«Теплота»

1) Т. мы называем причину, вызывающую в нас специфические, всем известные тепловые ощущения. Источником этих ощущений являются всегда какие-либо тела внешнего мира, и, объективируя наши впечатления, мы приписываем этим телам содержание некоторого действующего агента — тепла. Тела, вызывающие в нас сильные тепловые ощущения, оказываются обладающими и некоторыми другими свойствами, отличающими их от тел, вызывающих в нас менее интенсивные тепловые ощущения; эти свойства мы тоже рассматриваем как результат присутствия в этих телах тепла и называем вызываемые этими свойствами явления — тепловыми явлениями. Тепловые ощущения могут быть различной интенсивности; по степени интенсивности ощущений мы судим о тепловом состоянии (нагретости) тела и приписываем более высокую степень нагретости, или более высокую температуру, тому телу, которое вызывает в нас более интенсивное тепловое ощущение. Мы могли бы судить о более или менее высокой степени нагретости (температуре) тела исключительно по интенсивности вызываемых телом при соприкосновении (с рукой, напр.) тепловых ощущений; но такое суждение было бы в высокой степени субъективно и неточно. Удобнее для таковых суждений подвергнуть рассмотрению какое-либо из тех свойств тел, которые меняются с изменением степени нагретости тела и изменение которых мы приписываем действию тепла. Таких свойств тел много; так, с изменением температуры тела меняется, как показывает опыт, объем тела, его электрическое сопротивление, его показатель преломления и т. д. Можно выбрать одно из этих свойств, такое, например, чтобы изменения его непосредственно были заметны, и вместо того, чтобы судить о температуре тела по вызываемым им тепловым ощущениям, судить о ней по изменению данного свойства тела. Так обыкновенно и поступают, причем чаще всего в качестве указателя температуры пользуются объемом тела. Опыт показал, что у огромного большинства тел объем растет по мере того, как повышается их температура, и данной температуре тела соответствует всегда один и тот же объем его; таким образом, по объему тела мы можем судить об температуре его. Для того, чтобы иметь возможность судить о температурах всех тел по изменению их объемов, необходимо было бы изучить изменение объемов всех тел при изменении их теплового состояния. Этого можно избежать, руководствуясь нижеследующим найденным из опыта положением: "Два тела А и B, обладающие различными степенями нагретости, приходят после более или менее продолжительного соприкосновения друг к другу к одной степени нагретости". Изучив изменение объема одного какого-либо тела А с изменением его теплового состояния, мы можем воспользоваться на основании вышеприведенного положения телом А для определения температуры какого угодно другого тела B, С, D; для этого достаточно привести А в соприкосновение с исследуемым телом и заметить объем, который примет тело А. Чтобы найти шкалу температур, более определенную, чем шкала постепенного нарастания интенсивности тепловых ощущений, достаточно найти в природе ряд явлений, происходящих каждое лишь при некоторой определенной неизменной температуре, и заметить объемы тела А при температурах этих явлений; таковыми явлениями может быть плавление различных тел, кипение их при атмосферном давлении и т. д. Ряд условно выбранных таким образом температур мы можем обозначить номерами и называть температуры этими номерами. Так, выбрав в качестве двух постоянных температур температуру плавления льда и температуру кипения воды при нормальном атмосферном давлении (760 мм ртутного столба), мы можем первую обозначить номером 0, вторую, напр., номером 100. Если тело А, находясь в соприкосновении с тающим льдом будет занимать объем V₀, а в парах кипящей воды заиметь больший объем V₁₀₀, то промежуточным номером а мы можем обозначить температуру такую, чтобы объем нашего тела А при этой температуре был

V_a= V₀+ [(V₁₀₀— V₀)/a]

Следовательно, если, приведя тело А в соприкосновение с некоторым телом B, нашли, что тело А приняло объем V_b, то температура тела B была

b = [(V_b— V₀)/(V₁₀₀— V₀)∙100.

Такое тело А, могущее служить для определения в условной шкале температур всяких других тел, называют термометром, шкалу температур — термометренной шкалой, одну ступень этой шкалы — градусом. Обоснованная таким образом термометренная шкала является вполне произвольной и условной. Произвольность ее заключается: I) в выборе явления, служащего для создания термометренной шкалы. Обыкновенно для этой цели пользуются изменением объема тел при нагревании, хотя иногда (см. Пирометры) применяют и другие явления — напр. изменение электрического сопротивления проводников с изменением температуры. II) В выборе вещества, изменение свойств которого определяет термометренную шкалу. — В объемных термометрах в качестве такого вещества пользуются обыкновенно ртутью, в последнее время для точных научных целей также — газами: воздухом, водородом; ниже (13) будут выяснены преимущества таких "газовых термометров". Температурные шкалы термометров, устроенных из различных веществ, при указанной выше системе разделения шкалы, могут быть, действительно, весьма различны. Пусть, напр., AB (фиг. 1) схематически изображает объем некоторой массы ртути при температуре таяния льда, a CD —объем той же массы при температуре кипения воды; отрезок KD изображает прирост объема ртути между этими температурами.

Фиг. 1

Разделим линию АС на 100 частей и соединим B и D прямой; тогда отрезок перпендикуляра T, восстановленного на а-том делении АС, покажет (согласно условному построению ртутной шкалы) объем ртути при а градусах ртутной шкалы. При 50° прирост объема MN должен быть равен половине прироста KD при 100°. Возьмем теперь при 0° объем какого-либо другого вещества, равный объему ртути при 0°; пусть объем этого вещества при 100° будет СР. Построим объемы этого другого вещества при различных температурах ртутной шкалы и соединим их сплошной кривой BJP, изображающей ход увеличения объема данного вещества по ртутной шкале. Если бы мы построили термометренную шкалу для этого вещества, то 50° этой второй шкалы было бы в том месте кривой, где прирост объема JL равнялся бы половине полного прироста объема KD. Мы видим, что эта точка может вовсе не совпадать с точкой 50° для ртути, а соответствовать какому-либо иному градусу ртутной шкалы. Отсюда мы видим, что выбор вещества заметно влияет на нумерацию температур и что ртутная шкала есть лишь условная шкала, но не абсолютная. Если мы пользуемся термометрами из различных веществ, то должны их сравнить, т. е. опытом или вычислением определить зависимость между показаниями различных термометров, приняв один из них (напр. воздушный) за основной. III) В выборе величины температурной ступени — градуса и в выборе начала счета температур. В настоящее время в общежитии пользуются тремя шкалами, построенными на трех различных температурных ступенях (Цельсия, Реомюра и Фаренгейта), но в науке пользуются исключительно изложенной выше шкалой Цельсия, в которой между темп. таяния льда и темп. кипения воды расположено 100 температурных ступеней. За начало температурного счета (температуру ноль) в науке и общежитии принимают темп. таяния льда, причем более высокие темп. считаются положительными, более низкие отрицательными; исключением является лишь шкала Фаренгейта — см. Термометр. В науке очень часто находят удобным (см. ниже 13) вести температурный счет по градусам Цельсия от некоторой очень низкой температуры, которая по шкале Цельсия лежала бы на 273° ниже нуля; этот счет температур называется абсолютным. Если некоторая температура по шкале Цельсия выражается числом t, то в абсолютной шкале эта температура выразится числом Т (абсолютная температура), которое, очевидно

T^o= t° + 273⁰.... (1).

Подробности см. Термометр и Пирометрия.

2) Опыт показывает, что в большинстве случаев повышение температуры какого-либо тела А является следствием соприкосновения этого тела с другим B, температура которого была выше, чем первоначальная темп. А. При этом тело B (если оно только не является источником Т., т. е. приспособлением, поддерживающим вследствие каких-либо внутренних процессов температуру свою постоянной) охлаждается, пока тело А нагревается, и нагревание А и охлаждение B прекращается лишь тогда, когда температуры А и B сравняются. Это обстоятельство невольно заставляет нас рассматривать подобные явления как переход Т. от более теплого тела B к более холодному А, а это в свою очередь должно навести на представление о материальной природе Т. Такое представление и господствовало долго в науке; Т. рассматривали как невесомую материю — теплород, которая может как бы переливаться из одного тела в другое под влиянием разности температур этих тел, подобно тому, как жидкость переливается по трубке из одного резервуара в другой под влиянием разности уровней жидкости в резервуарах. Прибавление теплорода к телу повышает температуру тела, отнятие теплорода охлаждает тело. В настоящее время это представление о природе тепла давно оставлено (см. ниже 11), но так как оно является в высшей степени удобным при рассмотрении большого числа тепловых явлений, то упоминание о нем в языке и терминологии науки в целости сохранилось. Согласно этому представлению, мы можем говорить о количестве тепла и для количественного исследования законов Т. должны уметь измерять количества Т. в каких-либо единицах. За единицу количества Т. согласились принять то количество его, которое нужно придать единице массы (одному грамму) воды, чтобы нагреть ее на один градус по шкале Цельсия [Более точное определение см. ниже, § 3.], эту единицу тепла назвали одной калорией. Из вещественного представления о Т. непосредственно следует отсюда, что для нагревания т граммов воды на 1° Ц. нужно т калорий, а для нагревания т г воды на t° Цельсия необходимо количество тепла Q

Q = mt калорий.

Наоборот, при охлаждении т граммов воды на t° Цельсия масса воды потеряет mt калорий. Вообще, мы всегда можем говорить лишь о количестве прибавившегося к телу или потерянного телом тепла, но ничего не знаем и не можем знать о полном количестве тепла, заключающемся в теле. Действительно, для этого нужно было бы знать ту температуру, при которой в теле тепла (чтобы мы под этим словом ни подразумевали) вовсе не содержится. Такая температура могла бы быть найдена исключительно путем опыта; между тем, все современные данные не указывают даже на возможность существования такой предельной температуры. Изложенное представлено о Т. дает возможность решить вопрос о средней температуре t, которую приметь смесь слитых вместе нескольких масс т_А, т_B, т_C... г воды, имеющих соответственно температуры Θ_A, Θ_B, Θ_C...Θ. Одни из масс воды (у которых Θ больше t) при этом охладятся, другие (у которых Θ меньше t) нагреются; наконец все массы примут одну температуру — наступит температурное равновесие; при этом в обмене тепла каждая какая-либо масса N будет участвовать количеством тепла q_N

q_N= т_N(Θ_N— t).

Если мы введем гипотезу о том, что количества тепла не исчезают и не создаются при таком процессе, а лишь переходят с одного тела на другое, то сумма всех вступивших в обмен количеств тепла должна равняться нулю

m_A(Θ_A— t) + m_B(Θ_B— t) + m_C(Θ_C— t) +... = 0

откуда

t = (m_AΘ_A+ m_BΘ_B+ m_CΘ_C+... )/(m_A+ m_B+ m_C+... )... (2)

Опыт, поставленный должным образом [Так, чтобы действительно не было потерь тепла лучеиспусканием и теплопроводностью.], оправдывает это заключение и утверждает нас в возможности применения понятия о количестве Т. Если мы смешаем массу воды в т г при температуре Θ° с массою в т' г какого-либо другого вещества, напр. ртути, при температуре Θ'°, то температура смеси вообще будет иная, чем та, которая предсказывается формулой (2). Для объяснения этого факта предполагают, что для нагревания одинаковых масс различных веществ на одно и то же самое число градусов требуются вообще различные количества тепла. Число калорий, необходимое для нагревания единицы массы (одного грамма) данного вещества на 1° Ц., называется теплоемкостью данного вещества; теплоемкость воды очевидно равняться будет единице. Если в вышеприведенном случае теплоемкость другого вещества (ртути, напр.) обозначим через с, а температуру смеси через t, то это вещество будет участвовать в обмене тепла количеством q'=cm' (Θ' — t), а вода количеством q =т (Θ — t). Из уравнения

cm' (Θ' — t) + т (Θ — t) =0. находим

t = (mΘ + cm'Θ') /(cm' +m)... (3).

Наоборот, определив из опыта температуру t и зная m, m', Θ и Θ', мы можем найти теплоемкость с:

c = m(t — Θ)/ m'(Θ' — t)... (4).

Из предыдущего видно, что теплоемкость является элементом, характеризующим способность тела повышать свою температуру под влиянием придачи телу определенного количества тепла. Ввиду важности знания этого элемента для определения теплоемкости были придуманы многие способы. Главные из них описаны уже в ст. Калориметрия (см.); здесь опишем еще один способ определения теплоемкости жидкостей, основанный на нагревании жидкости электрическим током. Если по отрезку проводника электрического тока, сопротивление которого равно R омам (см.), проходит электрический ток силою в J амперов (см. Электрический ток), то каждую секунду в данном отрезок проводника выделяется количество тепла q = 0,239J²R калорий. Опустим этот проводник в испытуемую жидкость, масса которой пусть будет т г, начальная температура 0°, а искомая теплоемкость с, и в течение п секунд будем пропускать по проводнику ток; жидкость нагреется и примет температуру t°. Если не было потерь тепла теплопроводностью и лучеиспусканием, то количество тепла, выделенного током q = 0,239J²Rn, должно равняться количеству тепла Q = cm (t — Θ), которое приобрела жидкость, нагревшись от 0° до t°. Из равенства 0,239J²Rn=mc (t — Θ), находим

C = (0,239J²Rn)/m(t — Θ) ... (5)

Отдел учения о Т., трактующий об измерении теплоемкостей и количеств тепла, называется калориметрией; приборы, служащие для этой цели — калориметрами.

3) Калориметрические исследования показали, что теплоемкость вещества есть величина не постоянная, но зависящая от температуры вещества и от давления, под которыми оно находится. Влияние второй причины сравнительно незначительно, влияние же температуры очень заметно. У воды теплоемкость, по-видимому, уменьшается с повышением температуры до 30° и затем снова начинает увеличиваться; исследования над теплоемкостью воды, несмотря на важность этого вопроса, настолько, однако, малосогласны, что трудно дать точные численные данные для изменения теплоемкости воды с температурою. Винкельман критически разобрал исследования по этому вопросу и вывел из них нижеследующую формулу для теплоемкости C_tводы при t°:

C_t= 1 — 0,0006684t+ 0,00001092t²...

