«Маятник»

Маятник в словарях и энциклопедиях

Значение слова «Маятник»

Источники

  1. Словарь Брокгауза и Ефрона
  2. Большая Советская энциклопедия
  3. Словарь форм слова
  4. Толковый словарь Ожегова
  5. Малый академический словарь
  6. Толковый словарь Ушакова
  7. Толковый словарь Ефремовой
  8. Большой англо-русский и русско-английский словарь
  9. Англо-русский словарь технических терминов
  10. Русско-английский словарь математических терминов
  11. Большой немецко-русский и русско-немецкий словарь
  12. Большой немецко-русский и русско-немецкий словарь
  13. Большой немецко-русский и русско-немецкий словарь
  14. Большой французско-русский и русско-французский словарь
  15. Большой испано-русский и русско-испанский словарь
  16. Большой итальяно-русский и русско-итальянский словарь
  17. Физическая энциклопедия
  18. Научно-технический энциклопедический словарь
  19. Энциклопедический словарь
  20. Большой энциклопедический политехнический словарь
  21. Большая политехническая энциклопедия
  22. Русско-английский политехнический словарь
  23. Dictionnaire technique russo-italien
  24. Русско-украинский политехнический словарь
  25. Русско-украинский политехнический словарь
  26. Українсько-російський політехнічний словник
  27. Естествознание. Энциклопедический словарь
  28. Тезаурус русской деловой лексики

    Словарь Брокгауза и Ефрона

    М. называется тяжелое тело, совершающее колебания около неподвижной точки. Высокий интерес, представляемый движением М., замечен был впервые Галилеем, который усмотрел тесную связь между законами падения тел и законом качаний М. В 1657 г. Гюйгенс применил М. к устройству часов. М. оказался таким прекрасным средством в руках исследователей природы, что при помощи его было определено ускорение, производимое в движении падающих тел земным тяготением, величина сплюснутости земного шара у полюсов и, наконец, масса земного шара и всей солнечной системы. Математический М. состоит из тяжелой материальной точки и подвешенной к неподвижной точки О с помощью невесомого, нерастяжимого и несгибаемого стержня длины l. В положении равновесия стержень l принимает вертикальное направление. Если же отклонить М. в вертикальной плоскости от этого положения равновесия и затем предоставить действию тяжести, то он будет совершать качания в этой вертикальной плоскости. Формула, выражающая в конечном виде закон качаний М., содержит в себе эллиптические функции или может быть выражена следующим бесконечным рядом:

