушения С.

С микроскопич. точки зрения появление С. в жидкости, состоящей из атомов с целым спином (бозонов), напр. атомов 4Не, связано с переходом при T

Конденсатная ф-ция y должна быть непрерывной, поэтому её фаза j при обходе по замкнутому контуру может меняться лишь на 2pN, где N — целое число. Это означает, что циркуляция скорости сверхтекучей компоненты по любому замкнутому контуру может принимать только дискретные значения N
• hlm. Поэтому сверхтекучая компонента — это не просто идеальная жидкость с потенц. течением, она обладает особыми макроскопич. квантовыми св-вами. Во-первых, при течении сверхтекучей компоненты по каналу, замкнутому в кольцо, циркуляция скорости vs вдоль канала квантуется с квантом циркуляции h/m. Под влиянием внеш. воздействия скорость течения не может уменьшаться непрерывно, а только скачком. В процессе скачкообразного перехода от течения с N квантами циркуляции к течению с N-1 квантами требуется разрушить сверхтекучее состояние (обратить rs в нуль) в нек-рой области и, следовательно, преодолеть большой потенц. барьер. Поэтому течение в замкнутом канале чрезвычайно устойчиво. Во-вторых, в сверхтекучей компоненте могут существовать т. н. квантованные вихри (Л. Онсагер, 1948; Р. Фейнман, 1955, США) с циркуляцией вокруг оси вихря, принимающей дискретные значения. В отличие от вихрей в обычной жидкости (см. ВИХРЕВОЕ ДВИЖЕНИЕ), эти вихри устойчивы и не исчезают под влиянием вязкости норм. компоненты. На оси этих вихрей y, а вместе с ней и rs обращаются в нуль. Квантованные вихри осуществляют вз-ствие между сверхтекучей и норм. компонентами сверхтекучей жидкости. Их рождение приводит хотя и к слабому, но конечному затуханию потока сверхтекучей жидкости в замкнутом канале. При нек-рой скорости движения сверхтекучей компоненты относительно норм. компоненты или стенок сосуда квантованные вихри образуются столь интенсивно, что сверхтекучая компонента начинает испытывать трение со стороны норм. компоненты или стенок сосуда. В рамках этой теории С. пропадает при скоростях, существенно меньших скоростей по теории Ландау и более близких к реальным значениям критич. скорости. Квантованные вихри наблюдаются экспериментально при вращении сосуда с Не II. При достаточно большой угл. скорости w вращения сосуда они образуют вихревую систему со ср. скоростью,vs, совпадающей со скоростью твердотельного вращения (w, r). Кроме того, в экспериментах с ионами, инжектируемыми в Не II, обнаружены квантованные вихри, имеющие форму кольца.

Сверхтекучесть 3Не. Атомы 3Не обладают полуцелым спином, т. е. они— фермионы, а 3Не — ферми-жидкость. Если между фермионами имеются силы притяжения, приводящие к образованию попарно связанных фермионов, т. н. куперовских пар (см. КУПЕРА ЭФФЕКТ), то такие пары обладают целочисленным спином. По этому признаку они — бозоны и могут образовывать Бозе-конденсат. Силы вз-ствия между ч-цами в 3Не таковы, что лишь при темп-рах порядка неск. мК в 3Не создаются условия для образования куперовских пар и возникновения С. Открытию С. у 3Не способствовало освоение эфф. методов получения низких темп-р — Померанчука эффекта и магнитного охлаждения. С их помощью удалось выяснить характерные особенности диаграммы состояния 3Не при сверхнизких темп-рах (рис. 2).

Рис. 2. Диаграмма состояния 3Не при низких темп-рах, р — давление, Н — магн. поле.