В этой формуле за единицу принята теплоемкость воды при 0°: она дает минимум при 30,6° а при 100° дает C_l00= 1,0424. Так как теплоемкость воды меняется с темп., то количество тепла, необходимое для того, чтобы нагреть 1 грамм воды на 1°, в различных местах температурной шкалы будет различное. Это в свою очередь приводит к неопределенности понятия о величине одной калории (см. § 2); поэтому большинством ученых принято считать одной калорией то количество тепла, которое необходимо, чтобы единицу массы (1 грамм) воды нагреть от 0° до 1° Ц. [Эту калорию часто называют малой калорией в отличие от большой калории, в тысячу раз большей малой (1 б. кал. — то количество тепла, которое необходимо, чтобы нагреть 1 кг воды от 0° до 1° Ц.).] Теплоемкость твердых тел вообще меньше единицы и при одной и той же температуре в сильной мере зависит от строения вещества тела, от того, возьмем ли мы его в кристаллическом или аморфном видоизменении, от того, возьмем ли мы (в случае металла) кованый или плавленый металл. Вообще, оказывается, что чем плотнее вещество, тем теплоемкость его меньше. Так, напр., различные видоизменения углерода имеют следующие теплоемкости: алмаз 0,147, графит 0,202, кокс 0,202, древесный уголь 0,242. Теплоемкость кристаллического мышьяка — 0,083, аморфного — 0,076. Теплоемкость плавленой меди — 0,0950, кованой — 0,0936. Почти у всех твердых тел теплоемкость с повышением температуры увеличивается. Так, например, (по Бистрему), теплоемкости

--------------------------------------------------------------------------

|                  | Серебра   | Платины   | Железа   |

|------------------------------------------------------------------------|

| при 0°        | 0,0570      | 0,0324       | 0,1116     |

|------------------------------------------------------------------------|

| при 150°     | 0,0580      | 0,0329       | 0,1159     |

|------------------------------------------------------------------------|

| при 300°     | 0,0605      | 0,0347       | 0,1267     |

--------------------------------------------------------------------------

У железа после 700° (с = 0,324) теплоемкость начинает уменьшаться и при 1000° равна всего 0,199. Теплоемкость простых тел дана в ст. Таблицы физические (см.); здесь присоединим еще несколько данных: лед 0,50, гранит 0,20, стекло 0,16—0,20, дерево 0,40—0,45. Теплоемкость жидкостей (кроме ртути) сильно возрастает с температурой; так, у алкоголя при 0°... с = 0,423, при 80°... 0,711, при 120°... 0,859. У ртути с заметно падает с повышением t°. Так, при

----------------------------------------------------

| 0°                | 100°       | 200°       |

|---------------------------------------------------|

| с = 0,0333   | 0,0326   | 0,0319    |

----------------------------------------------------

Приводим теплоемкость некоторых жидкостей: алкоголь мет. 0,62, алкоголь этилов. 0,60, анилин 0,51, глицерин 0,58, оливковое масло 0,47, сероуглерод 0,23, хлороформ 0,23, эфир 0,53. Вообще, теплоемкость жидкостей больше теплоемкости у твердых тел, но меньше таковой у воды (единицы). Дю-Лонг и Пти (Dulong et Petit) нашли, что произведение теплоемкостей тел на их атомные веса есть величина для всех тел постоянная, близкая к 6,30; дальнейшие исследования вполне подтвердили этот вывод. Так, например для железа с = 0,1138, атомный вес A = 55,88, произведение Ac = 6,36; для платины с = 0,0324, A = 194,3, Ac = 6, 29; для лития с = 0,941, A = 7, Ас = 6,58. Исключением из этого правила является углерод, кремний и бор, для которых произведение Ас значительно меньше 6,3. Так как теплоемкость с есть величина, меняющаяся с температурой, то неточным является определение теплоемкости как количества калорий, которое необходимо, чтобы нагреть 1 грамм вещества на 1° Ц., например от 0° до 1°, так как при 0° теплоемкость тела иная, чем при 0,5° и при 1°. Поэтому теплоемкостью с при t° называют отношение бесконечно малого приращения тепла dQ, которое нужно дать 1 г вещества при t°, чтобы поднять его температуру на бесконечно малую величину dt

c = dQ/dt... (6)

Ввиду той же причины полное количество тепла, которое необходимо, чтобы нагреть т г вещества от Θ° до Θ'°, должно выразиться точно через

J газов различают две теплоемкости: 1) теплоемкость при постоянном давлении С_ри 2) теплоемкость при постоянном объеме С_v. Первая (С_р) дает то количество тепла, которое нужно придать единице массы газа, чтобы нагреть ее на 1° Ц., когда упругость газа при нагревании не меняется, т. е. газ свободно расширяется. Вторая (С_v) дает количество Т., которое нужно придать единице массы газа, чтобы нагреть ее на 1° Ц., когда объем газа не меняется при нагревании, но зато растет его упругость. Реньо первый определил теплоемкость при постоянном давлении для многих газов; некоторые из полученных результатов приведены ниже: водород 3,409, азот 0,244, воздух 0,237, кислород 0,217, углекислота 0,215, хлор 0,121. Итак С_pгазов есть величина того же порядка, что и жидкостей, а у водорода даже почти в 3 ½ раза больше, чем у воды; это вещество (водород) обладает наибольшею известною теплоемкостью. Теплоемкость газов при постоянном объеме с трудом поддается опытному определению; для нахождения ее определяют обыкновенно с помощью методов, указываемых термодинамикой, величину k = C_p/C_v,, т. е. отношение между двумя теплоемкостями исследуемого газа, и, зная C_р, вычисляют C_v. Величина k равна приблизительно для всех газов 1,4. Более точные величины k, а также С_рдля различных газов — см. Таблицы физические.

4) Опыт показывает, что придача тепла одной части какого-либо тела вызывает повышение температуры не только нагреваемой части тела, но мало-помалу и всего тела; опыт показывает далее, что при соприкосновении двух различных тел А при темп. Θ_Aи В при темпер. Θ_B, где Θ_Абольше Θ_B, температура более холодного тела В мало-помалу повышается, причем раньше всего повышение температуры наблюдается в месте соприкосновения тел и затем мало-помалу распространяется на всю массу B; если мы будем менять вещество тела B, то увидим, что у иных веществ повышение температуры весьма быстро распространяется вдоль тела В, у других значительно медленнее. Так как согласно нашим представлениям повышение температуры тела вызывается приращением количества тепла в теле, то мы должны заключить, что тепло передается (течет) от более нагретых тел (или частей одного и того тела) к более холодным телам (или частям тела) и что эта передача совершается с большей или меньшей быстротой в зависимости от природы вещества, из которого тело состоит. Описываемое явление называется теплопроводностью; вещества, в которых передача тепла совершается быстро, мы называем хорошими проводниками Т., те же, в которых такая передача происходит медленно, — плохими проводниками Т. Изучение теплопроводности заключается в исследовании законов, согласно которым происходит передача (течение) Т., и в определении теплопроводных свойств различных веществ. Теория теплопроводности была разработана французским ученым Фурье в двадцатых годах XIX стол. и является одной из совершеннейших частей математической физики, давшей толчок развитию многих других частей этой науки. В нижеследующем изложении лишь основные начала этой теории. Пусть линия ab представляет какое-либо направление в теле, в котором. происходит передача тепла от одних частей тела к другим, и пусть температура в а выше, чем в b; тогда вдоль а будет происходить течение тепла.

Фиг. 2.

Пусть температура в какой-либо точке А этой линии будет Θ_A, в В — будет Θ_В; пусть расстояние аА = х₁, аВ=х₂. Предположим вначале, что температура совершенно равномерно падает вдоль AB; тогда V = (Θ_А— Θ_В)/(x₁— x₂) даст нам величину падения температуры на единицу длины линии АВ. Если температура падает неравномерно вдоль АВ, то написанная величина даст лишь среднее падение температуры вдоль АВ; чтобы получить истинное падение в какой-либо точке с этой линии, мы должны отрезку ас = x дать бесконечно малое приращение dx, определить бесконечно малое изменение температуры —dΘ [Отрицательное, так как по мере удаления от а температура падает.] при переходе от точки х к (x+ dx) и взять отношение

V = —dΘ/dx

которое и дает нам падение темп. в какой-либо точке с линии АВ. Проведем через точки х(с) и x+ dx плоскости, перпендикулярные к ab, вырежем на этих плоскостях вокруг ab две площадки s и s_1,столь малые, что температуры во всех точках каждой площадки можно считать одинаковыми, и рассмотрим, какое количество тепла q пройдет в единицу времени s к площадке s₁. Фурье предположил, что это количество тепла q 1) пропорционально падению температуры в точке С; 2) пропорционально величине площадки s. Мы знаем затем из опыта, что q должно зависеть от природы тела и будет тем больше, чем больше теплопроводность тела; чтобы охарактеризовать эту последнюю, назовем через К то количество тепла, которое в данном веществе протекает в единицу времени (одну секунду) через площадку в 1 кв. сантиметр, если по направлению, перпендикулярному к этой площадке, температура на каждый сантиметр падает на 1°. Эту величину называют коэффициентом внутренней теплопроводности данного вещества. Из всего вышесказанного следует, что количество тепла q, протекающего в единицу времени черезъ площадку s, должно равняться

q = —K∙sdΘ/dx... (8)

Формула (8) лежит в основании всей теории теплопроводности, и так как следствия, вытекающие из нее, вполне оправдываются опытом, то мы должны заключить, что и предположения, положенные в основание ее, справедливы. Если количество q в данном месте тела не меняется с течением времени, то мы говорим, что имеем дело с установившимся потоком тепла; в этом случае каждая часть тела столько же получает в одну секунду тепла теплопроводностью, сколько потеряет его как теплопроводностью, так и излучением (см. Лучистая теплота). Рассмотрим результаты, даваемые форм. (8) в приложении к двум простейшим вопросам на установившийся тепловой поток. 1) Дана стена, ограниченная двумя параллельными плоскостями ab и cd, причем края стены столь удалены от рассматриваемого нами места стены, что мы можем рассматривать стену как безгранично большую. Пусть толщина стены будет d; пусть сторона ab постоянно поддерживается при температуре Θ, а cd при темп. Θ', где Θ больше Θ'. Какова будет температура в какой-либо плоскости ef внутри стены, отстоящей от ab на расстоянии х? Применение форм. (8) дает, что температура внутри стены будет падать совершенно равномерно вдоль толщины стены от Θ до Θ' и на расстоянии х от ab будет

Θ_x= Θ — [(Θ — Θ')/d]x

2) Концы длинного стержня АВ поддерживаются при постоянных температурах Θ и Θ', где Θ больше Θ'; длина стержня равна l, сечение его s, коэфф. внутр. теплопроводности равен К. Как будет падать температура вдоль стержня, когда тепловой поток вполне установится? При установившемся тепловом потоке количество тепла, притекающее в единицу времени к каждому отрезку стержня ab, будет равно сумме количеств тепла — отдаваемого отрезком частям bB и теряемого им лучеиспусканием с поверхности его в окружающую среду. Пусть периметр поперечнаго сечения стержня равняется р, а коэффициент внешней теплопроводности (количество тепла, теряемое в 1 секунду 1 кв. стм поверхности, когда температура поверхности на 1° выше температуры окружающей среды) стержня равняется h. Решение этого вопроса приводит к следующему выражению для температуры Θ_x, которую будет иметь часть стержня, отстоящая на х от конца А

где M и N некоторые постоянные величины, которые для данного стержня определяются из равенств

Если стержень столь длинен, что температура конца B его остается всегда равною температуре окружающей среды, то форм. (9) упрощается и принимает вид

На фиг. 3 указано пунктирной чертой распределение температур в таком стержне, нагреваемом с одного конца, температуры указываются термометрами 1—7, опущенными в отверстия, просверленные в стержне.

Фиг. 3.

5) Первые попытки ученых для определения теплопроводности различных веществ сводились, главным образом, к определению относительной теплопроводности, т. е. к определению чисел, указывающих, во сколько раз одно вещество лучше проводит тепло, чем другое. Позднейшие измерения сводились обыкновенно к определению коэффициента внутренней теплопроводности вещества. Различные методы, применявшиеся для этой цели, слишком сложны для того, чтобы описывать их здесь; все они сводятся к теоретическому решению какого-либо случая из теории теплопроводности и к проверке его опытом над различными веществами. Из сравнения результатов вычисления и опыта возможно определить искомую величину коэффициента внутр. теплопроводности; так, напр., изучив на опыте распределение температур вдоль стержней из различных веществ в условиях примера 2 (§ 4), можно было бы по формуле (9) определить К для этих различных веществ, зная остальные входящие в формулу (9) величины. Исследования над теплопроводностью металлов привели к замечательному результату, что теплопроводность их приблизительно пропорциональна их электропроводности (см.). В нижеприводимой таблице в столбце k даны коэффициенты внутренней теплопроводности металлов (по исследованиям Берже), в столбце K — электропроводность их (в произвольных единицах) в столбце О — отношение между ними, остающееся почти постоянным для различных металлов.

--------------------------------------------------------

|                | k.         | K.        | О.     |

|------------------------------------------------------|

| Медь.      | 1,041   | 0,651    | 1,6    |

|------------------------------------------------------|

| Цинк.       | 0,303   | 0,180    | 1,7    |

|------------------------------------------------------|

| Латунь.   | 0,262   | 0,165    | 1,7    |

|------------------------------------------------------|

| Железо.   | 0,159   | 0,094    | 1,7    |

|------------------------------------------------------|

| Олово.     | 0,151   | 0,083    | 1,8    |

|------------------------------------------------------|

| Свинец.   | 0,081   | 0,051    | 1,6    |

|------------------------------------------------------|

| Сурьма.   | 0,042   | 0,025    | 1,7    |

|------------------------------------------------------|

| Ртуть.     | 0,020   | 0,011    | 1,8    |

--------------------------------------------------------

Теплопроводность металлов заметно изменяется с температурою их, убывая у одних металлов при повышении темп. и возрастая у других. Вопрос о зависимости К от темп. еще мало исследован ввиду трудностей, связанных со всякими более или менее точными измерениями коэфф. внутр. теплопроводности. В нижеприводимой таблице дано К для некоторых не металлических твердых тел.

--------------------------------------------------------------------------------

| Мел                                       | 0,0022                   |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Мрамор                                  | 0,006                     |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Дуб                                        | 0,0041                   |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Пробка                                   | 0,00013                 |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Стекло                                   | 0,002                     |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Эбонит                                   | 0,0004                   |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Войлок                                   | 0,00009                 |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Бумага                                   | 0,0003                   |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Шерсть                                  | 0,00005 до 0,0005  |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Шелк                                      | 0,0002                   |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Лед                                        | 0,005                     |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Снег                                       | 0,0005                   |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Сосна параллельно волокнам | 0,0003                   |

|------------------------------------------------------------------------------|

| Сосна перпендик. волокнам   | 0,00009                 |

--------------------------------------------------------------------------------

Тела, обладающие в различных направлениях неодинаковым строением (наприм. дерево), обладают и различной теплопроводностью в разных направлениях (наприм. в сосне). То же самое относится и к анизотропным кристаллам; так, напр., у кварца и известкового шпата теплопроводности К в различных направлениях относительно оптической оси различны:

------------------------------------------------------------------------------

|                                        | Кварц.   | Изв. шпат.   |

|-----------------------------------------------------------------------------|

| Параллельно оси             | 0,0263   | 0,0096         |

|-----------------------------------------------------------------------------|

| Под 45° к оси                   | 0,0212   | 0,0086         |

|-----------------------------------------------------------------------------|

| Перпендикулярно к оси    | 0,0160   | 0,0079         |

------------------------------------------------------------------------------

Теплопроводность жидкостей вообще весьма незначительна. Определение К для жидкостей связано со значительными затруднениями, так как разница температур между отдельными частями жидкой массы вызывает в последней течения более нагретых, а следовательно, и более легких частей вверх и более холодных (более тяжелых) частей вниз. Эти течения перемешивают жидкость и механически переносят тепло из одних частей жидкой массы в другие. Этот род переноса тепла называется конвекцией Т. — он и способствует, главным образом на практике, быстрому нагреванию жидкостей. Для определения К у жидкостей необходимо избежать конвекции, а потому приходится прибегать к таким методам, в которых нагревание жидкостей ведется сверху; в этом случае более легкие части жидкости располагаются также сверху, и течения возникнуть не могут. В нижеприводимой таблице даны коэфф. внутр. теплопроводности для различных жидкостей по наблюдениям Берже и Винкельмана

--------------------------------------------------

| Вода                     | 0,00104    |

|------------------------------------------------|

| Ртуть                    | 0,0201      |

|------------------------------------------------|

| Алкоголь               | 0,00049    |

|------------------------------------------------|

| Сероуглерод         | 0,00059    |

|------------------------------------------------|

| Глицерин               | 0,00067    |

|------------------------------------------------|

| Эфир                    | 0,00041    |

|------------------------------------------------|

| Хлороформ           | 0,00037    |

|------------------------------------------------|

| Оливковое масло  | 0,00039    |

--------------------------------------------------

Теплопроводность жидкостей тоже меняется с повышением температуры — у ртути уменьшается (по Берже), у воды, по-видимому, возрастает (по Веберу). У газов теплопроводность еще меньше, чем у жидкостей, и опытное исследование еще более затруднено явлениями конвекции, о которых упоминалось выше. Кинетическая теория газов (см.) предсказывает, 1) что теплопроводность газов не должна зависеть от их упругости; 2) что коэфф. теплопроводности газов может быть выражен формулой K = 1,53ηC_v, где η — коэффициент внутреннего трения (см.) газа, а С_v— теплоемкость газа при постоянном объеме; 3) что K у газов должно расти с температурой приблизительно по формуле K_t= К₀(1 + 0,001830t), где K_tесть коэффициент теплопроводности при t°, а K₀тот же коэффиц. при 0°. Опыты над теплопроводностью газов достаточно точно подтверждают произведенные теоретические выводы; первое следствие теории — теплопроводность газов не зависит от упругости — допускает определение K для весьма разреженных газов, в которых конвекция ничтожна, что весьма облегчает измерения. Из исследований Кундта, Варбурга и Винкельмана следует для воздуха 0,000057, водорода 0,000383, углекислоты 0,000032, светильного газа 0,000152, аммиака 0,000051, паров ртути (203°) 0,0000185. Изменение теплопроводности газов с температурой, вытекающее из опыта, достаточно точно совпадает с данным выше изменением, предсказываемым кинетической теорией газов.