    где Т время полного колебания, т. е. время, в течение которого точка m проходит дугу от одной ее верхней точки до другой один раз, π отношение окружности к диаметру, l длина M., g ускорение, производимое тяготением; , где h — высота, считаемая от уровня самого нижнего положения точки т до уровня той точки, до которой т была отклонена. При весьма малых амплитудах с настолько мало, что можно пренебречь его высшими степенями и положить: , так что: при малых амплитудах продолжительность колебаний зависит только от l и g и не зависит от величины амплитуд. Из этой формулы получается другая: g=(π2l)/T2, по которой, зная длину l и наблюдая время колебания Т, можно определить напряжение тяжести g, которое для различных мест земного шара не одинаково, но увеличивается с приближением от экватора к полюсу. В Париже g равно 9,81 м. Физическим, или сложным, М. называется всякое тело, совершающее колебания около неподвижной оси под действием тяжести. Точки такого тела, находящиеся близко к подвесу, совершали бы быстрые колебания, если бы висели особняком; точки же, удаленные от подвеса, при таком условии колебались бы медленно. Следовательно, благодаря соединению в одно целое со всем М., движение первых замедляется, а движение последних происходит быстрее против того, как если бы они колебались отдельно, как математический М. Между точками сложного М. всегда находится такая, которая колеблется в соединении со всем телом так же скоро, как если бы она была подвешена на том же расстоянии от подвеса отдельно. Такая точка называется центром качаний. Следовательно, колебания сложного М. происходят с такой же скоростью, как колебания математического М., имеющего длину, равную расстоянию центра качаний от точки подвеса. Положение центра качания зависит от распределения масс в сложном М. Математический М., колебания которого совершаются с той же продолжительностью, как качания данного сложного М., наз. синхроничным с данным. По данному расстоянию h от точки подвеса до центра тяжести сложного М. и по моменту инерции его К относительно оси, проходящей через центр тяжести и перпендикулярной к плоскости качаний, можно определить расстояние l центра качаний от точки подвеса по формуле: l=h+(K2/h); величина l и выражает собой длину математического М., синхроничного с данным. Продолжительность колебания данного сложного М. определится по формуле , в которой l вычисляется по формуле, написанной выше. Если точка Q есть центр качания при подвесе М. за точку Р, то и наоборот, точка P оказывается центром качаний при подвесе М. за точку Q. Таким образом, точка подвеса и центр качаний оказываются точками сопряженными. — Оборотный М. Воспользовавшись свойством сопряженных точек, Боненбергер и Катер устроили оборотный М., весьма удобный для определения величины ускорения, производимого земным тяготением. Этот снаряд состоит из бруска, по которому могут быть передвигаемы и закрепляемы в любом месте призмы, служащие для подвешивания бруска в качестве М. Опираясь острым ребром такой призмы на твердую подставку М., по отклонении его из положения равновесия и будет совершать колебания около этого ребра, как около оси. Рядом попыток приходят к такому размещению призм, при котором М. совершает колебания одной и той же продолжительности, за какую бы призму его ни повесить. При таком положении, очевидно, ребра призм должны проходить через две сопряженные точки, расстояние между которыми, по предыдущему, должно быть равно длине синхронического математического М. Таким образом, несмотря на невозможность устройства "невесомой нити" и "материальной точки", из которых состоит математический М., весьма легко при помощи оборотного М., производить наблюдения как бы над колебанием математического М. — Циклоидальный М. Если точка движется не по дуге круга, а по циклоиде, то продолжительность ее колебаний, даже и при больших амплитудах, не зависит от величины амплитуд. Этим свойством циклоиды, а также и тем ее свойством, что она есть развертка такой же циклоиды, Гюйгенс думал воспользоваться при устройстве часов. Конический М. представляет собой стержень с тяжестью на одном из его концов, вращающийся около вертикальной оси, описывая коническую поверхность. Обыкновенно стержень, описывающий конус, соединяется шарниром с цилиндрическим стержнем, вращающимся около вертикальной оси. Чем скоре вращается снаряд, тем более приподнимается стержень, описывающий конус, и угол, а составляемый им с вертикалью, имеет определенную величину при определенной скорости ω вращения. Движение определяется по формуле sinα/cosα=(ω2l)/gsinα, распадающейся на две формулы: sinα=0, cosα=g/(ω2l), где l длина стержня, описывающего конус. Из этих формул видно, что при можно пользоваться только первой из них, дающей α = 0. Следовательно, при медленном вращении М., после отклонения его рукой от вертикали, опять примет вертикальное положение, но при скорость ω (по второй формуле) будет постоянна при постоянном α; другими словами, при постоянстве α движение происходит равномерно. Этим свойством конического М. пользуются при устройстве регуляторов и иногда при устройстве часов. Часовой М. Определенная продолжительность колебаний сложного М. представляет лучшее средство для устройства равномерно идущих часов. Часы состоят из системы зубчатых колес, приводимых в движение пружиной или гирей. Без М. часы двигали бы стрелки очень неравномерно. М. пропускает при каждом своем колебании, при помощи приделанного к нему якоря (см. Часы), по одному из зубцов храпового колеса, вследствие чего это колесо имеет вполне определенное периодическое движение, а так как оно находится в зацеплении с одним из колес всего механизма, то и скорость вращения стрелок, соединенных с колесами этого механизма, является вполне определенной. Часовой М. состоит из стержня, на конце которого насаживается тяжелая чечевица, которую можно подвинчивать выше или ниже, для соответственного укорочения или удлинения М., чтобы регулировать ход часов. М. подвешивается или помощью призмы, или за широкую, но тонкую стальную пластинку, способную изгибаться, не оказывая почти никакого сопротивления. Главное затруднение состоит в том, что стержень М., как и всякое тело, при увеличении температуры окружающего воздуха удлиняется, а при уменьшении температуры укорачивается, причем в первом случае часы отстают, а в последнем идут вперед. Для устранения этой причины неправильного хода часов устраивают компенсированные М., пользуясь или неравномерным расширением металлов, или подвешивая вместо чечевицы сосуд со ртутью, которая, расширяясь, поднимается, и этим поднимает центр качания настолько же (при правильной регулировке), насколько он опускается от расширения стержня (см. Часы). Баллистический М. служит для определения скорости полета огнестрельных снарядов и представляет собой массивный брус, подвешенный наподобие М. При выстреле в этот брус, он, получив удар от снаряда, отклоняется на некоторый угол, отмечаемый стрелкой. По величине этого угла, весу снаряда и расстоянию, на котором он засел в брус, от точки подвеса судят о скорости, с которою снаряд ударил в брус. — М. Фуко. Тяжелый шар, подвешенный на длинной нити, выводится из положения равновесия в вертикальной плоскости и предоставляется действию тяжести. Если бы такой опыт был произведен на полюсе, то М. не изменил бы плоскости качания, а Земля, вращаясь около оси, меняла бы свое положение относительно плоскости качания; но наблюдателю казалось бы, что Земля стоит неподвижно, а плоскость качания постепенно уклоняется в сторону кажущегося движения Солнца. Нечто подобное происходит и при устройстве такого опыта в средних широтах, и это служит одним из осязательных доказательств суточного обращения земного шара. — М. Кавендиша. По мысли Митчеля, которому смерть помешала привести ее в исполнение, Кавендиш устроил снаряд, в котором на весьма легкие М. действовало, кроме земного тяготения, еще и притяжение, оказываемое массами тяжелых свинцовых шаров. С помощью этого снаряда Кавендиш определил отношение ускорений, производимых свинцовыми шарами, к ускорению, производимому притяжением к земному шару; и из этого отношения получено было отношение масс свинцовых шаров к массе земного шара и найдено, что плотность его равна 5,67. Зная объем Земли, можно определить вес равного ей шара, состоящего из воды и, помножив этот вес на 5,67, получит вес земного шара, который в пудах выражается числом, содержащим 23 цифры. По массе земли можно определить и массы других планет (см. Земля).