В отличие от 4Не ((см. ГЕЛИЙ ЖИДКИЙ) рис. 1 ), на диаграмме состояния 3Не обнаружены две сверхтекучие фазы (А и В). Переход норм. ферми-жидкости в любую из этих фаз представляет собой фазовый переход II рода. Переход из сверхтекучей фазы А в сверхтекучую фазу В относится к фазовым переходам I рода. В магн. поле линия перехода из несверхтекучей фазы в фазу А расщепляется на две линии, каждая из к-рых явл. линией перехода 2-го рода. В области между линиями возникает ещё одна фаза (A1). Во всех трёх фазах образовавшиеся куперовские пары обладают спином s=1 и орбитальным квант. числом L=1. Фазы различаются по структуре волновой ф-ции куперовской пары, к-рая определяет как сверхтекучие, так и магн. св-ва фазы. В фазе В у куперовских пар в среднем нет выделенных направлений спина и орбит. момента импульса. По сверхтекучим св-вам B-фаза эквив. Не II, а по магн. св-вам напоминает изотропный антиферромагнетик. В фазе А куперовская пара имеет ср. направление l орбит. момента импульса, к-рое в равновесии одинаково для всех пар в жидкости, поскольку эти пары образуют Бозе-конденсат. В случае, если l не меняется в пр-ве (напр., фиксируется границей сосуда или внеш. полями), сверхтекучие св-ва фазы А отличаются от св-в Не II лишь тем, что фаза А анизотропна с осью анизотропии вдоль l и коэфф., входящие в ур-ния двухжидкостной гидродинамики Ландау, в т. ч. плотности норм. и сверхтекучей компонент, явл. тензорами. В общем случае, когда l может меняться в пр-ве, осн. отличие фазы А от Не II заключается в том, что скорость сверхтекучей компоненты vs не явл. потенциальной. Циркуляция vs по замкнутому контуру зависит от изменения в пр-ве вектора l. Это приводит к тому, что торможение потока сверхтекучей компоненты может осуществляться не только за счёт образования квантованных вихрей, как в Не II, но и непрерывно, путём осцилляции вектора l в канале. На поверхности канала, где вектор l фиксирован, торможение осуществляется посредством движения точечных дефектов — буджумов. При вращении сосуда может возникать как система квантованных вихрей, так и периодич. структура с непрерывным распределением l и vs. По магн. св-вам фаза А напоминает одноосный антиферромагнетик. Кроме того, поскольку орбит. момент куперовских пар частично передаётся эл-нам атомов 3Не, фаза А обладает также слабым (10-11 магнетонов Бора на атом) спонтанным магн. моментом, направленным по l, и явл. пока единственным известным жидким ферромагнетиком.

Эффекты, сопутствующие сверхтекучести. В сверхтекучей жидкости, кроме обычного (первого) звука (колебаний плотности), может распространяться т. н. второй звук, представляющий собой звук в газе квазичастиц (колебания плотности квазичастиц, следовательно, и темп-ры). Возможны и иные виды колебаний: капиллярные волны, звук. колебания сверхтекучей части жидкости в узких капиллярах (т. н. четвёртый звук) и др. Сверхтекучая жидкость обладает аномально высокой теплопроводностью, причиной к-рой явл. конвекция — теплота переносится макроскопич движением газа квазичастиц. При нагревании Не II в одном из сообщающихся (через капилляр) сосудов между сосудами возникает разность давлений (термомеханический эффект). Этот эффект объясняется тем, что в сосуде с большей темп-рой повышена концентрация квазичастиц. Из-за того, что узкий капилляр не пропускает вязкого потока норм. компоненты, возникает избыточное давление газа квазичастиц, подобное осмотическому давлению в р-ре. Существует и обратный эффект (т. н. механокалорический эффект): при быстром вытекании Не II из сосуда через капилляр темп-ра внутри сосуда повышается (в нём увеличивается концентрация квазичастиц), а вытекающий гелий охлаждается. Интересными св-вами обладает сверхтекучая плёнка гелия, образующаяся на твёрдой стенке сосуда. Так, напр., она может выравнивать уровни Не II в сосудах, имеющих общую стенку.