6) Кроме как тепловодностью, передача Т. совершается еще лучеиспусканием, о котором, так же как и о всех связанных с ним вопросах (охлаждение тел, излучение и т. д.) — см. Лучистая теплота (см.).

7) Повышение температуры тела сопровождается целым рядом изменений как самого тела, так и его свойств; наиболее изученным из них является изменение объема тела, сопровождающее изменение его температуры. Большинство тел увеличивается в объеме при повышении температуры и уменьшается при понижении ее. У твердых тел, однородных по строению по всем направлениям (тела изотропные), изменение объема вызывается равномерным изменением всех измерений тела; это обстоятельство дозволяет нам свести изучение изменений объема тела к изучению изменения одного его измерения — длины. Пусть длина стержня из вещества, изучаемого в отношении изменения его размеров с температурой, будет при Θ° равняться l_Θ, а при Θ' — l_Θ', причем 1_Θ' больше l_Θ; приращение длины стержня, выраженное в долях длины стержня при 0°, равняется тогда (l_Θ' — l_Θ)/ l_Θ. Величина

дающая относительное приращение длины стержня при нагревании в 1° в предположении, что при нагревании на каждый градус применяемого нами (напр., ртутного) термометра приращение остается одинаковым, называется (средним) линейным коэффициентом расширения вещества между Θ° и Θ'°. Высказанное выше предположение являлось бы правильным, очевидно, лишь в том случае, если бы исследуемое вещество расширялось при изменении температуры по точно тому же закону, как и применяемое нами в термометре вещество (напр. ртуть). Обыкновенно этого не бывает, и потому полученный по форм. (11) коэффициент расширения и называется "средним" между данными температурами и является величиной не постоянной, но зависящей от температур Θ и Θ'. Чтобы точнее и определеннее характеризовать изменение размеров тел при изменении данной температуры Θ тела, предположим, что Θ' отличается от Θ лишь на бесконечно малую величину dΘ, вызывающую бесконечно малое изменение длины стержня dl; тогда величина

α_Θ= (1/l_Θ)(dl/dΘ)... (12)

называется коэффициентом расширения данного вещества при температуре Θ. Величина α_Θменяется при изменении температуры Θ и является, следовательно, функцией температуры; зависимость α_Θот Θ может быть исследована опытом и выражена какой-либо формулой, напр. обычно принятой формулой

α_Θ= а + bΘ + сΘ²+ dΘ³+... (13)

где число членов берется такое, чтобы выражение (13) достаточно точно выражало результаты опытов; буквы а, b, с, d представляют численные коэффициенты, величина которых зависит от природы вещества тела и, согласно вышесказанному, и от термометренной шкалы, которую мы применяем. Из формулы (12) следует, что полное приращение длины стержня при нагревании от Θ до Θ' равняется

С другой стороны, очевидно из сравнения этих двух выражений следует такая зависимость между сред. коэфф. между Θ и Θ' и коэфф. при Θ

Если на место α_Θподставить его выражение (13), то получится для

Если будем всегда искать средн. коэфф. расширения между нулем и температурой Θ', то Θ = 0 и

Если стержень при 0° имел длину l_0,то при Θ° он, согласно вышесказанному, будет иметь длину l_Θ

Чтобы определить изменение объема тела при изменении температуры, представим себе для простоты, что тело имеет вид куба, сторона которого при 0° равна l₀, а объем V₀= l₀³. При темп. Θ° объем тела будет V_Θ= l³(1+α₀^Θ)³= V₀(1+3αΘ+3α²Θ²+α³Θ³), где α (значки 0 и Θ опускаем) — средний линейный коэфф. расширения между 0 и Θ°. Опыт показывает, что всегда величина a столь незначительна, что квадратами, а недавно и кубами ее, можно пренебречь; мы получаем таким образом

V_Θ= V₀(1+ 3αΘ) = V₀(1+ βΘ) ... (16),

где β = 3α называется средним кубическим коэфф. расширения вещества между 0 и Θ°. Так как при нагревании тела масса М его не меняется, между тем как объем его V увеличивается, то, следовательно, плотность тела d = M/V при нагревании уменьшается. Если плотность тела при 0° есть d₀= M/V₀, то при Θ° она равна d_Θ= M/[V₀(1 + βΘ)],откуда следует

d_Θ= d₀/(1+ βΘ)... (17)

У твердых тел определяют обыкновенно из опыта средн. линейные коэфф. расширения. Для этой цели необходимо измерить длину тела при 0° и удлинение его при нагревании на 0°. Так как это удлинение обыкновенно в высшей степени незначительно, то для измерения его прибегают к самым совершенным методам для измерения малых перемещений. В настоящее время чаще всего пользуются интерференционным способом, идея которого следующая: перед конечною плоскостью исследуемого стержня располагают на весьма небольшом расстоянии от нее почти параллельную ей стеклянную пластинку. Когда на стеклянную пластинку падает свет, то в тонком воздушном слое между концом стержня и плоскостью стекла образуются световые интерференционные полосы (см.), расстояние между которыми и положение которых зависит от толщины воздушного слоя. При нагревании стержня он расширяется, толщина воздушного слоя уменьшается и полосы перемещаются; по перемещению полосы можно судить о величине удлинения стержня. У жидких тел, не имеющих собственной формы, речь может идти только о кубич. коэфф. расширения. Его можно определить непосредственным путем, наполнив исследуемой жидкостью термометренный сосуд (дилатометр, см.) и измеряя подъем жидкости в трубке прибора; так как и вещество сосуда расширяется при нагревании и объем сосуда, следовательно, увеличивается, то наблюдаемое расширение представляет лишь разность между расширением жидкости и сосуда и для определения истинного расширения жидкости необходимо точное знание коэфф. расширения вещества сосуда. Другие методы основаны на определении плотности жидкостей при различных температурах и на вычислении коэфф. β по форм. (17) на основании наблюденных плотностей. Для определения плотностей могут служить все известные методы, принятые для этих измерений, но наиболее удобным и безукоризненным является предложенный Дюлонгом и Пти (1816) способ сообщающихся сосудов.

Фиг. 4

Исследуемая жидкость наливается в U-образную трубку АВ; пока температуры, а следовательно, и плотности столбов жидкости А и В одинаковы (напр. равны 0°), высота столбов А и В по закону сообщающихся сосудов одинаковы. Если мы придадим столбу А темп. 0°, окружив его муфтой, наполненной тающим льдом, а столбу В темп. Θ с помощью муфты, наполненной нагретой жидкостью или паром, то плотность жидкости в А будет d₀, а в В... d₀/(1 + βΘ). По законам сообщающихся сосудов в А и В уровни жидкостей установятся так, что высоты столбов h₀и h_Θбудут относиться обратно пропорционально плотностям жидкостей в А и В.

h₀/h_Θ= d_Θ/d₀= 1/(1 + βΘ)... (18).

Измерив h₀, h_Θи Θ, можно на основании приведенной зависимости определить и средний коэфф. куб. расширения жидкости β. Этот способ представляет то значительное преимущество, что измерения по этому способу совершенно независимы от коэфф. расширения вещества сосуда, заключающего жидкость. Для определения куб. коэфф. расширения газов объем V исследуемого газа замыкается ртутным столбом тп. При нагревании газа от 0° до Θ° объем его увеличивается, ртуть в столбе т опускается, в столбе n подымается; объем вытесненной в трубке т ртути измерял бы увеличение объема газа, если бы давление на газ оставалось прежним. В действительности же давление увеличилось на высоту подъема ртутного столба в трубке п. Поднимая или опуская трубку n, соединенную с т резиновой трубкой, мы можем установить уровни ртути в т и п так, чтобы вертикальное расстояние между ними было одно и то же, что и до нагревания газа; тогда давление р, испытываемое газом, будет то же самое, что и до нагревания, и объем v вытесненного в трубке т столбика ртути даст истинное увеличение объема V газа при нагревании на Θ° при постоянном давлении р.

Величина

β_v= v/(VΘ)... (19)

называется куб. коэфф. расширения газа при постоянном давлении (значок v у буквы β обозначает, что объем газа меняется). Приливая ртуть в трубку n, мы могли бы вернуть уровень ртути к тому положению, которое он занимал до нагревания газа, а следовательно, объем газа к первоначальному объему V. Вертикальное расстояние h между уровнями ртути в m и n укажет тогда упругость газа, нагретого при постоянном объеме v. Пользуясь законом Бойль-Мариотта (см. Газы), можем вычислить тот объем, который занимал бы газ при температуре Θ и прежнем давлении, а следовательно, определить и коэфф. расширения его. Определенный этим методом коэффиц. называется коэфф. расширения газа при постоянном объеме β_р. Так как и вещество сосуда, в котором газ заключен, расширяется при нагревании, то при определении коэфф. расширения газов и это обстоятельство должно быть принято во внимание; ввиду того, что коэфф. расширения газов вообще весьма значителен сравнительно с коэфф. расширения твердых тел, поправки на расширение сосуда менее значительны, чем в случае жидкостей. Теория газов приводит к заключению, 1) что для всех газов, кроме водорода, β_pменьше β_v, для водорода же β_pбольше β_v; 2) у всех газов β_ррастет при возрастающем давлении; 3) у всех газов β_рне зависит от температуры; 4) у всех газов, кроме водорода, β_pуменьшается при повышении температуры; у водорода β_pот температуры не зависит; 5) у всех газов (кроме водорода) β_vс увеличением давления возрастает до некоторого предела, затем начинает убывать; у водорода β_vуменьшается с увеличением давления. Опыты (см. ниже) вполне подтверждают эти теоретические заключения. 8) Коэфф. расширения простых тел приведены в ст. Таблицы физические (см.). Ниже приводим данные для некоторых твердых тел, не помещенных в этих таблицах.

------------------------------------------------------

|                        | α (лин.)               |

|-----------------------------------------------------|

| Латунь            | 0,0000186           |

|-----------------------------------------------------|

| Бронза            | 180                     |

|-----------------------------------------------------|

| Нейзильбер     | 184                     |

|-----------------------------------------------------|

|                        | β (куб.)                |

|-----------------------------------------------------|

| Стекло             | 0,0000214—276   |

|-----------------------------------------------------|

| Кварц              | 350                     |

|-----------------------------------------------------|

| Лед                 | 1050                   |

------------------------------------------------------

Для многих целей (устройства нормальных мер, маятников у часов и т. д.) важными являются вещества с особенно малыми коэфф. расширения; наиболее применимым из них является сплав Гильома из стали, содержащей 36% никеля, у которого α = 0,00000088. У твердых тел, строение которых по различным направлениям неодинаково (тела анизотропные, напр. кристаллы), лин. коэфф. расширения по различным направлениям тоже неодинаковы. У многих кристаллов коэфф. расширения в одном направлении положительны, в другом отрицательны. Подобные кристаллы могут при нагревании даже уменьшаться в объеме; примером может служить йодистое серебро и закись меди, у которых β меньше 0. Куб. коэфф. расширения жидкостей вообще значительно больше, чем у твердых тел. Коэфф. расширения ртути и, главным образом, изменения его с температурой можно определить, очевидно, только пользуясь для измерения температ. воздушным или водородным термометром. Подобные исследования были произведены между прочим Дюлонгом и Пти и Реньо; последнее исследование Тиссена и Шееля (1896) дает

β₀^Θ= 0,00018161 + 0,0000000078Θ, где β₀^Θесть средний куб. коэфф. расширения ртути между 0° и Θ°, а темп. Θ дана в градусах водородного термометра. Вода представляет, как известно, ту особенность, что при нагревании от 0° сначала уменьшается в объеме до 4° (температура наибольшей плотности), затем снова расширяется. Таблицы объемов и плотностей воды при различных температурах см. Таблицы физические. Коэфф. расширения некоторых других жидкостей даны в нижеприводимой таблице:

--------------------------------------------------------------------------------------

| Анилин С₆Н₇N                         | 10—150     | 0,00082    |

|------------------------------------------------------------------------------------|

| Ацетон С₃Н₆O                         | 0—50        | 0,00132    |

|------------------------------------------------------------------------------------|

| Бензол С₆Н₆                            | 0—80        | 0,00116    |

|------------------------------------------------------------------------------------|

| Бром Br                                  | —7—60     | 0,00164    |

|------------------------------------------------------------------------------------|

| Глицерин С₃Н₈O₃                     | 0,00049     |                |

|------------------------------------------------------------------------------------|

| Оливковое масло                    |                  | 0,00068    |

|------------------------------------------------------------------------------------|

| Соляная кисл. HClx6,25Н₂O     | 0—30        | 0,00045    |

|------------------------------------------------------------------------------------|

| Серная кисл. Н₂SO₄                | 0—30        | 0,00058    |

|------------------------------------------------------------------------------------|

| Сероуглерод CS₂                    | —30—60   | 0,00114    |

|------------------------------------------------------------------------------------|

| Хлороформ CHCl₃                   | 0—60        | 0,00111    |

|------------------------------------------------------------------------------------|

| Этиловый эфир С₄Н₁₀O           | —15—40   | 0,00151    |

--------------------------------------------------------------------------------------

Числа второго столбца дают температурные пределы, для которых определен был средний куб. коэфф. расширения, приведенный в 3 столбца. О расширении жидкостей см. также Жидкости. Куб. коэфф, расширения газов еще более значителен, чем у жидкостей. Ниже приведены (по Реньо) β_pи β_vдля некоторых газов.