    H. Д.

  1. Источник: Энциклопедический словарь Ф.А. Брокгауза и И.А. Ефрона



  2. Большая Советская энциклопедия

    твёрдое тело, совершающее под действием приложенных сил колебания около неподвижной точки или оси. В физике под М. обычно понимают М., совершающий колебания под действием силы тяжести; при этом его ось не должна проходить через центр тяжести тела. Простейший М. состоит из небольшого массивного груза C, подвешенного на нити (или лёгком стержне) длиной l. Если считать нить нерастяжимой и пренебречь размерами груза по сравнению с длиной нити, а массой нити по сравнению с массой груза, то груз на нити можно рассматривать как материальную точку, находящуюся на неизменном расстоянии lот точки подвеса O (рис. 1, а). Такой М. называется математическим. Если же, как это обычно имеет место, колеблющееся тело нельзя рассматривать как материальную точку, то М. называется физическим.

    Математический маятник. Если М., отклоненный от равновесного положения C0, отпустить без начальной скорости или сообщить точке C скорость, направленную перпендикулярно OC и лежащую в плоскости начального отклонения, то М. будет совершать колебания в одной вертикальной плоскости по дуге окружности (плоский, или круговой математический М.). В этом случае положение М. определяется одной координатой, например углом φ, на который М. отклонен от положения равновесия. В общем случае колебания М. не являются гармоническими; их период T зависит от амплитуды. Если же отклонения М. малы, он совершает колебания, близкие к гармоническим, с периодом:

    ,

    где g — ускорение свободного падения; в этом случае период T не зависит от амплитуды, то есть колебания изохронны.

    Если отклонённому М. сообщить начальную скорость, не лежащую в плоскости начального отклонения, то точка C будет описывать на сфере радиуса l кривые, заключённые между 2 параллелями z = z1 и z = z2 (рис. 2, а), где значения z1 и z2 зависят от начальных условий (сферический маятник). В частном случае, при z1 = z2 (рис. 2, б) точка C будет описывать окружность в горизонтальной плоскости (конический маятник). Из некруговых М. особый интерес представляет Циклоидальный маятник, колебания которого изохронны при любой величине амплитуды.

    Физический маятник. Физическим М. обычно называется твёрдое тело, совершающее под действием силы тяжести колебания вокруг горизонтальной оси подвеса (рис. 1, б). Движение такого М. вполне аналогично движению кругового математического М. При малых углах отклонения φ М. также совершает колебания, близкие к гармоническим, с периодом

    ,

    где I — Момент инерции М. относительно оси подвеса, l — расстояние от оси подвеса O до центра тяжести C, M — масса М. Следовательно, период колебаний физического М. совпадает с периодом колебаний такого математического М., который имеет длину l0 = I/Ml. Эта длина называется приведённой длиной данного физического М.

