«Лоренца преобразования»

в специальной теории относительности — преобразования координат и времени какого-либо события при переходе от одной инерциальной системы отсчёта (См. Инерциальная система отсчёта) к другой. Получены в 1904 Х. А. Лоренцом как преобразования, по отношению к которым уравнения классической микроскопической электродинамики (Лоренца - Максвелла уравнения) сохраняют свой вид. В 1905 А. Эйнштейн вывел их, исходя из двух постулатов, составивших основу специальной теории относительности: равноправия всех инерциальных систем отсчёта и независимости скорости распространения света в вакууме от движения источника света.

Рассмотрим частный случай двух инерциальных систем отсчёта ∑ и ∑’ с осями х и x’, лежащими на одной прямой, и соответственно параллельными другими осями (у и y’, z и z’). Если система ∑’ движется относительно ∑ с постоянной скоростью υ в направлении оси х, то Л. п. при переходе от ∑ к ∑’ имеют вид:

где с — скорость света в вакууме (штрихованные координаты относятся к системе ∑’, нештрихованные — к ∑).

Л. п. приводят к ряду важных следствий, в том числе к зависимости линейных размеров тел и промежутков времени от выбранной системы отсчёта, к закону сложения скоростей в теории относительности и др. При скоростях движения, малых по сравнению со скоростью света (υc), Л. п. переходят в преобразования Галилея (см. Галилея принцип относительности), справедливые в классической механике Ньютона.

Подробнее см. Относительности теория; см. также литературу при этой статье.

Г. А. Зисман.

Рис. к ст. Лоренца преобразования.

ЛОРЕНЦА ПРЕОБРАЗОВАНИЯ (в относительности теории) - преобразования координат и времени какого-либо события при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой. Получены в 1904 Х. А. Лоренцом.

ЛОРЕНЦА ПРЕОБРАЗОВАНИЯ

в специальной теории относительности — преобразования координат и времени к.-л. события при переходе от одной инерциальной системы отсчёта.;. с. о.) к другой. Получены в 1904 голл. физиком X. А. Лоренцем H. A. Lorentz) как преобразования по отношению к к-рым ур-ния классич. микроскопич. электродинамики Лоренца — Максвелла уравнения) сохраняют свой вид. В 1905 их вывел. Эйнштейн, исходя из двух постулатов, составивших основу спец. теории относительности: равноправия всex и. с. о. и независимости скорости распространения света в вакууме от движения источника света. (см. ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ТЕОРИЯ).

Ло́ренца преобразова́ния

(в относительности теории), преобразования координат и времени какого-либо события при переходе от одной инерциальной системы отсчёта к другой. Получены в 1904 Х. А. Лоренцем.

* * *

ЛО́РЕНЦА ПРЕОБРАЗОВА́НИЯ (в относительности теории(см. ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ТЕОРИЯ)), преобразования координат и времени какого-либо события при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой. Получены в 1904 Х. А. Лоренцем.(см. ЛОРЕНЦА ПРЕОБРАЗОВАНИЯ)

(в специальной теории относительности — СТО) преобразования координат и времени какого-либо явления (в СТО принято говорить о событии), следовательно, преобразования какого-либо события при переходе от одной инерциалъной системы отсчета к любой другой инерциальной (обычно они отличаются друг от друга движением в произвольном направлении с постоянной скоростью). Эти преобразования оставляют неизменной форму сферы, образованную распространяющимся светом (электромагнитным полем), во всех инерциальных системах, так как свет во всех системах распространяется с одной и той же скоростью (главный постулат СТО, сформулированный Альбертом Эйнштейном в 1905 году). Физическая сущность преобразования Лоренца была дана немецким математиком Германом Мин-ковским в 1908 году и состоит в объединении пространства (координат) и времени в единое многообразие — четырехмерное пространство-время. Обсуждаемые преобразования были впервые получены голландским (нидерландским) физиком Хендриком Лоренцем в 1904 году.

[по имени голл. физика X. А. Лоренца (Н. A. Lorentz; 1853 - 1928)] - соотношения между координатами и моментами времени к.-л. события, рассматриваемого в двух инер-циальных системах отсчёта К (х, у, z, t) и К' (х', у', z', t'), движущихся одна относительно другой с любыми возможными скоростями. В простейшем случае, когда сходственные оси систем К и К' попарно параллельны и система К' движется относительно К с пост. скоростью V, направленной вдоль оси х(см. рис. К ст. Галилея преобразования), причём в момент начала отсчёта времени t u t' начала координат О и О' систем К и К' совпадают, Л. п. имеют вид:

где с - скорость света в вакууме. При малых скоростях (V << с) Л. п. переходят в преобразования Галилея. Л. п. вытекают из постулатов спец. относительности теории.

(в теории относительности), преобразования координат и времени к.-л. события при переходе от одной инерциальной системы отсчёта к другой. Получены в 1904 X. А. Лоренцем.