----------------------------------------------------------------------------

|                                  | β_р               | β_v               |

|---------------------------------------------------------------------------|

| Азот                          | 0,0036682   | "                 |

|---------------------------------------------------------------------------|

| Водород                    | 36678         | 0,0036613   |

|---------------------------------------------------------------------------|

| Окись углерода         | 36667         | 36688          |

|---------------------------------------------------------------------------|

| Углекислота              | 36896         | 37099          |

|---------------------------------------------------------------------------|

| Циан                         | 36821         | 38767          |

|---------------------------------------------------------------------------|

| Закись азота             | 36763         | 37195          |

|---------------------------------------------------------------------------|

| Сернистый газ           | 36696         | 39028          |

|---------------------------------------------------------------------------|

| Хлористый водород   | 36812         | —               |

|---------------------------------------------------------------------------|

| Воздух                      | 36653         | 36706          |

----------------------------------------------------------------------------

Согласно теории (см. выше), по опытам Реньо β_рвозрастает с давлением; так, у воздуха при давлении в 375 мм β_p= 0,0036587, при давлении в 3650 мм β_р= 0,0037091. Точно так же хорошо поверяются на опыте и другие вышеприведенные предсказания теории. Ввиду неодинаковости расширения различных газов шкалы газовых термометров, наполненных различными газами, не совпадают друг с другом в промежутке между 0° и 100°. По исследованиям Шапюи (1838), зависимость между показаниями термометра водородного, азотного и наполненного CO₂следующая:

------------------------------------------------

| Н        | N            | CO₂          |

|----------------------------------------------|

| 0°       | 0°            | 0°             |

|----------------------------------------------|

| 20°     | 20,009     | 20,043      |

|----------------------------------------------|

| 40°     | 40,011     | 40,059      |

|----------------------------------------------|

| 100°    | 100,000   | 100,000    |

------------------------------------------------

За нормальный термометр в настоящее время в науке принят водородный термометр, так как шкала его почти совпадает с абсолютной шкалой Томсона, о которой речь будет ниже (§ 13). Подр. о сравнении термометров ртутных с воздушными см. Термометр. Как видно из приведенных выше таблиц, коэфф. расш. различных газов весьма близки друг к другу и равны приблизительно 1/273. Если мы станем охлаждать газ от 0°, то при охлаждении на каждый градус объем его будет уменьшаться на 1/273 его первоначальной величины. Если бы мы охладили газ на 273° ниже нуля, то, согласно вышесказанному, объем его должен был бы сделаться равным нулю — это был бы абсолютный нуль температуры. В действительности это, понятно, будет не так, ибо и коэфф. расшир. газов уменьшается с понижением температуры и раньше достижения этой температуры все газы превратились бы в жидкости. Таким образом температура —273° является лишь фиктивной температурой, не имеющей определенного реального значения. Несмотря на это обстоятельство, весьма удобным является создать температурную шкалу, градус которой равнялся бы градусу Цельсия, начало же температ. счета которой лежало бы на 273° ниже температуры таяния льда. Эта шкала называется (см. выше) абсолютной шкалой температур. Введение абсолютных температур значительно упрощает многие формулы в теории Т. и является удобным еще и потому, что, как показывает опыт, многие физические свойства тел, изменяющиеся от температуры, меняются именно пропорционально абсолютным температурам тел.

9) При постепенном повышении температуры тела вследствие непрерывного притока Т. мы замечаем при некоторой температуре, что тело начинает переходить в жидкое состояние. Это явление называется плавлением тела, а температура, при которой оно начинается, — температурой плавления. Опыт показывает: 1) что (при одном и том же давлении) температура плавления есть величина для данного тела вполне постоянная; 2) что, когда тело достигло температуры плавления, дальнейший приток Т. не вызывает повышения температуры тела до тех пор, пока все тело не перешло в жидкое состояние; после чего приток Т. снова начинает повышать температуру жидкого тела; 3) что при отнятии Т. от жидкого тела оно при некоторой температуре (температура замерзания, застывания, отвердевания), равной температуре плавления, начинает переходить в твердое состояние; 4) что при дальнейшем отнимании и Т. от тела температура его не понижается, пока все тело не перейдет в твердое состояние, после чего начинается уже понижение температуры образовавшегося твердого тела. Чтобы объяснить пункты 2-й и 4-й, нужно предположить, что при температуре плавления некоторое количество Т. поглощается исключительно на работу разъединения частиц тела при переходе его из твердого состояния в жидкое и что это количество Т. вновь освобождается при затвердевании тела. Количество Т. (в калориях), поглощаемое при переходе единицы массы (1 грамма) данного вещества при температуре его плавления из твердого состояния в жидкое и вновь освобождающееся при затвердевании этого вещества, называется скрытой Т. плавления. У некоторых тел не замечается внезапного перехода из твердого состояния в жидкое при определенной температуре, но наблюдается постепенное, более или менее медленное размягчение тела, заканчивающееся наконец переходом в жидкое состояние. К этому разряду тел принадлежат большинство некристаллических веществ (напр. стекло) и многие тела, которые нужно рассматривать как смеси различных веществ (воск, смолы). У всех тел нет ни определенной температуры плавления, ни, следовательно, определенной скрытой Т. плавления. Однако выше определенной температуры все тела не могут существовать иначе, чем в жидком состоянии. Нельзя того же сказать относительно обратного перехода тел из жидкого состояния в твердое: осторожным и медленным охлаждением жидкости, не подвергающейся никаким сотрясениям, можно сохранить ее в жидком состоянии (переохладить) при температурах значительно более низких, чем температура плавления; так, воду можно переохладить до —20° Ц., а серу, плавящуюся при 100°, даже до 20° Ц. Малейший толчок, данный переохлажденной жидкости, или введение в нее малейшего куска того же тела в твердом состоянии вызывает мгновенное затвердевание всей массы, при чем выделяющаяся скрытая теплота плавления подымает температуру всей массы до температуры плавления данного вещества. Таким образом, выше известной температуры тело может существовать только в жидком состоянии, ниже ее либо в твердом, либо в жидком (переохлажденная жидкость), но вне присутствия твердого тела. Температура плавления есть единственная, при которой могут одновременно существовать и твердое, и жидкое тело, не переходя из одного состояния в другое. Опыт показывает, что тела при переходе из твердого состояния в жидкое внезапно меняются в объеме. Большинство тел при этом увеличивается в объеме при плавлении и снова уменьшается при затвердевании; у немногих тел (вода, чугун и т. д.) наблюдается обратное явление — уменьшение объема при плавлении и увеличение его при затвердевании. Первые из этих тел в твердом состоянии обладают при температуре плавления большею плотностью, чем в жидком, и твердые части этих тел тонут в расплавившейся массе; вторые тела в твердом состоянии плавают на расплавленной массе (лед на воде). Термодинамика предсказывает, что у большинства тел, объем которых при плавлении увеличивается, темп. плавления должна повышаться от увеличения давления на тело; те немногие тела, объем которых при плавлении уменьшается, должны, наоборот, испытывать понижение темп. плавления при увеличении давления. Если мы назовем через s удельный объем (объем в куб. метрах одного килограмма) твердого тела, а через s' удельный объем жидкого тела, то при увеличении давления на р атмосфер темп. плавления должна измениться на Θ градусов

Θ = 24,2[(s — s')/q]∙(T∙p)... (20)

где q — есть скрытая теплота плавления, Т — темпер. плавления в абсолютной шкале темпер. Опыт вполне оправдывает эти заключения теории. Темп. плавления различных тел лежат в самых широких темпер. границах — от самых низких достигнутых в настоящее время темп. (жидкие газы) до самых высоких (около 3000°). Некоторые тела (углерод, бор) не удалось расплавить до сих пор, вероятно, потому, что мы не умеем достигать достаточно высоких темп.; некоторые другие вещества не могут быть вообще получены в жидком виде, так как разлагаются на составные части до достижения ими темп. плавления — таковы многие органические вещества и продукты животного и растительного царства (напр. дерево). Темп. плавления простых тел — см. Таблицы физические. Ниже приводим темп. плавления для некоторых сложных тел.

--------------------------------------------------------------------

| Стекло              | размягчается около 500°  |

|-------------------------------------------------------------------|

| KCl (безводн.)   | плав. 734°                        |

|-------------------------------------------------------------------|

| KNO₃                | плав. 340°                        |

|-------------------------------------------------------------------|

| NaCl                 | плав. 775°                        |

|-------------------------------------------------------------------|

| NaNO₃              | плав. 300°                        |

|-------------------------------------------------------------------|

| CS₂                   | плав. —110°                    |

|-------------------------------------------------------------------|

| Бензол              | плав. 4,5°                        |

|-------------------------------------------------------------------|

| Воск                 | плав. 60—65°                   |

|-------------------------------------------------------------------|

| Глицерин          | плав. 20°                         |

|-------------------------------------------------------------------|

| Парафин           | плав. 50—70°                   |

|-------------------------------------------------------------------|

| Хлороформ       | плав. —70°                      |

--------------------------------------------------------------------

Относительно темп. плавления сплавов см. Твердые растворы. Влияние давления на темп. плавления особенно интересно в случае льда (см.). Так как вода при переходе из жидкого состояния в твердое увеличивается в объеме (1 объем воды дает по Бунзену 1, 0906 объемов льда; плотность льда = 0,91674), то при увеличении давления темп. плавления ее должна понижаться. Форм. (20) дает понижение в 0,00753° на каждую атмосферу давления, из опыта найдены числа, очень близкие к данному. Влияние давления на темп. плавления льда играет важную роль в образовании ледников (см. Лед и Ледники). Кроме воды, уменьшаются еще в объеме при плавлении чугун, висмут, сурьма и некоторые сплавы. Большинство тел увеличивается в объеме, и в нижеприводимой таблице дано это увеличение в процентах первоначального объема для некоторых простых тел.

--------------------------------

| Свинец    | 3,39     |

|------------------------------|

| Кадмий    | 4,72     |

|------------------------------|

| Олово      | 2,80     |

|------------------------------|

| Натрий    | 2,5       |

|------------------------------|

| Калий      | 2,6       |

|------------------------------|

| Фосфор   | 3,5       |

|------------------------------|

| Ртуть      | 3,8       |

|------------------------------|

| Йод         | 21 (!)    |

--------------------------------

Влияние давления на темп. плавления некоторых из веществ, увеличивающихся в объеме, и согласие между наблюденными для них данными и вычисленными по форм. (20) видно из нижеследующей таблицы, где dΘ есть изменение темп. плавления при увеличении давления на 1 атм.

--------------------------------------------------------------------------

|                     | dΘ                                             |

|                     |--------------------------------------------------|

|                     | Наблюденное  | Вычисленное    |

|------------------------------------------------------------------------|

| Парафин      | 0°0280             | 0°0300              |

|------------------------------------------------------------------------|

| Спермацет   | 205                  | 185                  |

|------------------------------------------------------------------------|

| Нафталин    | 353                  | 344                  |

--------------------------------------------------------------------------

Скрытая Т. плавления различных тел весьма различна; наибольшая известна она для воды, именно 80,0 калорий; для некоторых других тел величины ее помещены ниже.

--------------------------------------

| Висмут           | 12,6    |

|------------------------------------|

| Свинец           | 5,9      |

|------------------------------------|

| Кадмий           | 13,7    |

|------------------------------------|

| Чугун серый   | 23       |

|------------------------------------|

| Серебро         | 21,1    |

|------------------------------------|

| Олово             | 13,3    |

|------------------------------------|

| Ртуть             | 2,8      |

|------------------------------------|

| Цинк               | 28,1    |

|------------------------------------|

| Фосфор          | 4,7      |

|------------------------------------|

| Сера               | 9,4      |

|------------------------------------|

| Глицерин        | 42,5    |

|------------------------------------|

| Бензол           | 30,0    |

|------------------------------------|

| Нафталин       | 35,6    |

|------------------------------------|

| Парафин        | 35,1    |

|------------------------------------|

| Спермацет      | 37,0    |

|------------------------------------|

| Воск               | 42,3    |

--------------------------------------

10) Относительно перехода жидкостей в газообразное состояние при нагревании см. Пар, Испарение, Кипение, Жидкости, Жидкие газы, Критическая температура.

11) Представление о Т. как о веществе возникло сравнительно поздно. Как философы древности, так и ученые эпохи Возрождения держатся мнения, что Т. есть какое-то движение; то же мнение высказывает и Бакон в своем "Novum Organum", и многие ученые начала XVIII в. и между ними М. В. Ломоносов (см.) в своих "Meditationes de caloris et frigoris causa" (1750). Природа этого движения учеными не выясняется; лишь немногие из них определеннее высказываются, что Т. есть движение колебательное или вращательное мельчайших частиц тела — атомов и молекул. В середине XVIII ст. взгляды на природу Т. меняются. Работы по калориметрии Рихмана, Блэка и др. указали на возможность мерять количества Т., переходящие из одного тела в другое, и дали могущественный толчок представлению о Т. как о веществе. Относящееся к этому же времени открытие и исследование газов вместе с теорией флогистона, созданной Сталем, поддержали это новое воззрение, и представление о Т. как "флюиде" (теплород) перешло в учебники физики. Когда в конце XVIII ст. граф Румфорд научно исследовал явление развития Т. трением при сверлении металла, защитники теплорода объясняли его тем, что теплоемкость металлических стружек меньше теплоемкости сплошного металла, и утверждали, что это обстоятельство служит причиной выделения Т. при сверлении. Прямые опыты показали, однако, что теплоемкости сплошного металла и стружек почти не отличаются друг от друга; затем Дэви показал, что тепло выделяется и при трении друг о друга двух кусков льда, таявших при трении и превращавшихся в воду, теплоемкость которой почти в 2 раза больше теплоемкости льда. Все эти факты возбудили сомнение в правильности теории Т. и заставили Дэви и многих других вернуться к воззрению на Т. как на движение. Дальнейшее развитие теории Т. на этом пути было бы возможно только, если бы была точнее определена опытом или гипотезой природа движения, представляющего Т.; для этого не было, однако, никаких данных, и поэтому теория теплорода продолжала господствовать, тем более, что язык этой теории и представления ее прекрасно согласовались со всеми теми обычными тепловыми явлениями, в которых Т. не возникает и не уничтожается, а лишь переходит из одного тела в другое. Совсем иным путем пошел знаменитый Сади Карно (см.); размышление над паровыми машинами привело его к необходимости ввести и в физику понятие о работе и поставить вопрос о соотношении между теплом и работой. В паровой машине поглощается тепло и пожинается механическая работа; можно ли с помощью данного количества топлива развить беспредельное количество работы? Если это невозможно, то каковы условия для того, чтобы данное количество Т. дало наибольшее возможное количество работы? Вот вопросы, интересовавшие Карно; он не задает вовсе вопроса о том, что такое Т., но на основании наблюденного факта перехода Т. в работу пытается определить законы, управляющие этим явлением. В своих "Reflexions sur la puissance motrice du feu et sur les machines propres á la dévelloper" (1824) он оригинальными методами решает эти вопросы и кладет этим основание не только современному учению о тепле, но и всему современному учению об энергии (см.), под знаменем которого движется наука с середины XIX стол. до наших дней. После Карно в 1842 г. нем. врач Майер еще более определенно ставит вопрос о соотношении между теплом и работой; он первый указывает на то, что существует определенное и постоянное численное соотношение между затраченным теплом и полученной работой и затраченной работой и полученным теплом; он же первый определяет это соотношение. Пять лет спустя Гельмгольц (1847) обобщает понятие об эквивалентности механической работы и тепла и на примерах из различных других областей физики иллюстрирует высказываемый им закон о превращениях эквивалентных количеств различного вида энергий одна в другую. Таким образом создалось новое учение о Т. как об одном из видов энергии, и это современное учение о Т. в настоящее время представляет лишь частный случай общего учения о превращениях энергии — энергетики (см.). В применении к Т. это учение называется термодинамикой, или механической теорией тепла; последнее название нельзя признать вполне подходящим, так как термодинамика не делает никаких предположений о природе Т., не рассматривает вовсе механической стороны тех движений мельчайших частиц тел, которые, по нашему представлению, вызывают тепловые явления. Эта последняя сторона вопроса, которая может быть названа кинетической теорией тепла, начала развиваться лишь с середины XIX ст.; некоторую стройность она представляет только в применении к простейшим телам — газам (см. Кинетическая теория газов); кинетическая теория жидкостей и твердых тел еле затронута наукой. Развитие кинетической теории тел представляет огромные трудности, так как возможные успехи ее могут быть основаны лишь на удачном выборе гипотезы относительно характера движения частиц тепла и междучастичных связей и на проверке выводов из этой гипотезы на том огромном опытном материале, который собран наукой по вопросу о сложных тепловых и иных свойствах твердых и жидких тел. См. также Тела физические. В настоящее время мы довольствуемся утверждением, что тепловые явления являются следствием какого-то движения частичек тела и что живая сила этого движения частичек пропорциональна абсолютной темп. тела; характер движения частиц более или менее известен лишь для тел в газообразном состоянии (см. Кинетическая теория газов). Несмотря на то, что это представление вполне укоренилось в науке, мы все же пользуемся всегда терминологией старой теории тепла, так как эта терминология является в высшей степени удобной для выражения количественных соотношений в тепловых явлениях.