    Точка K на продолжении прямой OC, находящаяся на расстоянии l0 от оси подвеса, называется центром качаний физ. М. При этом расстояние OK = l0всегда больше, чем OC = l. Точка O оси подвеса М. и центр качаний обладают свойством взаимности: если ось подвеса сделать проходящей через центр качаний, то точка O прежней оси подвеса станет новым центром качаний и период колебаний М. не изменится. Это свойство взаимности используется в оборотном маятнике (См. Оборотный маятник) для определения приведённой длины l0; знаяl0 и T, можно найти значение g в данном месте.

    Свойствами М. широко пользуются в различных приборах: в часах, в приборах для определения ускорения силы тяжести (см. Маятниковый прибор), ускорений движущихся тел, колебаний земной коры (см. Сейсмограф), в гироскопических устройствах (См. Гироскопические устройства), в приборах для экспериментального определения моментов инерции тел и других. См. также Фуко маятник.

    Лит.: Бухгольц Н. Н., Основной курс теоретической механики, ч. 1, М., 1967, § 38, пп. 5, 13, 14; ч. 2, М., 1969, § 12, п. 4; Тарг С. М., Краткий курс теоретической механики, 7 изд., М., 1970, гл. 28, § 155; Хайкин С. Э., Физические основы механики, 2 изд., М., 1971, гл. 13, § 90, 91.

    С. М. Тарг.

    Рис. 1. Маятники: а — круговой математитческий маятник; б — физический маятник.

    Рис. 2. Маятники: а — сферический маятник; б — конический маятник.

  3. Источник: Большая советская энциклопедия. — М.: Советская энциклопедия. 1969—1978.



  4. Словарь форм слова

    1. ма́ятник;
    2. ма́ятники;
    3. ма́ятника;
    4. ма́ятников;
    5. ма́ятнику;
    6. ма́ятникам;
    7. ма́ятник;
    8. ма́ятники;
    9. ма́ятником;
    10. ма́ятниками;
    11. ма́ятнике;
    12. ма́ятниках.
  5. Источник: Полная акцентуированная парадигма по А. А. Зализняку»



  6. Толковый словарь Ожегова

    МА́ЯТНИК, -а, муж.

    1. Стержень с небольшим отвесом-кружком, совершающий колебания около неподвижной точки или оси. Стенные часы с маятником. Ходит как м. (непрерывно взад и вперёд).

    2. Колесо, регулирующее ход часов.

    | прил. маятниковый, -ая, -ое.

  7. Источник: Толковый словарь Ожегова. С.И. Ожегов, Н.Ю. Шведова. 1949-1992.



  8. Малый академический словарь

    , м.

    1.

    Качающийся стержень с тяжестью на нижнем конце, верхним концом свободно прикрепленный к неподвижной точке.

    Огромный маятник каждую секунду выглядывал из-за стекла футляра часов и, тускло блеснув, с глухим, усталым звуком прятался то вправо, то влево. М. Горький, Фома Гордеев.

    || физ.

    Твердое тело, совершающее под действием приложенных сил колебания около неподвижной точки или оси.

    2.

    Колесо, регулирующее ход карманных и ручных часов равномерным движением вокруг своей оси в различных направлениях.

  9. Источник: Малый академический словарь. — М.: Институт русского языка Академии наук СССР. Евгеньева А. П.. 1957—1984.



  10. Толковый словарь Ушакова

    МА́ЯТНИК, маятника, муж.

    1. Качающееся тяжелое тело на стержне, прикрепленном верхним концом к неподвижной точке. Часы с маятником. Маятник Фуко. Физический маятник (материальный, вещественный, в отличие от математического; см. ниже; физ.).

    || Колесо, регулирующее ход карманных часов равномерным последовательным движением вокруг своей оси в противоположных направлениях (спец.).

    2. перен. О постоянно колеблющемся человеке (пренебр.).

    Математический маятник (физ.) - материальная точка, на которую действует только сила тяжести и которая вынуждена двигаться по шаровой поверхности.

  11. Источник: Толковый словарь Ушакова. Д.Н. Ушаков. 1935-1940.



  12. Толковый словарь Ефремовой

    м.

    1.

    Качающийся стержень, прикрепленный верхним концом к неподвижной точке.

    2.

    Колесо, регулирующее ход карманных часов.

    3.

    перен. разг.

    Резкое колебание при нестабильном положении.

  13. Источник: Толковый словарь Ефремовой. Т. Ф. Ефремова. 2000.