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ, свойство жидкости, которая не обладает вязкостью и потому не обладает сопротивлением к текучести. ГЕЛИЙ II (жидкий гелий при температурах ниже 2 К, или - 271 °С) был самой первой известной сверхтекучей жидкостью. Его необычные свойства открыты Петром КАПИЦЕЙ в 1937 г. и независимо от него - британским физиком Джоном Алленом в 1938 г. Они обнаружили, что гелий II, как видно, вопреки силе тяжести, протекает вверх по наклонной, и если его поместить в сосуд, гелий поднимается вверх по внутренним стенкам и вытекает из него. Кажется, что это явление противоречит и законам ТЕРМОДИНАМИКИ, т.к. такой гелий течет из холодной области в более теплую. см. также ФИЗИКА низкихТЕМПЕРАТУР.

уникальное состояние жидкости, возникающее в гелии при очень низких температурах. Сверхтекучая жидкость отличается от обычных жидкостей тем, что ее вязкость равна нулю. Она может протекать через тончайшие капилляры без всякого сопротивления. Необычные свойства сверхтекучей жидкости объясняются тем, что поведение жидкости в целом определяется законами квантовой механики.

См. также КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА. Два изотопа гелия - жидкий 3Не и жидкий 4Не - это единственные жидкости, которые становятся сверхтекучими при низких температурах (атом 3Не имеет такие же химические свойства, как и атом 4Не, но в его ядре одним нейтроном меньше).

Сверхтекучий 4Не. Жидкий 4Не, который впервые был получен в 1908, имеет температуру кипения 4,2 К (нуль абсолютной термодинамической шкалы соответствует температуре -273,16° С). Откачивая пар над поверхностью жидкого гелия, можно понизить температуру жидкости примерно до 1 К. В 1930 ученые обратили внимание на то, что при охлаждении жидкого гелия ниже 2,17 К резко меняются многие его свойства. Наиболее заметным изменением является прекращение кипения, указывающее на резкое увеличение теплопроводности. Теплоемкость тоже резко увеличивается, а вязкость, измеренная в тонких капиллярных трубках, падает до нуля. Все это показывает, что в жидком 4Не при температуре ниже 2,17 К происходит фазовый переход в сверхтекучее состояние.

Двухжидкостная модель. В 1940-1941 физики Л.Ландау и Л.Тиса независимо друг от друга предложили теоретическую модель сверхтекучего гелия. Ниже 2,17 К жидкий гелий рассматривается как смесь двух жидкостей: нормальной и сверхтекучей. Нормальная жидкость имеет свойства обычной вязкой жидкости. Сверхтекучая же компонента имеет нулевую вязкость, а также нулевую энтропию и энтальпию. Чуть ниже температуры перехода 2,17 К большую часть жидкости составляет нормальная компонента, а сверхтекучая - только малую часть. При дальнейшем охлаждении жидкости сверхтекучей фракции становится все больше, и ниже 1 К жидкость почти полностью оказывается сверхтекучей. На основе такой модели предсказан новый тип звуковых волн (второй звук), которые могут распространяться в сверхтекучей жидкости. Второй звук - это волна температуры, которая регистрируется при помощи термометра (обычные звуковые волны - это волны давления, которые детектируются микрофоном). Экспериментальное наблюдение второго звука (Москва, 1944) подтвердило многие аспекты двухжидкостной модели.

Фонтанный эффект. Свойства течения сверхтекучей компоненты необычны, потому что такое течение может быть вызвано не только разностью давлений, но и разностью температур (обычная жидкость течет только вследствие разности давлений). Если погрузить в жидкий гелий электронагреватель, то сверхтекучая компонента потечет к нагреваемой области, а нормальная - к холодной в соответствии с законом сохранения масс. На этом основан впечатляющий эффект, называемый фонтанным. Конец тонкой трубки, набитой очень мелким порошком, опускают в жидкий гелий. Если с помощью электронагревателя нагревать жидкость в трубке, то сверхтекучая компонента потечет внутри трубки, а нормальная вязкая жидкость не сможет течь из-за сопротивления, создаваемого порошком. В результате уровень жидкости внутри трубки повышается и, если продолжать нагрев, жидкость будет бить фонтаном из верхнего конца трубки. Эффект весьма значителен: разность температур в несколько сотых кельвина может создать фонтан до метра высотой.