12) Термодинамика зиждется вся на двух началах, которые мы и рассмотрим последовательно. Первое начало гласит: "При всяком преобразовании Т. в механическую работу или, наоборот, механической работы в Т. существует постоянное отношение между затраченным Т. и полученной работой или затраченной работой и полученным Т. Это отношение есть величина постоянная, не зависящая ни от способа преобразования, ни от применяемых для преобразования тел, если только тела по преобразовании находятся во всех отношениях (кроме теплового) в таком же состоянии, как и до преобразования". Если мы, напр., будем размешивать воду лопастями, то мы затратим на это некоторое количество работы Р; эта работа превратится в количество тепла Q, нагревающее воду. Так как в этом случае вода во всех отношениях (кроме теплового — повышение темп.) осталась в том же состоянии, что и до размешивания, то мы можем сказать, что отношение Р: Q есть величина постоянная, не зависящая от Р. Отношение

Р/Q = Э

называется механическим эквивалентом тепла и указывает нам, какое количество единиц работы необходимо затратить, чтобы получить единицу количества Т. Манипуляции, произведенные нами над телом (водой) для преобразования работы в Т., мы называем вообще процессом, а в том случае, если тело (как в изложенном примере) вернулось к прежнему своему состоянию, — замкнутым процессом. В случае замкнутого процесса, очевидно

P — ЭQ = 0

Рассмотрим другой пример: к вертикально висящей проволоке мы подвесим груз. Проволока растянется, а груз, опустившись, совершит некоторое количество работы. Проволока при этом, однако, не нагреется, а охладится, т. е. количество Q' будет отрицательным, а следовательно, и выведенное отсюда Э меньше 0. Этот вывод, по-видимому, противоречащий первому началу, получился от применения неправильного незамкнутого цикла — проволока в конце опыта оказалась растянутой. Если мы, сняв груз, дадим проволоке вновь сократиться, то она нагреется вследствие выделения количества тепла Q" и Р цикл замкнется. Отношение P/(Q " — Q') даст нам теперь то же самое Э, какое мы получили из первого примера. Для определения величины Э можно, следовательно, применить всякий опыт, представляющий замкнутый цикл. Подобные опыты производились многими учеными; одну из замечательнейших в этом отношении работ представляет серия исследований Джоуля (Joule) между 1847 и 1878 гг. Первые опыты Джоуля производились с прибором, схематически изображенным на фиг. 5.

Фиг. 5.

Ряд металлических лопаточек, насаженных на общую ось, вращались в калориметре, наполненном водой и снабженном внутри металлическими перегородками, увеличивавшими трение лопаточек о воду. Ось с лопаточками приводилась во вращение падающим грузом. Заставив груз упасть много раз и определив выделенную при этом работу на основании массы груза и высоты падения, а полученное тепло на основании повышения температуры воды, Джоуль, введя необходимые поправки в вычислении, нашел что Э = 424, 9, если Р выражено в килограмметрах, a Q в больших калориях, т. е. в тысячах обыкновенных калорий. В других своих опытах Джоуль заставлял вращаться лопаточки в ртути, тер друг о друга два куска чугуна и т. д. Другие исследователи того же вопроса — Эдлунд (1865), Виолль (1870), Роуланд (1879), Гирн и другие, пользуясь различными методами, пришли к результатам, мало отличающимся от первого результата Джоуля, так что в настоящее время можно принять, что величина Э вряд ли может быть в настоящее время определена точнее — как ввиду экспериментальных трудностей, связанных с подобного рода исследованиями, так и ввиду неопределенности величины одной калории, связанной, как мы видели, с не вполне еще решенным вопросом об изменении теплоемкости воды с температурой. Первым законом приходится пользоваться в приложениях его, главным образом, при рассмотрении таких замкнутых процессов, где величины, подвергающиеся изменению, изменяются непрерывно и где законы взаимозависимости между изменяющимися величинами проследимы только для очень небольших пределов изменений. Ввиду этого в термодинамике первое начало, применимое в приведенном выше виде лишь к целому замкнутому процессу, преобразовывают в вид, справедливый для каждой ничтожнейшей части этого процесса, в которой изменению количества тепла dQ соответствует изменение работы dP. В этом дифференциальном виде выражение Р — ЭQ напишется dP — ЭdQ. Но это последнее выражение нельзя уже приравнять нулю, так как оно относится не к замкнутому процессу, а лишь к части его. Исследование этого выражения показывает, однако, что оно обладает другим свойством, а именно что оно представляет собой полный дифференциал, т. е. что обязательно существует такая функция B (внутренняя работа), дифференциал которой равняется dP — ЭdQ. Таким образом, эта формулировка первого закона может быть написана

dB = dP — ЭdQ.

Рассмотрим как пример часть какого-нибудь замкнутого процесса, в течение которой мы единицу массы какого-либо тела, приложив к нему давление р, сжали так, что объем его уменьшился на dv. Тело при этом нагреется на dΘ градусов вследствие выделения некоторого количества тепла dQ. Это количество dQ состоит из части cdΘ, где с есть теплоемкость тела (при постоянном давлении), и из части ldv, где l есть количество тепла, необходимое для того, чтобы (не изменяя температуры тела) изменить объем его на единицу объема (скрытая Т. расширения). Таким образом, dQ = cdΘ + ldv. Работа dP = pdv и, следовательно

pdv — Э(cdΘ + ldv)

есть полный дифференциал. Математика учит, что если какое-либо выражение adx + bdy есть полный дифференциал, то это выражение обладает свойством

da/dy = db/dx

Написав это свойство для нашего выражения, получаем

d(Эl — p)/dΘ = d(Э c)/dv, или

dp/dΘ = Э(dl/dΘ — dc/ dv)... (a)

дающее нам новую зависимость между изменением давления с температурой (при постоянном объеме), с одной стороны, и изменением l с температ. (при постоянном объеме) и изменением с с объемом (при постоянной темп.).

13). Второе начало термодинамики было намечено Сади Карно в его размышлениях над паровыми машинами и затем формулировано Клаузиусом и В. Томсоном (Л. Кельвин). Карно раньше всего обратил внимание на следующие 2 обстоятельства: 1) во всяком механизме, превращающем тепло в работу, необходимо существует переход тепла от более нагретого тела к менее нагретому — падение тепла от более высокой темп. к более низкой, подобно тому, как в каждом гидравлическом механизме существует падение воды от более высокого уровня к более низкому. 2) Не все тепло Q, вышедшее от источника тепла, превращается в механизме в работу, а лишь часть его Q', между тем как другая часть его Q" = Q — Q' переходит в менее теплое тело. Работа, совершенная машиной, будет, следовательно, Р = Q'Э, a Q'/Q дает нам отношение между полезно израсходованным теплом и всем перешедшим теплом, так называемое полезное действие механизма. При каких условиях полезное действие будет наибольшим? Карно исследует этот вопрос и находит, что полезное действие будет наибольшим, если процесс, совершаемый тепловой машиной, таков, что он в каждом любом моменте его может быть обращен, т. е. таков, чтобы ничтожное изменение одного из факторов процесса (напр. давления пара в паровой машине) в одну или другую сторону могло изменить ход явления в ту и другую сторону; такой процесс называется обратимым. Если процесс обратимый, то полезное действие зависит исключительно от температур, между которыми машина действует, т. е. от температуры источника тепла и темп. холодного тела, принимающего тепло; оно вовсе не зависит от вещества, явления в котором вызывают превращение тепла в работу. Эти выводы могут привести (В. Томсон) к установлению новой температурной шкалы. Действительно, предположим, что имеем тепловую машину, действующую по обратимому процессу между температурами Θ и Θ₀; пусть при этих условиях Q/Q" = а. Обозначим температуру Θ знаком I; тогда мы можем условиться называть температурой II такую темп. Θ_0,чтобы отношение Q/Q"для машины, работающей между Θ и Θ₀, равнялось 2а, и вообще обозначить знаком п такую темп., чтобы Q/Q" = an для машины, работающей между п и Θ₀. Установив эту зависимость, достаточно условно обозначить какой-либо цифрой какую-либо точно определенную температуру, напр. темп. кипения воды при давлении в 760 мм, чтобы получить новую шкалу температур. Такую шкалу называют абсолютной, так как она не зависит от вещества, действующего в тепловой машине. Если мы за Θ₀примем —273°Ц. и назовем эту темп. в новой шкале через 0, а темп. кипения воды назовем 373, то, как доказывается в термодинамике, эта шкала в высшей степени близко совпадает с вышеприведенной шкалой газового термометра, названной поэтому тоже абсолютной. Разницы между этими двумя шкалами столь незначительны, что мы всегда в качестве истинной абсолютной температуры можем принять темп., показываемую газовым термометром. Из самого определения абсол. темп. следует, что для тепловой машины, работающей между абсолютными температурами Т₁и Т₂, действующие количества тепла Q_lи Q₂связаны будут условием

Q₁/Q₂= T₁/T₂или Q₁/T₁— Q₂/T₂= 0

где T₁и Т₂— абсолютные температуры. Подобно тому, как в выражении первого начала переходят от выражения его для целого процесса к дифференциальному выражению для бесконечно малой части процесса, точно так же Клаузиус дал дифференциальное выражение для второго начала. Если мы назовем через dQ количество тепла, действовавшее в бесконечно малой части какого-либо обратимого процесса, а через Т — абсолютную температуру тела в этой части процесса, то дифференциальное выражение второго начала напишется

dQ/T = dS.

т. е. величина dQ/T есть полный дифференциал. Величина S, дифференциал которой равен dQ/T, называется энтропией тела. Если мы просуммируем величины dQ/T для всех бесконечно малых частей, составляющих обратимый процесс, то, как показал Клаузиус, сумма эта равняется нулю:

а следовательно, и полное изменение энтропии равняется нулю. Вышеизложенное справедливо исключительно для идеальных обратимых процессов. В действительности в природе мы встречаемся, однако, всегда с процессами необратимыми, что следует уже из того, что неизбежное ни в одном на практике выполнимом процессе трение представляет явление необратимое (образуя трением тепло, нельзя в каждый желаемый момент заставить образовавшееся тепло вновь перейти в механическую работу). Для необратимых процессов, как показал Клаузиус, сумма всех изменений энтропии всех участвующих в процессе тел всегда положительна, т. е. следствием необратимого процесса является всегда возрастание энтропии. Так как жизнь всего мира есть сцепление ряда необратимых процессов, то Клаузиус формулировал второе начало словами: энтропия мироздания непрерывно стремится к максимуму. Это одна из нескольких формулировок второго начала, имеющего, подобно первому началу, важнейшее значение не только в учении о тепле, но и во всем учении о природе. Подробнее см. Энергия. На опыте мы можем осуществить только необратимый процесс, и следовательно, второе начало применимо только к мысленным воображаемым процессам. Когда мы желаем применить это начало к рассмотрению какого-либо вопроса, то придумываем обратимый процесс, в который входило бы явление, представляющее тему нашего вопроса. Если такой процесс теоретически мыслим (хотя бы практически он не мог быть даже приблизительно выполним), мы имеем право прилагать к нему как первое начало (так как процесс замкнутый), так и второе начало (так как процесс обратимый). В качестве примера приложим второе начало к вопросу о нагревании при сжатии тела, рассмотренному выше, которое мы можем рассматривать как часть обратимого процесса. Второе начало говорит, что dQ/T, или в данном случае

cdΘ/Θ + ldv/Θ

есть полный дифференциал (теперь Θ обозначает уже абсол. темп.). Отсюда следует

(d/dv)(c/Θ) = (d/dΘ)(l/Θ), или

l = Θ(dl/dΘ — dc/dv).

Заменяя разность, стоящую в скобках, через выражение ее из форм. (а), приходим к формуле

dΘ = (Θ/Эl)dp... (b)

дающей нагревание тела при увеличении давления dp, если абсол. темп. тела есть Θ (форм. Клапейрона). Таким же путем из двух начал выводятся все известные зависимости между величинами, характеризующими тепловые свойства вещества. Этим не ограничивается, однако, роль двух начал термодинамики: они в обобщенном виде представляют основные законы природы и применимы к решению множества вопросов из самых разнообразных отделов учения о природе. См. Энергия. Подр. о Т. см. подробные учебники физики Хвольсона, Wüllner'a, книгу Preston'a "Heat" (1896). По термодинамике: О. Хвольсон, "Курс физики" (т. III); Lippmann, "Cours de thermodynamique" (Пар., 1889); M. Планк, "Лекции по термодинамике" (СПб., 1900). Историческое развитие учения о Т. см. Е. Mach, "Die Prinzipien der Wärmelehre" (Лпц., 1896).

А. Г.

количество теплоты, количество энергии, получаемой или отдаваемой системой при Теплообмене (при неизменных внешних параметрах системы: объёме и др.). Наряду с работой количество теплоты является мерой изменения внутренней энергии (См. Внутренняя энергия) U системы. При теплообмене внутренняя энергия системы меняется в результате прямых взаимодействий (соударений) молекул системы с молекулами окружающих тел.

В отличие от U — однозначной функции параметров состояния, количество Т., являясь лишь одной из составляющих полного изменения U в физическом процессе, не может быть представлено в виде разности значений какой-либо функции параметров состояния. Следовательно, элементарное количество Т. (соответствующее элементарному изменению состояния тела) не может быть в общем случае дифференциалом какой-либо функции параметров состояния. Передаваемое системе количество теплоты Q, как и работа А, зависит от того, каким способом система переходит из начального состояния в конечное.

При обратимых процессах (См. Обратимый процесс), согласно второму началу термодинамики, элементарное количество теплоты δQ = TdS,где Т — абсолютная температура системы, dS— изменение её энтропии (См. Энтропия). Т. о., передача системе Т. эквивалентна передаче системе определённого количества энтропии. Отвод Т. от системы эквивалентен уменьшению энтропии. В общем случае необратимых процессов (См. Необратимые процессы) δQ ≤TdS.

Г. Я. Мякишев.

1. теплота́;
2. тепло́ты;
3. теплоты́;
4. тепло́т;
5. теплоте́;
6. тепло́там;
7. теплоту́;
8. тепло́ты;
9. теплото́й;
10. теплото́ю;
11. тепло́тами;
12. теплоте́;
13. тепло́тах.

ТЕПЛОТА́, -ы, жен.

1. см. теплый.