  14. Большой англо-русский и русско-английский словарь

    муж.
    1) pendulum качание маятника ≈ swing of pendulum колебание маятника ≈ swing of the pendulum
    2) balance wheelм. pendulum;
    (ручных часов) balance.

  15. Источник: Большой англо-русский и русско-английский словарь



  16. Англо-русский словарь технических терминов

    floating lever, pendulum

  17. Источник: Англо-русский словарь технических терминов



  18. Русско-английский словарь математических терминов

    m.pendulum

  19. Источник: Русско-английский словарь математических терминов



  20. Большой немецко-русский и русско-немецкий словарь

    м

    Pendel n

  21. Источник: Большой немецко-русский и русско-немецкий словарь



  22. Большой немецко-русский и русско-немецкий словарь

    маятникPendel

  23. Источник: Большой немецко-русский и русско-немецкий словарь



  24. Большой немецко-русский и русско-немецкий словарь

    маятник м Pendel n 1d

  25. Источник: Большой немецко-русский и русско-немецкий словарь



  26. Большой французско-русский и русско-французский словарь

    м.

    pendule m; balancier m(у часов)

  27. Источник: Большой французско-русский и русско-французский словарь



  28. Большой испано-русский и русско-испанский словарь

    м.

    péndulo m

    ма́ятник Фуко́ — péndulo de Foucault

    кача́ние ма́ятника — pendolada f

    хо́дит как ма́ятник — va y viene

  29. Источник: Большой испано-русский и русско-испанский словарь



  30. Большой итальяно-русский и русско-итальянский словарь

    м.

    1)pendolo

    часы с маятником — orologio a pendolo

    2)спец. bilanciere

  31. Источник: Большой итальяно-русский и русско-итальянский словарь



  32. Физическая энциклопедия

    МАЯТНИК

    твёрдое тело, совершающее под действием приложенных сил колебания около неподвижной точки или вокруг оси. Обычно под М. понимают тело, совершающее колебания под действием силы тяжести; при этом ось М. не должна проходить через центр тяжести тела. Простейший М. состоит из небольшого массивного груза С, подвешенного на нити (или лёгком стержне) длиной l. Если считать нить нерастяжимой и пренебречь размерами груза по сравнению с длиной нити, а массой нити по сравнению с массой груза, то груз на нити можно рассматривать как материальную точку, находящуюся на неизменном расстоянии l от точки подвеса О (рис. 1, а). Такой М. наз. м а т е м а т и ч е с к и м. Если же колеблющееся тело нельзя рассматривать как материальную точку, то М. наз. ф и з и ч е с к и м.

    МАЯТНИК1

    Рис. 1. Маятники: а — круговой математический; б — физический.

    Математический маятник. Если М., отклонённый от равновесного положения C0, отпустить без нач. скорости или сообщить точке С скорость, направленную перпендикулярно ОС и лежащую в плоскости нач. отклонения, то М. будет совершать колебания в одной вертикальной плоскости и точка С будет двигаться по дуге окружности (плоский, или круговой математич. М.). В этом случае положение М. определяется одной координатой, напр, углом отклонения j от положения равновесия. В общем случае колебания М. не являются гармоническими; их период Т зависит от амплитуды. Если же отклонения М. малы, он совершает колебания, близкие к гармоническим, с периодом:

    Т=2p?(l/g),

    где g — ускорение свободного падения; в этом случае период Т не зависит от амплитуды, т. е. колебания изохронны.

    Если отклонённому М. сообщить нач. скорость, не лежащую в плоскости начального отклонения, то точка С будет описывать на сфере радиуса l кривые, заключённые между двумя параллелями z=z1 и z=z2 (рис. 2, а), где значения z1 и z2 зависят от нач. условий (сферический М.). В частном случае, при z1=z2 (рис. 2, б) точка С будет описывать окружность в горизонтальной плоскости (конический М.). Интерес представляет ещё циклоидальный маятник, колебания к-рого изохронны при любой величине амплитуды.

    МАЯТНИК2

    Рис. 2. Маятники: а — сферический; б — конический.

    Физический маятник. М. представляет собой тв. тело, совершающее под действием силы тяжести колебания вокруг горизонтальной оси подвеса (рис. 1, б). Движение такого М. вполне аналогично движению кругового математич. М. При малых углах отклонения j М. также совершает колебания, близкие к гармоническим, с периодом:

    Т=2p?(I/Mgl),

    где I — момент инерции М. относительно оси подвеса, l — расстояние от оси подвеса О до центра тяжести С, М — масса М. Следовательно, период колебаний физ. М. совпадает с периодом колебаний такого математич. М., к-рый имеет длину l0=I/Мl. Эта длина наз. приведённой длиной данного физ. М.