Квантовые эффекты. Необычные свойства сверхтекучей компоненты объясняются тем, что большая часть атомов гелия движется когерентной группой, а не независимо, как атомы любого другого вещества. Наибольшее впечатление эти квантовые эффекты производят, если привести во вращение контейнер с жидким гелием. Вместо того чтобы вращаться вместе с контейнером, как обычная жидкость, сверхтекучая жидкость превращается в сплетение мелких водоворотов, которые называются квантованными вихрями. Картина течения в каждом таком вихре подобна картине течения в смерче, но в гелии скорость потока определяется постоянной Планка, фундаментальной константой квантовой механики

(см. также ПЛАНКА ПОСТОЯННАЯ).

Существование этих квантованных вихрей во вращающемся гелии было предсказано в 1950 Л.Онсагером и Р.Фейнманом и подтверждено множеством экспериментов. В 1974 были получены первые фотографии квантованных вихрей. Это оказалось возможным благодаря захвату электронов ядром вихря (подобно тому как камни и обломки втягиваются в центр смерча). Захваченные электроны, создающие изображение на люминофорном экране, отмечают положение каждого вихря и наглядно свидетельствуют о макроскопической квантовой природе сверхтекучей жидкости.

Фазовые переходы в сверхтекучей жидкости. Уменьшение плотности сверхтекучей жидкости до нуля при температуре 2,17 К и острый пик теплоемкости в этой же точке указывают на то, что при переходе сверхтекучей жидкости в нормальную происходит термодинамический фазовый переход. В своих ранних статьях Онсагер и Фейнман высказывали мнение, что механизм квантованных вихрей может лежать в основе этого фазового перехода, но ни тот, ни другой не проводил расчетов, чтобы подтвердить свою догадку. Только в 1987 математическая теория фазового перехода показала, что их мысль была верна. В этой теории увеличение тепловой энергии жидкости приводит к образованию вихревых витков, подобных кольцам дыма, которые пускают курильщики. При температуре значительно ниже 2,17 К возбуждаются только очень малые вихри, диаметром в несколько ангстрем. Эти вихри, соответствующие нормальной компоненте двухжидкостной модели Ландау, оказывают сопротивление сверхтекучей жидкости, но, будучи очень малыми, они лишь частично уменьшают ее плотность. При повышении температуры образуются вихри все больших и больших размеров. При 2,17 К вихри приобретают размеры, ограниченные только размерами сосуда; это приводит к тому, что плотность сверхтекучей жидкости обращается в нуль и гелий становится нормальной жидкостью.

Сверхтекучий 3Не. Редкий изотоп 3Не начали исследовать лишь в 1949. В первых экспериментах 3Не не был сверхтекучим при температурах выше 1 К. Однако физики-теоретики предсказывали, что эта жидкость может стать сверхтекучей, если ее охладить до температур ниже 1 К. Благодаря достижениям техники низких температур группе ученых из Корнеллского университета удалось охладить жидкий 3Не до температур ниже 0,003 К и обнаружить фазовый переход в жидкости. Последующие измерения подтвердили, что жидкий 3Не становится сверхтекучим при охлаждении до сверхнизких температур. Многие свойства сверхтекучего 3Не весьма отличны от свойств 4Не. В 3Не сверхтекучая жидкость состоит из пар атомов 3Не, связанных силами взаимного притяжения. Это похоже на ситуацию в металлических сверхпроводниках, сверхпроводимость которых обусловлена образованием связанных пар электронов

(см. также СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ).