2. Форма движения материи беспорядочное движение частиц тела; энергетическая характеристика теплообмена, определяющаяся количеством энергии, к-рое получает нагреваемое тело (отдает охлаждаемое тело) (спец.). Т. плавления. Единица теплоты.

3. То же, что тепло (разг.).

-ы́, ж.

1. физ.

Энергия, создаваемая беспорядочным движением частиц тела (атомов, молекул и т. п.) и проявляющаяся в его нагревании.

Единицы измерения теплоты. Превращение химической энергии в теплоту. Механический эквивалент теплоты.

||

Степень нагретости тела; температура.

Теплота воды. Теплота воздуха.

2.

То же, что тепло 1 (во 2 знач.).

Комнатки эти были ужасно теплы, потому что и Афанасий Иванович и Пульхерия Ивановна очень любили теплоту. Гоголь, Старосветские помещики.

Прохлады не было. Нагретая земля и вечером еще продолжала излучать теплоту. Арсеньев, По Уссурийской тайге.

От еды по телу разлилась приятная теплота. Марков, Строговы.

3. перен.

То же, что тепло 1 (в 5 знач.).

Теплота чувств. Теплота в голосе.

□

[Товарищи] его полюбили за добродушие, скромность, сердечную теплоту. Тургенев, Бретер.

Она перенесла на брата всю теплоту своей стариковской привязанности. Леонов, Дорога на Океан.

ТЕПЛОТА́, теплоты, мн. нет, жен.

1. отвлеч. сущ. к теплый в 1 знач. Теплота тела. Теплота воздуха.

|| Исходящее от чего-нибудь тепло (см. тепло¹ во 2 знач.). «Оно (солнце) своею теплотой огромные дубы и недра согревает.» Крылов.

2. перен. Доброе, сердечное, отзывчивое отношение к кому-чему-нибудь, способность к такому отношению. Он говорил о тебе с большой теплотой. Душевная теплота.

3. Кинетическая энергия, создаваемая движением молекул тела и обусловливающая его нагревание, создающая тепло (см. тепло¹ во 2 знач.), то же, что тепло¹ во 1 знач. и тепловая энергия (см. тепловой; физ.). Единица теплоты. Лучистая теплота. Теплота парообразования. Животная теплота (см. животный).

ж.

1.

Форма движения материи, представляющая собою беспорядочное движение образующих тело микрочастиц (молекул, атомов, электронов и т.п.).

отт. Энергия, создаваемая таким движением; теплота 1..

2.

Нагретое состояние кого-либо или чего-либо; тепло I 2..

отт. Ощущение внутреннего тепла.

3.

перен.

Доброе, сердечное отношение к кому-либо.

ТЕПЛОТА (количество теплоты) - энергетическая характеристика процесса теплообмена, определяется количеством энергии, которое получает (отдает) тело (физическая система) в процессе теплообмена. Теплота - функция процесса: количество сообщенной телу теплоты зависит не только от того, каковы начальное и конечное состояния тела, но также от вида процесса. Элементарное количество теплоты dQ=CdT, где C - теплоемкость тела в рассматриваемом процессе, dT - малое изменение температуры тела.

ТЕПЛОТА (количество теплоты), характеристика процесса теплообмена. Определяется количеством энергии, которое получает (отдает) тело в процессе теплообмена, в СИ измеряется в Дж (устаревшая единица - калория, 1 кал=4,18 Дж).

жен.
1) warmth (теплое состояние чего-л.);
warmth, cordiality перен. (сердечность);
affection (нежность) говорить о ком-л. с теплотой ≈ to speak warmly/cordially of smb.;
to speak affectionatelly of smb. (с нежностью) теплота воздуха ≈ warmth of the air душевная теплота ≈ warm-heartedness
2) физ. (тепловая энергия) heat единица теплоты ≈ calorie;
thermal unitтеплот|а - ж.
1. warmth (тж. перен.);
сердечная ~ cordiality;
с ~ой (говорить, вспоминать) with warm feelings;

2. физ.: скрытая ~ latent heat;
единица измерения ~ы thermal unit.

heat

f.heat, warmth

ж

1)физ. Wärme f

единица теплоты — Wärmeeinheit f, Kalorie f, pl -rien

2)перен. Wärme f; Freundschaftlichkeit(приветливость); Herzlichkeit f(сердечность)

душевная теплота — Seelenwärme f

теплота ж 1. физ. Wärme f единица теплоты Wärme|einheit f c, Kalorie f, pl -ri|en 2. перен. Wärme f; Freundschaftlichkeit (приветливость); Herzlichkeit f (сердечность) душевная теплота Seelenwärme f

ж.

1)физ. chaleur f

скрытая теплота — chaleur latente

удельная теплота — chaleur spécifique

единица теплоты — thermie f

2)перен. cordialité f, affection f

говорить о ком-либо с теплотой — parler cordialement de qn

ж.

1)физ. calor m

скры́тая теплота́ — calor latente

уде́льная теплота́ — calor específico

лучи́стая теплота́ — energía radiante

едини́ца теплоты́ — unidad térmica

2) см.тепло

говори́ть о ко́м-либо с теплото́й — hablar calurosamente (cordialmente) de alguien

ж.

1)физ. calore m

единица теплоты — caloria f

2)(сердечность) cordialita, affabilita, calore m

говорить / отозваться о ком-л. с большой теплотой — parlare di / ricordare qd con calore

ТЕПЛОТА

форма беспорядочного (теплового) движения образующих тело ч-ц (молекул, атомов, эл-нов, фотонов и т. д.); количеств. мерой Т. служит количество теплоты, т. е. кол-во энергии, получаемой или отдаваемой системой при теплообмене (при неизменных внеш. параметрах системы: объёме и др.). Наряду с работой кол-во теплоты явл. мерой изменения внутренней энергии U системы. При теплообмене внутр. энергия системы меняется в результате прямых вз-ствий (соударений) молекул системы с молекулами окружающих тел. В отличие от U — однозначной ф-ции параметров состояния, кол-во Т., являясь лишь одной из составляющих полного изменения U в физ. процессе, не может быть представлено в виде разности значений к.-л. ф-ции параметров состояния. Следовательно, элементарное кол-во Т. (соответствующее элементарному изменению состояния тела) не может быть в общем случае дифференциалом к.-л. ф-ции параметров состояния. Передаваемое системе кол-во теплоты Q, как и работа А, зависит от того, каким способом система переходит из начального состояния в конечное.

При обратимых процессах, согласно второму началу термодинамики, элементарное кол-во теплоты dQ=TdS, где Т — абс. темп-ра системы, a dS — изменение её энтропии. Т. о., передача системе Т. эквивалентна передаче системе определённого кол-ва энтропии. Отвод теплоты от системы эквивалентен уменьшению энтропии. В общем случае необратимых процессов dQ

кинетическая часть внутренней энергии вещества, определяемая интенсивным хаотическим движением молекул и атомов, из которых это вещество состоит. Мерой интенсивности движения молекул является температура. Количество теплоты, которым обладает тело при данной температуре, зависит от его массы; например, при одной и той же температуре в большой чашке с водой заключается больше теплоты, чем в маленькой, а в ведре с холодной водой его может быть больше, чем в чашке с горячей водой (хотя температура воды в ведре и ниже). Теплота играет важную роль в жизни человека, в том числе и в функционировании его организма. Часть химической энергии, содержащейся в пище, превращается в теплоту, благодаря чему температура тела поддерживается вблизи 37° С. Тепловой баланс тела человека зависит также от температуры окружающей среды, и люди вынуждены расходовать много энергии на обогрев жилых и производственных помещений зимой и на охлаждение их летом. Большую часть этой энергии поставляют тепловые машины, например котельные установки и паровые турбины электростанций, работающих на ископаемом топливе (угле, нефти) и вырабатывающих электроэнергию. До конца 18 в. теплоту считали материальной субстанцией, полагая, что температура тела определяется количеством содержащейся в нем "калорической жидкости", или "теплорода". Позднее Б.Румфорд, Дж.Джоуль и другие физики того времени путем остроумных опытов и рассуждений опровергли "калорическую" теорию, доказав, что теплота невесома и ее можно получать в любых количествах просто за счет механического движения. Теплота сама по себе не является веществом - это всего лишь энергия движения его атомов или молекул. Именно такого понимания теплоты придерживается современная физика.

См. также ФИЗИКА. В этой статье мы рассмотрим, как связаны между собой теплота и температура и каким образом измеряют эти величины. Предметом нашего обсуждения будут также следующие вопросы: передача теплоты от одной части тела к другой; перенос теплоты в вакууме (пространстве, не содержащем вещества); роль теплоты в современном мире.

ТЕПЛОТА И ТЕМПЕРАТУРА

Количество тепловой энергии в веществе нельзя определить, наблюдая за движением каждой его молекулы по отдельности. Напротив, только изучая макроскопические свойства вещества, можно найти усредненные за некий период времени характеристики микроскопического движения многих молекул. Температура вещества - это средний показатель интенсивности движения молекул, энергия которого и есть тепловая энергия вещества. Один из самых привычных, но и наименее точных способов оценки температуры - на ощупь. Трогая предмет, мы судим о том, горячий он или холодный, ориентируясь на свои ощущения. Конечно, эти ощущения зависят от температуры нашего тела, что подводит нас к понятию теплового равновесия - одному из важнейших при измерении температуры.

Тепловое равновесие. Очевидно, что если два тела A и B (рис. 1) плотно прижать друг к другу, то, потрогав их спустя достаточно долгое время, мы заметим, что температура их одинакова. В этом случае говорят, что тела A и B находятся в тепловом равновесии друг с другом. Однако тела, вообще говоря, не обязательно должны соприкасаться, чтобы между ними существовало тепловое равновесие, - достаточно, чтобы их температуры были одинаковыми. В этом можно убедиться с помощью третьего тела C, приведя его сначала в тепловое равновесие с телом A, а затем сравнив температуры тел C и B. Тело C здесь играет роль термометра. В строгой формулировке этот принцип называется нулевым началом термодинамики: если тела A и B находятся в тепловом равновесии с третьим телом C, то эти тела находятся также в тепловом равновесии друг с другом. Этот закон лежит в основе всех способов измерения температуры.

Рис. 1. СОПРИКАСАЮЩИЕСЯ ТЕЛА A и B имеют одинаковую температуру; о таких телах говорят, что они находятся в тепловом равновесии друг с другом. Чтобы проверить, находятся ли в тепловом равновесии несоприкасающиеся тела, используют третье тело С, приводя его в соприкосновение с каждым из тел А и В и измеряя их температуру.

Измерение температуры. Если мы хотим проводить точные эксперименты и вычисления, то таких оценок температуры, как горячий, теплый, прохладный, холодный, недостаточно - нам нужна проградуированная температурная шкала. Существует несколько таких шкал, и за точки отсчета в них обычно взяты температуры замерзания и кипения воды. Четыре наиболее распространенные шкалы представлены на рис. 2. Стоградусная шкала, по которой точке замерзания воды соответствует 0°, а точке кипения 100°, называется шкалой Цельсия по имени А.Цельсия, шведского астронома, который описал ее в 1742. Полагают, что впервые применил эту шкалу шведский натуралист К.Линней. Сейчас шкала Цельсия является самой распространенной в мире. Температурная шкала Фаренгейта, в которой точкам замерзания и кипения воды соответствуют крайне неудобные числа 32 и 212°, была предложена в 1724 Г.Фаренгейтом. Шкала Фаренгейта широко распространена в англоязычных странах, но ею почти не пользуются в научной литературе. Для перевода температуры по Цельсию (°С) в температуру по Фаренгейту (°F) существует формула °F = (9/5)°C + 32, а для обратного перевода - формула °C = (5/9)(°F-32).

Рис. 2. ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ШКАЛЫ

Обе шкалы - как Фаренгейта, так и Цельсия, - весьма неудобны при проведении экспериментов в условиях, когда температура опускается ниже точки замерзания воды и выражается отрицательным числом. Для таких случаев были введены абсолютные шкалы температур, в основе которых лежит экстраполяция к так называемому абсолютному нулю - точке, в которой должно прекратиться молекулярное движение. Одна из них называется шкалой Ранкина, а другая - абсолютной термодинамической шкалой; температуры по ним измеряются в градусах Ранкина (°R) и кельвинах (К). Обе шкалы начинаются при температуре абсолютного нуля, а точка замерзания воды соответствует 491,7° R и 273,16 K. Число градусов и кельвинов между точками замерзания и кипения воды по шкале Цельсия и абсолютной термодинамической шкале одинаково и равно 100; для шкал Фаренгейта и Ранкина оно тоже одинаково, но равно 180. Градусы Цельсия переводятся в кельвины по формуле K = °C + 273,16, а градусы Фаренгейта - в градусы Ранкина по формуле °R = °F + 459,7. В основе действия приборов, предназначенных для измерения температуры, лежат разные физические явления, связанные с изменением тепловой энергии вещества, - изменения электрического сопротивления, объема, давления, излучательных характеристик, термоэлектрических свойств. Один из наиболее простых и знакомых инструментов для измерения температуры - ртутный стеклянный термометр, изображенный на рис. 3,а. Шарик с ртутью в нижней части термометра располагают в среде или прижимают к предмету, температуру которого хотят измерить, и в зависимости от того, получает шарик тепло или отдает, ртуть расширяется или сжимается и ее столбик поднимается или опускается в капилляре. Если термометр заранее проградуирован и снабжен шкалой, то можно прямо узнать температуру тела.

Другой прибор, действие которого основано

на тепловом расширении, - биметаллический термометр, изображенный на рис. 3,б. Основной его элемент - спиральная пластинка из двух спаянных металлов с разными коэффициентами теплового расширения. При нагревании один из металлов расширяется сильнее другого, спираль закручивается и поворачивает стрелку относительно шкалы. Такие устройства часто используют для измерения температуры воздуха в помещениях и на улице, однако они не подходят для определения локальной температуры.

Рис. 3. ТЕРМОМЕТРЫ, основанные на тепловом расширении: а - стеклянный ртутный термометр, б - биметаллический термометр.

Локальную температуру измеряют обычно с помощью термопары, представляющей собой две проволочки из разнородных металлов, спаянные с одного конца (рис. 4,а). При нагревании такого спая на свободных концах проволочек возникает ЭДС, обычно составляющая несколько милливольт. Термопары делают из разных металлических пар: железа и константана, меди и константана, хромеля и алюмеля. Их термо-ЭДС практически линейно меняется с температурой в широком температурном диапазоне.

Рис. 4. ТЕРМОМЕТРЫ, основанные на электрических эффектах. а - термопара медь - константан; б - термометр сопротивления.

Известен и другой термоэлектрический эффект - зависимость сопротивления проводящего материала от температуры. Он лежит в основе работы электрических термометров сопротивления, один из которых изображен на рис. 4,б. Сопротивление небольшого термочувствительного элемента (термопреобразователя) - обычно катушки из тонкой проволоки - сравнивают с сопротивлением проградуированного переменного резистора, используя мост Уитстона. Выходной прибор может быть проградуирован непосредственно в градусах. Для измерения температуры раскаленных тел, испускающих видимый свет, используют оптические пирометры. В одном из вариантов этого устройства свет, излучаемый телом, сравнивают с излучением нити лампы накаливания, помещенной в фокальную плоскость бинокля, через который смотрят на излучающее тело. Электрический ток, нагревающий нить лампы, изменяют до тех пор, пока при визуальном сравнении свечения нити и тела не обнаружится, что между ними установилось тепловое равновесие. Шкала прибора может быть проградуирована непосредственно в единицах температуры. Технические достижения последних лет позволили создать новые датчики температуры. Например, в тех случаях, когда нужна особенно высокая чувствительность, вместо термопары или обычного термометра сопротивления используют полупроводниковое устройство - термистор. В качестве термопреобразователей применяют также изменяющие свое фазовое состояние красители и жидкие кристаллы, особенно в тех случаях, когда температура поверхности тела изменяется в широком диапазоне. Наконец, используется инфракрасная термография, в которой получают ИК-изображение объекта в условных цветах, где каждый цвет отвечает определенной температуре. Этот способ измерения температуры находит самое широкое применение - от медицинской диагностики до проверки теплоизоляции помещений.