    Точка К на продолжении прямой ОС, находящаяся на расстоянии l0 от оси подвеса, наз. центром качаний физ. М. При этом расстояние ОK=l0 всегда больше, чем ОС=l, Точка О оси подвеса М. и центр качания обладают св-вом взаимности; если ось подвеса сделать проходящей через центр качаний, то точка О прежней оси подвеса станет новым центром качаний и период колебаний М. не изменится. Это св-во взаимности используется в оборотном маятнике для определения приведённой длины l0; зная l0 и Т, можно найти значение g в данном месте.

    Св-вами М. широко пользуются в разл. приборах: в часах, в приборах для определения ускорения силы тяжести, ускорений движущихся тел, колебаний земной коры, в гироскопич. устройствах, в приборах для эксперим. определения момента инерции тел и др. (см. ФУКО МАЯТНИК).

  33. Источник: Физическая энциклопедия



  34. Научно-технический энциклопедический словарь

    МАЯТНИК, любое тело, подвешенное в какой-либо точке так, что оно колеблется, описывая дугу окружности. Простой, или математический, маятник состоит из тяжелого груза небольшого размера, подвешенного на нити или на легком негнущемся стержне. Сложный, или физический, маятник имеет поддерживающий стержень, чья масса принимается в расчет. Математический маятник был впервые использован Христианом ГЮЙГЕНСОМ для регулирования работы настенных часов в 1673 г. Гюйгенс определил формулу для периода такого устройства: T=2(l/g), где Т - время одного полного колебания, l - длина стержня и g - ускорение свободного падения. МАЯТНИК ФУКО, изобретенный Леоном ФУКО, колеблющийся во всех направлениях, был использован для демонстрации вращения Земли.

  35. Источник: Научно-технический энциклопедический словарь



  36. Энциклопедический словарь

    МА́ЯТНИК -а; м.

    1. Качающийся стержень с расположенным внизу центром тяжести, верхним концом свободно прикрепленный к неподвижной точке. Остановить м. Равномерное движение маятника. Тяжелый м. Настенные часы с маятником. Качаться, как м. (взад и вперед или из стороны в сторону).

    2. Колесо, регулирующее ход карманных и ручных часов равномерным движением вокруг своей оси.

    Ма́ятниковый, -ая, -ое. М-ые часы.

    Ма́ятниковый прибор. Физ. Прибор для определения ускорения силы тяжести, основной частью которого является свободно качающийся маятник.

    * * *

    ма́ятник

    1) математически маятник — материальная точка, совершающая под действием силы тяжести колебательные движения. Приближённо такой маятник может быть осуществлён в виде тяжёлого груза достаточно малых размеров, подвешенного на нити. Период колебания маятника , где l — длина нити, — ускорение свободного падения.2) Физически маятник — тело, совершающее под действием силы тяжести колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси, не проходящей через центр тяжести тела. Период колебаний , где I — момент инерции тела, m — масса тела, l — расстояние его центра тяжести С от оси вращения О. Приведённые формулы справедливы лишь при малых амплитудах колебаний. Свойствами маятника пользуются в часах и ряде других приборов.Маятник.

    * * *

    МАЯТНИК

    МА́ЯТНИК,

    1) математический маятник — материальная точка(см. МАТЕРИАЛЬНАЯ ТОЧКА), совершающая под действием силы тяжести колебательные движения. Приближенно такой маятник может быть осуществлен в виде тяжелого груза достаточно малых размеров, подвешенного на нити.

    2) Физический маятник — тело, совершающее под действием силы тяжести колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси, не проходящей через центр тяжести тела. Приведенные формулы справедливы лишь при малых амплитудах колебаний. Свойствами маятника пользуются в часах и ряде других приборов.