Еще одно различие состоит в том, что атомы 3Не имеют магнитный момент, а атомы 4Не - нет. Это означает, что на сверхтекучий 3Не должны действовать внешние магнитные поля. Дальнейшие исследования сделают более понятной квантовую природу сверхтекучести.

См. также

ГЕЛИЙ;

ФИЗИКА НИЗКИХ ТЕМПЕРАТУР.

ЛИТЕРАТУРА

Мендельсон К. На пути к абсолютному нулю. М., 1971 Сверхтекучесть гелия. М., 1978

СВЕРХТЕКУ́ЧЕСТЬ -и; ж. Физ. Совокупность физических явлений, наблюдаемых в жидком гелии при температуре, близкой к абсолютному нулю. С. жидкого гелия. Явление сверхтекучести. Теория сверхтекучести.

◁ Сверхтеку́чий, -ая, -ое. С-ая жидкость.

* * *

свойство квантовой жидкости (⁴Не и ³Не) протекать без внутреннего трения (вязкости) через узкие щели, капилляры и т. п. Сверхтекучесть ⁴Не (при температурах ниже Т_к = 2,17 К) открыта в 1938 П. Л. Капицей, сверхтекучесть ³He (ниже 2,6·10^-3 К) — в 1972—74 группой американских физиков. Сверхтекучесть связана с переходом части атомов жидкости (при Т≤Т_к) в состояние с нулевым импульсом (см. Бозе—Эйнштейна конденсация). Эти атомы образуют сверхтекучую компоненту.

* * *

СВЕРХТЕКУ́ЧЕСТЬ, свойство квантовой жидкости (⁴Не и ³Не) протекать без внутреннего трения (вязкости) через узкие щели, капилляры и т. п. Сверхтекучесть ⁴He (при температурах ниже Т_к = 1,17 К) была открыта в 1938 П. Л. Капицей, сверхтекучесть ³Не (ниже 2,6 Ч10^-3К) — в 1974 группой американских физиков. Сверхтекучесть связана с переходом части атомов жидкости (при ТЈТ_к) в состояние с нулевым импульсом (см. —Бозе Эйнштейна конденсация(см. БОЗЕ — ЭЙНШТЕЙНА КОНДЕНСАЦИЯ)). Эти атомы образуют сверхтекучую компоненту.

состояние вещества (жидкого гелия), в котором оно ведет себя как жидкость, не обладающая вязкостью (внутренним трением), поэтому может протекать без трения через очень узкие щели — капилляры малых диаметров. Как и явление сверхпроводимости сверхтекучесть наблюдается при очень низких (сверхнизких) температурах.

св-во жидкого гелия "Не при темп-ре Т < 2,17 К и норм. давлении протекать без трения через узкие капилляры и щели. Сверхтекучий гелий (т. н. HeII) обладает резко аномальными тепловыми св-вами - в стационарных условиях в HeII невозможно создать перепад темп-р, т. к. теплопроводность HeII очень велика. С. обладает также жидкий ³Не при темп-ре Т < 2,6*10^-3К и давлении 3,44 МПа.

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ — способность квантовых жидкостей (см. (1)) — течь без трения (см.) через узкие щели и капилляры. Из всех веществ только два изотопа гелия (⁴Не и ³Не) остаются жидкими в непосредственной близости от абсолютного нуля (см.) при нормальном атмосферном давлении. Атомы жидкого гелия образуют единую квантовую систему, энергию и импульс которой можно изменить только сразу на конечную величину, скачком. Благодаря С. уровень гелия даже в несообщающихся сосудах всегда выравнивается через общую разделяющую их стенку. Своеобразной квантовой жидкостью являются и электроны проводимости в нормальном металле (спин электрона равен /,), когда происходит объединение частиц в пары, которые обладают целым спином и переходят в сверхтекучее состояние. В результате электрический ток может течь без потерь (см. сверхпроводимость) сколь угодно долго.