См. также

ФИЗИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА;

ЖИДКИЙ КРИСТАЛЛ.

Измерение количества теплоты. Тепловую энергию (количество теплоты) тела можно измерить непосредственно с помощью так называемого калориметра; простой вариант такого прибора изображен на рис. 5. Это тщательно теплоизолированный закрытый сосуд, снабженный устройствами для измерения температуры внутри него и иногда заполняемый рабочей жидкостью с известными свойствами, например водой. Чтобы измерить количество теплоты в небольшом нагретом теле, его помещают в калориметр и ждут, когда система придет в тепловое равновесие. Количество теплоты, переданное калориметру (точнее, наполняющей его воде), определяют по повышению температуры воды.

Рис. 5. ВОДЯНОЙ КАЛОРИМЕТР с "бомбой" для измерения теплоты, выделяющейся в ходе химической реакции.

Количество теплоты, выделяющейся в ходе химической реакции, например горения, можно измерить, поместив в калориметр небольшую "бомбу". В "бомбе" находятся образец, к которому подведены электрические провода для поджига, и соответствующее количество кислорода. После того как образец полностью сгорает и устанавливается тепловое равновесие, определяют, насколько повысилась температура воды в калориметре, а отсюда - количество выделившейся теплоты.

См. также КАЛОРИМЕТРИЯ.

Единицы измерения теплоты. Теплота представляет собой одну из форм энергии, а поэтому должна измеряться в единицах энергии. В международной системе СИ единицей энергии является джоуль (Дж). Допускается также применение внесистемных единиц количества теплоты - калорий: международная калория равна 4,1868 Дж, термохимическая калория - 4,1840 Дж. В зарубежных лабораториях результаты исследований часто выражают с помощью т.н. 15-градусной калории, равной 4,1855 Дж. Выходит из употребления внесистемная британская тепловая единица (БТЕ): БТЕсредн = 1,055 Дж.

Источники теплоты. Основными источниками теплоты являются химические и ядерные реакции, а также различные процессы преобразования энергии. Примерами химических реакций с выделением теплоты являются горение и расщепление компонентов пищи. Почти вся теплота, получаемая Землей, обеспечивается ядерными реакциями, протекающими в недрах Солнца. Человечество научилось получать теплоту с помощью управляемых процессов деления ядер, а теперь пытается использовать с той же целью реакции термоядерного синтеза. В теплоту можно превращать и другие виды энергии, например механическую работу и электрическую энергию. Важно помнить, что тепловую энергию (как и любую другую) можно лишь преобразовать в другую форму, но нельзя ни получить "из ничего", ни уничтожить. Это один из основных принципов науки, называемой термодинамикой.

ТЕРМОДИНАМИКА

Термодинамика - это наука о связи между теплотой, работой и веществом. Современные представления об этих взаимосвязях сформировались на основе трудов таких великих ученых прошлого, как Карно, Клаузиус, Гиббс, Джоуль, Кельвин и др. Термодинамика объясняет смысл теплоемкости и теплопроводности вещества, теплового расширения тел, теплоты фазовых переходов. Эта наука базируется на нескольких экспериментально установленных законах - началах.

Начала термодинамики. Сформулированное выше нулевое начало термодинамики вводит понятия теплового равновесия, температуры и термометрии. Первое начало термодинамики представляет собой утверждение, имеющее ключевое значение для всей науки в целом: энергию нельзя ни уничтожить, ни получить "из ничего", так что полная энергия Вселенной есть величина постоянная. В простейшей форме первое начало термодинамики можно сформулировать так: энергия, которую получает система, минус энергия, которую она отдает, равна энергии, остающейся в системе. На первый взгляд это утверждение кажется очевидным, но не в такой, например, ситуации, как сгорание бензина в цилиндрах автомобильного двигателя: здесь получаемая энергия является химической, отдаваемая -механической (работой), а энергия, остающаяся в системе, - тепловой. Итак, ясно, что энергия может переходить из одной формы в другую и что такие преобразования постоянно происходят в природе и технике. Более ста лет назад Дж.Джоуль доказал это для случая превращения механической энергии в тепловую с помощью устройства, показанного на рис. 6,а. В этом устройстве опускающиеся и поднимающиеся грузы вращали вал с лопастями в заполненном водой калориметре, в результате чего вода нагревалась. Точные измерения позволили Джоулю определить, что одна калория теплоты эквивалентна 4,186 Дж механической работы. Устройство, изображенное на рис. 6,б, использовалось для определения теплового эквивалента электрической энергии.

Рис. 6. УСТРОЙСТВА для определения энергетических эквивалентов. а - прибор Джоуля для измерения механического эквивалента теплоты; б - установка для измерения теплового эквивалента электрической энергии. 1 - калориметр; 2 - блок; 3 - барабан; 4 - груз; 5 - лопасти; 6 - амперметр; 7 - вольтметр; 8 - электрогенератор; 9 - резистивный нагреватель.

Первое начало термодинамики объясняет многие обыденные явления. Например, становится ясно, почему нельзя охладить кухню с помощью открытого холодильника. Предположим, что мы теплоизолировали кухню от окружающей среды. По проводу питания холодильника в систему непрерывно подводится энергия, но при этом никакой энергии система не отдает. Таким образом, ее полная энергия возрастает, и в кухне становится все теплее: достаточно потрогать трубки теплообменника (конденсатора) на задней стенке холодильника, и вы поймете бесполезность его как "охлаждающего" устройства. Но если бы эти трубки были выведены за пределы системы (например, за окно), то кухня отдавала бы больше энергии, чем получала, т.е. охлаждалась бы, а холодильник работал как оконный кондиционер. Первое начало термодинамики - закон природы, исключающий создавание заново или уничтожение энергии. Однако оно ничего не говорит о том, как протекают в природе процессы передачи энергии. Так, мы знаем, что горячее тело нагреет холодное, если эти тела привести в соприкосновение. Но сможет ли холодное тело само по себе передать запас своей теплоты горячему? Последняя возможность категорически отвергается вторым началом термодинамики. Первое начало исключает также возможность создания двигателя с коэффициентом полезного действия (КПД) более 100% (подобный "вечный" двигатель мог бы сколь угодно долго отдавать больше энергии, чем сам потребляет). Нельзя построить двигатель даже с КПД, равным 100%, так как некоторая часть подводимой к нему энергии обязательно должна быть потеряна им в виде менее полезной тепловой энергии. Так, колесо не будет крутиться сколь угодно долго без подвода энергии, поскольку вследствие трения в подшипниках энергия механического движения будет постепенно переходить в теплоту, пока колесо не остановится. Тенденцию к превращению "полезной" работы в менее полезную энергию - теплоту - можно сопоставить с другим процессом, который происходит, если соединить два сосуда, содержащие разные газы. Подождав достаточно долго, мы обнаруживаем в обоих сосудах однородную смесь газов - природа действует так, что упорядоченность системы уменьшается. Термодинамическая мера этой неупорядоченности называется энтропией, и второе начало термодинамики можно сформулировать иначе: процессы в природе всегда протекают так, что энтропия системы и ее окружения увеличивается. Таким образом, энергия Вселенной остается постоянной, а ее энтропия непрерывно растет.

Теплота и свойства веществ. Различные вещества обладают разной способностью накапливать тепловую энергию; это зависит от их молекулярной структуры и плотности. Количество теплоты, необходимое для повышения температуры единицы массы вещества на один градус, называется его удельной теплоемкостью. Теплоемкость зависит от условий, в которых находится вещество. Например, чтобы нагреть на 1 К один грамм воздуха в воздушном шаре, требуется больше теплоты, чем для такого же его нагрева в герметичном сосуде с жесткими стенками, поскольку часть энергии, сообщаемой воздушному шару, расходуется на расширение воздуха, а не на его нагревание. Поэтому, в частности, теплоемкость газов измеряют раздельно при постоянном давлении и при постоянном объеме. При повышении температуры интенсивность хаотического движения молекул возрастает - большинство веществ при нагревании расширяется. Степень расширения вещества при повышении температуры на 1 К называется коэффициентом теплового расширения. Чтобы вещество перешло из одного фазового состояния в другое, например из твердого в жидкое (а иногда сразу в газообразное), оно должно получить определенное количество тепла. Если нагревать твердое тело, то его температура будет повышаться до тех пор, пока оно не начнет плавиться; до завершения плавления температура тела будет оставаться постоянной, несмотря на подвод тепла. Количество теплоты, необходимое для плавления единицы массы вещества, называется теплотой плавления. Если подводить тепло и дальше, то расплавленное вещество нагреется до кипения. Количество теплоты, необходимое для испарения единицы массы жидкости при данной температуре, называется теплотой парообразования.

Молекулярно-кинетическая теория. Молекулярно-кинетическая теория объясняет макроскопические свойства вещества, рассматривая на микроскопическом уровне поведение атомов и молекул, составляющих это вещество. При этом используется статистический подход и делаются некоторые предположения относительно самих частиц и характера их движения. Так, молекулы считаются твердыми шариками, которые в газовых средах находятся в непрерывном хаотическом движении и пробегают значительные расстояния от одного столкновения до другого. Столкновения считаются упругими и происходят между частицами, размер которых мал, а число очень велико. Ни один из реальных газов не соответствует в точности этой модели, однако большинство газов достаточно близки к ней, чем и обусловлена практическая ценность молекулярно-кинетической теории. Исходя из этих представлений и используя статистический подход, Максвелл вывел распределение скоростей молекул газа в ограниченном объеме, названное впоследствии его именем. Это распределение представлено графически на рис. 7 для некой заданной массы водорода при температурах 100 и 1000° C. По оси ординат откладывается число молекул, движущихся со скоростью, указанной на оси абсцисс. Полное число частиц равно площади под каждой кривой и в обоих случаях одинаково. Из графика видно, что большинство частиц имеет скорости, близкие к некоторому среднему значению, и лишь малое их число обладает весьма высокими или низкими скоростями. Средние скорости при указанных температурах лежат в интервале 2000-3000 м/с, т.е. очень велики.

Рис. 7. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ частиц газа по скоростям, полученное Максвеллом. n - число частиц, V - скорость.

Большое число столь быстро движущихся молекул газа действует со вполне измеримой силой на окружающие тела. Микроскопические силы, с которыми многочисленные молекулы газа ударяют о стенки сосуда, складываются в макроскопическую величину, называемую давлением. При подводе энергии к газу (повышении температуры) средняя кинетическая энергия его молекул возрастает, частицы газа чаще и сильнее ударяют о стенки, давление повышается, и если стенки не вполне жесткие, то они растягиваются и объем газа увеличивается. Так микроскопический статистический подход, лежащий в основе молекулярно-кинетической теории, позволяет объяснить явление теплового расширения, о котором мы говорили. Еще один результат молекулярно-кинетической теории - закон, описывающий свойства газа, который удовлетворяет перечисленным выше требованиям. Это так называемое уравнение состояния идеального газа связывает давление, объем и температуру одного моля газа и имеет вид равенства PV = RT, где P - давление, V - объем, T - температура, а R - универсальная газовая постоянная, равная (8,31441 ± 0,00026) Дж/(моль*К).

См. также

МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ;

ТЕРМОДИНАМИКА.

ТЕПЛОПЕРЕДАЧА

Теплопередача - это процесс переноса теплоты внутри тела или от одного тела к другому, обусловленный разностью температур. Интенсивность переноса теплоты зависит от свойств вещества, разности температур и подчиняется экспериментально установленным законам природы. Чтобы создавать эффективно работающие системы нагрева или охлаждения, разнообразные двигатели, энергоустановки, системы теплоизоляции, нужно знать принципы теплопередачи. В одних случаях теплообмен нежелателен (теплоизоляция плавильных печей, космических кораблей и т.п.), а в других он должен быть как можно больше (паровые котлы, теплообменники, кухонная посуда). Существуют три основных вида теплопередачи: теплопроводность, конвекция и лучистый теплообмен.

Теплопроводность. Если внутри тела имеется разность температур, то тепловая энергия переходит от более горячей его части к более холодной. Такой вид теплопередачи, обусловленный тепловыми движениями и столкновениями молекул, называется теплопроводностью; при достаточно высоких температурах в твердых телах его можно наблюдать визуально. Так, при нагревании стального стержня с одного конца в пламени газовой горелки тепловая энергия передается по стержню, и на некоторое расстояние от нагреваемого конца распространяется свечение (с удалением от места нагрева все менее интенсивное). Интенсивность теплопередачи за счет теплопроводности зависит от градиента температуры, т.е. отношения DТ/Dx разности температур на концах стержня к расстоянию между ними. Она зависит также от площади поперечного сечения стержня (в м2) и коэффициента теплопроводности материала [[в соответствующих единицах Вт/(м*К)]]. Соотношение между этими величинами было выведено французским математиком Ж.Фурье и имеет следующий вид:

где q - тепловой поток, k - коэффициент теплопроводности, а A - площадь поперечного сечения. Это соотношение называется законом теплопроводности Фурье; знак "минус" в нем указывает на то, что теплота передается в направлении, обратном градиенту температуры. Из закона Фурье следует, что тепловой поток можно понизить, уменьшив одну из величин - коэффициент теплопроводности, площадь или градиент температуры. Для здания в зимних условиях последние величины практически постоянны, а поэтому для поддержания в помещении нужной температуры остается уменьшать теплопроводность стен, т.е. улучшать их теплоизоляцию. В таблице представлены коэффициенты теплопроводности некоторых веществ и материалов. Из таблицы видно, что одни металлы проводят тепло гораздо лучше других, но все они являются значительно лучшими проводниками тепла, чем воздух и пористые материалы.

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ НЕКОТОРЫХ ВЕЩЕСТВ И МАТЕРИАЛОВ

Вещества и материалы Теплопроводность, Вт/(м? К)

Металлы

Алюминий ___________________205

Бронза _____________________105

Висмут _______________________8,4

Вольфрам ___________________159

Железо ______________________67

Золото _____________________287

Кадмий ______________________96

Магний _____________________155

Медь _______________________389

Мышьяк _____________________188

Никель ______________________58

Платина _____________________70

Ртуть ________________________7

Свинец ______________________35

Цинк _______________________113

Другие материалы

Асбест _______________________0,08

Бетон ________________________0,59

Воздух _______________________0,024

Гагачий пух (неплотный) ______0,008

Дерево (орех) ________________0,209

Магнезия (MgO) _______________0,10

Опилки _______________________0,059

Резина (губчатая) ____________0,038

Слюда ________________________0,42

Стекло _______________________0,75

Углерод (графит) ____________15,6

Теплопроводность металлов обусловлена колебаниями кристаллической решетки и движением большого числа свободных электронов (называемых иногда электронным газом). Движение электронов ответственно и за электропроводность металлов, а потому неудивительно, что хорошие проводники тепла (например, серебро или медь) являются также хорошими проводниками электричества. Тепловое и электрическое сопротивление многих веществ резко уменьшается при понижении температуры ниже температуры жидкого гелия (1,8 K). Это явление, называемое сверхпроводимостью, используется для повышения эффективности работы многих устройств - от приборов микроэлектроники до линий электропередачи и больших электромагнитов.

См. также СВЕРХПРОВОДИМОСТЬ.

Конвекция. Как мы уже говорили, при подводе тепла к жидкости или газу увеличивается интенсивность движения молекул, а вследствие этого повышается давление. Если жидкость или газ не ограничены в объеме, то они расширяются; локальная плотность жидкости (газа) становится меньше, и благодаря выталкивающим (архимедовым) силам нагретая часть среды движется вверх (именно поэтому теплый воздух в комнате поднимается от батарей к потолку). Данное явление называется конвекцией. Чтобы не расходовать тепло отопительной системы впустую, нужно пользоваться современными обогревателями, обеспечивающими принудительную циркуляцию воздуха. Конвективный тепловой поток от нагревателя к нагреваемой среде зависит от начальной скорости движения молекул, плотности, вязкости, теплопроводности и теплоемкости и среды; очень важны также размер и форма нагревателя. Соотношение между соответствующими величинами подчиняется закону Ньютона q = hA (TW - TҐ), где q - тепловой поток (измеряемый в ваттах), A - площадь поверхности источника тепла (в м2), TW и TҐ - температуры источника и его окружения (в кельвинах). Коэффициент конвективного теплопереноса h зависит от свойств среды, начальной скорости ее молекул, а также от формы источника тепла, и измеряется в единицах Вт/(м2*К). Величина h неодинакова для случаев, когда воздух вокруг нагревателя неподвижен (свободная конвекция) и когда тот же нагреватель находится в воздушном потоке (вынужденная конвекция). В простых случаях течения жидкости по трубе или обтекания плоской поверхности коэффициент h можно рассчитать теоретически. Однако найти аналитическое решение задачи о конвекции для турбулентного течения среды пока не удается. Турбулентность - это сложное движение жидкости (газа), хаотичное в масштабах, существенно превышающих молекулярные. Если нагретое (или, наоборот, холодное) тело поместить в неподвижную среду или в поток, то вокруг него образуются конвективные токи и пограничный слой. Температура, давление и скорость движения молекул в этом слое играют важную роль при определении коэффициента конвективного теплопереноса. Конвекцию необходимо учитывать при проектировании теплообменников, систем кондиционирования воздуха, высокоскоростных летательных аппаратов и многих других устройств. Во всех подобных системах одновременно с конвекцией имеет место теплопроводность, причем как между твердыми телами, так и в окружающей их среде. При повышенных температурах существенную роль может играть и лучистый теплообмен.

Лучистый теплообмен. Третий вид теплопередачи - лучистый теплообмен - отличается от теплопроводности и конвекции тем, что теплота в этом случае может передаваться через вакуум. Сходство же его с другими способами передачи тепла в том, что он тоже обусловлен разностью температур. Тепловое излучение - это один из видов электромагнитного излучения. Другие его виды - радиоволновое, ультрафиолетовое и гамма-излучения - возникают в отсутствие разности температур. На рис. 8 представлена зависимость энергии теплового (инфракрасного) излучения от длины волны. Тепловое излучение может сопровождаться испусканием видимого света, но его энергия мала по сравнению с энергией излучения невидимой части спектра.

Рис. 8. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ теплового излучения по длинам волн при двух разных температурах.

Интенсивность теплопередачи путем теплопроводности и конвекции пропорциональна температуре, а лучистый тепловой поток пропорционален четвертой степени температуры и подчиняется закону Стефана - Больцмана

где, как и ранее, q - тепловой поток (в джоулях в секунду, т.е. в Вт), A - площадь поверхности излучающего тела (в м2), а T1 и T2 - температуры (в кельвинах) излучающего тела и окружения, поглощающего это излучение. Коэффициент s называется постоянной Стефана - Больцмана и равен (5,66961 ± 0,00096)*10-8 Вт/(м2 * К4). Представленный закон теплового излучения справедлив лишь для идеального излучателя - так называемого абсолютно черного тела. Ни одно реальное тело таковым не является, хотя плоская черная поверхность по своим свойствам приближается к абсолютно черному телу. Светлые же поверхности излучают сравнительно слабо. Чтобы учесть отклонение от идеальности многочисленных "серых" тел, в правую часть выражения, описывающего закон Стефана - Больцмана, вводят коэффициент, меньший единицы, называемый излучательной способностью. Для плоской черной поверхности этот коэффициент может достигать 0,98, а для полированного металлического зеркала не превышает 0,05. Соответственно лучепоглощательная способность высока для черного тела и низка для зеркального. Жилые и офисные помещения часто обогревают небольшими электрическими теплоизлучателями; красноватое свечение их спиралей - это видимое тепловое излучение, близкое к границе инфракрасной части спектра. Помещение же обогревается теплотой, которую несет в основном невидимая, инфракрасная часть излучения. В приборах ночного видения применяются источник теплового излучения и приемник, чувствительный к ИК-излучению, позволяющий видеть в темноте. Мощным излучателем тепловой энергии является Солнце; оно нагревает Землю даже на расстоянии 150 млн. км. Интенсивность солнечного излучения, регистрируемая год за годом станциями, расположенными во многих точках земного шара, составляет примерно 1,37 Вт/м2. Солнечная энергия - источник жизни на Земле. Ведутся поиски способов наиболее эффективного ее использования. Созданы солнечные батареи, позволяющие обогревать дома и получать электроэнергию для бытовых нужд. РОЛЬ ТЕПЛОТЫ И ЕЕ ИСПОЛЬЗОВАНИЕ

Глобальные процессы теплообмена не сводятся к нагреванию Земли солнечным излучением. Массивными конвекционными потоками в атмосфере определяются суточные изменения погодных условий на всем земном шаре. Перепады температуры в атмосфере между экваториальными и полярными областями совместно с кориолисовыми силами, обусловленными вращением Земли, приводят к появлению непрерывно изменяющихся конвекционных потоков, таких, как пассаты, струйные течения, а также теплые и холодные фронты.

См. также

КЛИМАТ;

МЕТЕОРОЛОГИЯ И КЛИМАТОЛОГИЯ. Перенос тепла (за счет теплопроводности) от расплавленного ядра Земли к ее поверхности приводит к извержению вулканов и появлению гейзеров. В некоторых регионах геотермальная энергия используется для обогрева помещений и выработки электроэнергии. Теплота - непременный участник почти всех производственных процессов. Упомянем такие наиболее важные из них, как выплавка и обработка металлов, работа двигателей, производство пищевых продуктов, химический синтез, переработка нефти, изготовление самых разных предметов - от кирпичей и посуды до автомобилей и электронных устройств. Многие промышленные производства и транспорт, а также теплоэлектростанции не могли бы работать без тепловых машин - устройств, преобразующих теплоту в полезную работу. Примерами таких машин могут служить компрессоры, турбины, паровые, бензиновые и реактивные двигатели. Одной из наиболее известных тепловых машин является паровая турбина, в которой реализуется часть цикла Ранкина, используемого на современных электростанциях. Упрощенная схема этого цикла представлена на рис. 9. Рабочую жидкость - воду - превращают в перегретый пар в паровом котле, нагреваемом за счет сжигания ископаемого топлива (угля, нефти или природного газа). Пар высокого давления вращает вал паровой турбины, которая приводит в действие генератор, вырабатывающий электроэнергию. Отработанный пар конденсируется при охлаждении проточной водой, которая поглощает часть теплоты, не использованной в цикле Ранкина. Далее вода подается в охлаждающую башню (градирню), откуда часть тепла уходит в атмосферу. Конденсат с помощью насоса возвращают в паровой котел, и весь цикл повторяется.

Рис. 9. УПРОЩЕННАЯ СХЕМА РАБОЧЕГО ЦИКЛА паротурбинной электростанции, работающей на ископаемом топливе.

Все процессы в цикле Ранкина иллюстрируют описанные выше начала термодинамики. В частности, согласно второму началу, часть энергии, потребляемой электростанцией, должно рассеиваться в окружающей среде в виде теплоты. Оказывается, что таким образом теряется примерно 68% энергии, первоначально содержавшейся в ископаемом топливе. Заметного повышения КПД электростанции можно было бы достигнуть, лишь повысив температуру парового котла (которая лимитируется жаропрочностью материалов) или понизив температуру среды, куда уходит тепло, т.е. атмосферы. Другой термодинамический цикл, имеющий большое значение в нашей повседневной жизни, - это парокомпрессорный холодильный цикл Ранкина, схема которого представлена на рис. 10. В холодильниках и бытовых кондиционерах энергия для его обеспечения подводится извне. Компрессор повышает температуру и давление рабочего вещества холодильника - фреона, аммиака или углекислого газа. Перегретый газ подается в конденсатор, где охлаждается и конденсируется, отдавая тепло окружающей среде. Жидкость, выходящая из патрубков конденсатора, проходит через дросселирующий клапан в испаритель, и часть ее испаряется, что сопровождается резким понижением температуры. Испаритель отбирает у камеры холодильника тепло, которое нагревает рабочую жидкость в патрубках; эта жидкость подается компрессором в конденсатор, и цикл снова повторяется.

Рис. 10. УПРОЩЕННАЯ СХЕМА ХОЛОДИЛЬНОГО ЦИКЛА.

Холодильный цикл, представленный на рис. 10, можно использовать и в тепловом насосе. Такие тепловые насосы летом отдают тепло горячему атмосферному воздуху и кондиционируют помещение, а зимой, наоборот, отбирают тепло у холодного воздуха и обогревают помещение. Важным источником теплоты для таких целей, как производство электроэнергии и транспортные перевозки, служат ядерные реакции. В 1905 А.Эйнштейн показал, что масса и энергия связаны соотношением E = mc2, т.е. могут переходить друг в друга. Скорость света c очень велика: 300 тыс. км/с. Это означает, что даже малое количество вещества может дать огромное количество энергии. Так, из 1 кг делящегося вещества (например, урана) теоретически можно получить энергию, которую за 1000 суток непрерывной работы дает электростанция мощностью 1 МВт. См. также

АТОМА СТРОЕНИЕ;

ПЕЧЕЙ И ТОПОК ТЕХНОЛОГИЯ;

ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ;

ТЕПЛООБМЕННИК;

ТУРБИНА;

ЕДИНИЦЫ ИЗМЕРЕНИЯ ФИЗИЧЕСКИХ ВЕЛИЧИН.

ЛИТЕРАТУРА

Земанский М. Температуры очень высокие и очень низкие. М., 1968 Поль Р. Механика, акустика и учение о теплоте. М., 1971 Смородинский Я.А. Температура. М., 1981 Фен Дж. Машины, энергия и энтропия. М., 1986 Эткинс П.В. Порядок и беспорядок в природе. М., 1987

ТЕПЛОТА́ -ы́; ж.

1. к Тёплый. Т. солнца, воды, воздуха. Т. дня. Т. рук. Т. шубы. Т. дома. Т. встречи. Т. души, взгляда, сердца. Любить теплоту.

2. = Тепло́ (1-2, 5 зн.). Лучистая т. Присутствие, наличие теплоты. Единицы измерения теплоты. Превращение химической энергии в теплоту. Печь излучает теплоту.

◁ Теплово́й (см.).

* * *

теплота́

(количество теплоты), энергетическая характеристика процесса теплообмена, определяется количеством энергии, которое получает (отдаёт) тело (физическая система) в процессе теплообмена. Теплота — функция процесса: количество сообщённой телу теплоты зависит не только от того, каковы начальное и конечное состояния тела, но также от вида процесса. Элементарное количество теплоты dQ = CdT, где C — теплоёмкость тела в рассматриваемом процессе, dT — малое изменение температуры тела. Измеряется теплота в единицах энергии: Дж, кал.

* * *

ТЕПЛОТА

ТЕПЛОТА́ (количество теплоты), энергетическая характеристика процесса теплообмена, определяется количеством энергии, которое получает (отдает) тело (физическая система) в процессе теплообмена. Теплота — функция процесса: количество сообщенной телу теплоты зависит не только от того, каковы начальное и конечное состояния тела, но также от вида процесса. Элементарное количество теплоты dQ=CdT, где C — теплоемкость тела в рассматриваемом процессе, dT — малое изменение температуры тела.

количество теплоты, - энергетич. хар-ка процесса теплообмена, измеряемая кол-вом энергии, к-рое получает (отдаёт) в процессе теплообмена рассматриваемое тело (или система). В отличие от внутренней энергии, Т. - ф-ция процесса: кол-во Т., сообщённой рассматриваемому телу, зависит не только от того, каковы нач. и кон. состояния этого тела, но также от вида процесса перехода (процесса "сообщения теплоты"). Элементарное кол-во Т. бQ. сообщаемой телу, равно произведению теплоёмкости С тела в рассматриваемом процессе на соответствующее малое изменение dT темп-ры тела: бQ = С*аТ. Понятием "Т." пользуются в термодинамике (см. Первое начало термодинамики) и теплотехнике. Единица Т. (в СИ) - джоуль(Дж).

ТЕПЛОТА — (1) энергетическая характеристика процесса теплообмена, при котором рассматриваемое тело получает (отдает) энергию. Т. в отличие от внутренней энергии является функцией процесса, а не состояния. Её количественной мерой служит количество теплоты (см. (4)), т.е. энергия, получаемая млн. отдаваемая телом (физ. системой) в результате теплообмена (см.) при условии неизменных внешних параметров системы (объёма и др.). Количество теплоты, как и работа (см.), является мерой изменения внутренней энергии тела (системы). Передаваемое системе количество теплоты зависит от того, каким способом система переходит из начального состояния в конечное, оно равно произведению теплоёмкости С (см.) тела в рассматриваемом процессе теплообмена на соответствующее изменение температуры АТ (см. (1)) тела:

Теплота выражается в единицах энергии: джоулях (см.) и калориях (см.). Понятие теплота используется в термодинамике и теплотехнике; (2) Т. горения то же, что теплота сгорания (см. (8)); (3) Т. кипения — то же, что теплота парообразования (см. (5)); (4) Т. парообразования (теплота кипения) — количество теплоты, которое необходимо сообщить веществу при постоянных давлении и температуре, чтобы перевести его из жидкого состояния в газообразное (в пар). Теплота парообразования, рассчитанная на единицу массы вещества, называется удельной и выражается в Дж кг: (5) Т. плавления — количество теплоты, которое необходимо сообщить твёрдому кристаллическому веществу при постоянном давлении, чтобы полностью перевести его в жидкое состояние. Такое же количество теплоты выделяется при кристаллизации (затвердевании) вещества. Т. плавления данного вещества (тела), отнесённая к его массе, называется удельной теплотой плавления и выражается в Дж/ кг; (6) растворения (твёрдых тел в жидкости) — тепловой эффект процесса растворения вещества при постоянном давлении. Чтобы растворить твёрдое тело в жидкости, необходимо определённое количество теплоты. Это количество теплоты отнимается у жидкости, так что последняя в результате растворения охлаждается. (7) Т. сгорания (горения, калорийность, теплотворная способность) — количество теплоты (в джоулях млн. калориях), выделяющееся при полном сгорании твёрдого, жидкого или газообразного топлива. Т. сгорания, отнесённая к единице массы или объёма топлива, называется удельной теплотой сгорания; для её измерения пользуются методами калориметрии (см.). Хим. состав топлива определяет его теплоту сгорания. Различают низшую и высшую Т. сгорания; низшая — меньше высшей на то количество теплоты, которое затрачивается на испарение воды, образующейся при сгорании топлива, а также воды, содержащейся в нём.