  37. Источник: Энциклопедический словарь



  38. Большой энциклопедический политехнический словарь

    твёрдое тело, совершающее под действием прилож. сил колебания ок. неподвижной точки или оси. Математическим М. наз. материальная точка, подвешенная к неподвижной точке на невесомой нерастяжимой нити (или стержне) и совершающая под действием силы тяжести движение в вертик. плоскости. Период Т малых колебаний матем. М. ок. положения равновесия не зависит от "размаха" колебаний (с погрешностью до 1% при наибольшем угле отклонения нити от вертик. положения a = 23°): Т = 2ПИ корень из (l/g), где l - длина нити М., g - ускорение свободного падения. Физическим М. наз. твёрдое тело, совершающее колебания под действием силы тяжести ок. неподвижной горизонт. оси О (см. рис.), не проходящей через его центр тяжести С. Период малых колебаний физ. М. равен: Г = 2ПИ корень из I (mgd), где I - момент инерции М. относительно оси О, m - масса М., d - расстояние от точки С до оси О. Приведённой длиной фиэ. М. наз. длина lпр матем. М., имеющего тот же период колебаний: lпр= =I/(md). Точка O1, лежащая на прямой ОС на расстоянии OO1 =lпр, наз. центром качаний физ. М. Существует ряд др. типов М. (пружинный, циклоидальный, крутильный и др.). Св-ва М. широко используются в разл. приборах для определения времени, ускорения свободного падения, момента инерции, ускорения тел и т. д.

    К ст. Маятник

    К ст. Маятник

  39. Источник: Большой энциклопедический политехнический словарь



  40. Большая политехническая энциклопедия

    МАЯТНИК — (1) математический (или простой) (рис. 6) — тело небольших размеров, свободно подвешенное к неподвижной точке на нерастяжимой нити (или стержне), масса которой пренебрежимо мала по сравнению с массой тела, совершающего гармонические колебания (см.) относительно вертикального положения равновесия только под действием силы тяжести т.д. Для малых углов (Θ = 2 — 3°) отклонения (при отсутствии трения в точке подвеса и сопротивления среды) период колебаний М. матем. зависит от длины М. (1) и ускорения свободного падения (g) в данной географической точке Земли и не зависит от массы тела и амплитуды. М., совершающий колебания в одной плоскости, называется плоским; (2) М. физический (рис. а) — твёрдое тяжёлое тело с распределённой массой, совершающее под действием силы тяжести тд колебания вокруг неподвижной горизонтальной осп подвеса, не проходящей через центр тяжести тела. Движение М. физ. происходит так же, как и движение математического маятника (см.), длина которого равна приведённой длине физического. Приведённой длиной М. физ. называется длина матем. М. с тем же периодом колебаний. Точка на прямой, соединяющей точку подвеса с центром тяжести С тела, лежащая на расстоянии приведённой длины от оси вращения (по другую сторону центра тяжести), называется центром качания М. физ. Точка подвеса М. и центр качания обладают свойством взаимности: если их поменять местами, то период колебаний М. физ. не изменится. Это свойство взаимности используют в оборотном маятнике для определения приведённой длины; зная последнюю и период качания, можно найти ускорение свободного падения в данной точке местности; (3) М. крутильный — прибор, использующий упругую деформацию стержня (нити) с одним закреплённым концом и свободным массивным диском на другом. По углу поворота диска под действием пары сил (упругости стержня и внешнего возмущения) можно судить о величине крутящего момента (см.); (4) М. пружинный — устройство, в котором используется упругая деформация пружины. Принцип М. пружинного положен в основу действия прибора для измерения массы в условиях невесомости, так как все др. виды весов, используемые в земных условиях, бесполезны; (5) М. Максвелла — массивный диск с горизонтально расположенной осью, к концам которой прикреплены две нити. Их верхние концы закреплены на П-образной перекладине. Если накрутить нити на ось диска, то он поднимется, а при отпускании начинает совершать периодическое движение: сначала диск опускается, нити раскручиваются, и диск вращается быстрее; дойдя до нижней точки подвеса, он меняет направление своего движения и по инерции движется вверх, наматывая нити на ось. Так, диск совершает колебания, пока не остановится. Маятник назван в честь англ. физика Дж. Максвелла; (6) М. Фруда (фрикционный М.) — одна из простейших автоколебательных механических систем, представляет собой физический маятник (см.), жёстко скреплённый с втулкой, насаженной на вращающийся в одном направлении горизонтальный вал. Угловая скорость вала такова, что она в любой момент времени превышает угловую скорость М. Действующий на М. момент сил трения будет в один полупериод (когда М. и вал движутся в разные стороны) тормозить движение, а в др. полупериод (когда маятник и вал движутся в одну сторону) ускорять его. В результате в системе могут установиться автоколебания (см.). Маятник назван по имени англ. учёного У. Фруда; (7) М. Фуко — прибор, с помощью которого доказывается суточное вращение Земли вокруг своей оси; представляет собой тяжёлый шар на очень длинном подвесе (в несколько десятков метров), верхний конец которого укреплён так, что М. (шар) может качаться в любом направлении. Так как М. сохраняет свою плоскость колебаний относительно инерционной системы (система неподвижных звёзд), а Земля вращается относительна нее, то уже через несколько минут после пуска М. плоскость его качания заметно отклонится в сторону, противоположную направлению вращения Земли, что подтверждает факт её суточного вращения. М. назван по имени франц. физика Л. Фуко.

  41. Источник: Большая политехническая энциклопедия



  42. Русско-английский политехнический словарь

    floating lever, pendulum

    * * *

    ма́ятник м.

    pendulum

    астази́рованный ма́ятник — astatic pendulum

    баллисти́ческий ма́ятник — ballistic pendulum

    бифиля́рный ма́ятник — bifilar pendulum

    гравиметри́ческий ма́ятник — gravity pendulum

    двойно́й ма́ятник — double pendulum

    изохро́нный ма́ятник — isochrone pendulum

    кони́ческий ма́ятник — conical pendulum

    крути́льный ма́ятник — torsion pendulum

    математи́ческий ма́ятник — simple pendulum

    оборо́тный ма́ятник — reversible [Kater's] pendulum

    свобо́дный ма́ятник — free pendulum

    сфери́ческий ма́ятник — spherical pendulum

    уравни́тельный ма́ятник — compensator, compensation pendulum

    физи́ческий ма́ятник — physical [compound] pendulum

    фрикцио́нный ма́ятник — Froude pendulum

    ма́ятник Фру́да — Froude pendulum

    ма́ятник Фуко́ — Foucault pendulum

  43. Источник: Русско-английский политехнический словарь



  44. Dictionnaire technique russo-italien

    м.

    pendolo m

    астазированный маятник, астатический маятник — pendolo astatico

    - акустический маятник

    - баллистический маятник

    - бифилярный маятник

    - гравиметрический маятник

    - компенсационный маятник

    - конический маятник

    - маятник копра

    - крутильный маятник

    - математический маятник

    - маятник на двух нитях

    - оборотный маятник

    - простой маятник

    - составной маятник

    - сферический маятник

    - уравнительный маятник

    - физический маятник

    - маятник Фуко

    - циклоидальный маятник

    - маятник Шарпи

  45. Источник: Dictionnaire technique russo-italien



  46. Русско-украинский политехнический словарь

    астр., техн., физ.

    ма́ятник

    - баллистический маятник

    - гироскопический маятник

    - горизонтальный маятник

    - компенсационный маятник

    - конический маятник

    - круговой маятник

    - математический маятник

    - оборотный маятник

    - первичный маятник

    - секундный маятник

    - сферический маятник

    - физический маятник

    - фрикционный маятник

    - циклоидальный маятник

  47. Источник: Русско-украинский политехнический словарь



  48. Русско-украинский политехнический словарь

    астр., техн., физ.

    ма́ятник

    - баллистический маятник

    - гироскопический маятник

    - горизонтальный маятник

    - компенсационный маятник

    - конический маятник

    - круговой маятник

    - математический маятник

    - оборотный маятник

    - первичный маятник

    - секундный маятник

    - сферический маятник

    - физический маятник

    - фрикционный маятник

    - циклоидальный маятник

  49. Источник: Русско-украинский политехнический словарь



  50. Українсько-російський політехнічний словник

    астр.; техн.; физ. ма́ятник

  51. Источник: Українсько-російський політехнічний словник



  52. Естествознание. Энциклопедический словарь

    1) матем. М.- материальная точка, совершающая под действием силы тяжести колебат. движения. Приближённо такой М. может быть осуществлён в виде тяжёлого груза достаточно малых размеров, подвешенного на нити (рис. а). Период колебания М. Т = 2ПИ*корень из (l/g), где l - длина нити, g - ускорение свободного падения. 2) Физ. М.- тело, совершающее под действием силы тяжести колебания вокруг неподвижной горизонтальной оси, не проходящей через центр тяжести тела. Период колебаний Т = 2ПИ*корень из (I/mgl), где I - момент инерции тела, m - масса тела, l - расстояние его центра тяжести С от оси вращения О (рис. 6). Приведённые формулы справедливы лишь при малых амплитудах колебаний. Свойствами М. пользуются в часах и ряде др. приборов.

    МАЯТНИК

  53. Источник: Естествознание. Энциклопедический словарь



  54. Тезаурус русской деловой лексики

  55. Источник: