Вращательные спектры в словарях и энциклопедиях
молекулярные спектры, обусловленные вращением молекулы как целого. Так как вращение молекулы квантовано, В. с. состоят из отдельных (почти равноотстоящих) линий, т. е. имеют дискретный характер. В. с. наблюдаются в далёкой инфракрасной области и в спектрах комбинационного рассеяния света. Подробнее см. Молекулярные спектры.
(ротационные спектры) молекулярные спектры, обусловленные вращением молекулы как целого. Состоят из отдельных спектр. линий; наблюдаются в поглощении в далёкой ИК области и микроволн. диапазоне, а также в спектрах комбинационного рассеяния света. Подробнее (см. МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ).
молекулярные спектры, обусловленные квантовыми переходами между дискретными вращат. энергетич. состояниями молекул. Наряду с колебательными спектрами и электронными спектрами возникают в результате взаимод. молекул с электромагн. излучением. B.C. экспериментально наблюдаются для достаточно легких молекул в-в в газовой фазе в длинноволновом ИК и микроволновом диапазонах, а также методом спектроскопии комбинац. рассеяния (КР). Т. наз. чисто вращательные спектры связаны с вращат. переходами между уровнями Е' вр и Е " вр при фиксированных электронном и колебат. состояниях молекулы. Они характеризуются частотами v = ( Е' вр Ч Е " вр)/h в диапазоне 104-106 МГц или волновыми числами = v/c, соотв. от единиц до сотен см -1 (h- постоянная Планка, с - скорость света). Чисто вращат. спектры КР наблюдаются при облучении молекул видимым или УФ-излучением с частотой v0; соответствующие разности волновых чисел , отсчитываемые от линии рэлеевского рассеяния, имеют те же значения, что и волновые числа в чисто вращат. спектрах ИК и микроволнового диапазонов. При изменении электронного и колебат. состояний молекул всегда меняются и вращат. состояния, что приводит к появлению т. наз. вращательной структуры электронных и колебат. спектров в УФ-, ИК-областях и в колебательно-вращат. спектрах КР.
Для приближенного описания вращат. движения молекулы можно принять модель жестко связанных точечных масс, т. е. атомных ядер, размеры к-рых ничтожно малы по сравнению с самой молекулой. Массой электронов можно пренебречь. В классич. механике вращение жесткого тела характеризуется главными моментами инерции I А, IB, IC относительно трех взаимно перпендикулярных главных осей, пересекающихся в центре масс. Каждый момент инерции где mi -точечная масса, ri -ее расстояние от оси вращения.
Полный момент кол-ва движения G связан с проекциями момента на главные оси соотношением:
Энергия вращения Е вр, являющаяся кинетич. энергией (Т вр), в общем случае выражается через проекции полного момента кол-ва движения и главные моменты инерции соотношением:
Согласно квантовомех. представлениям, момент кол-ва движения молекулы может принимать только определенные дискретные значения. Условия квантования имеют вид:
где Gz - проекция момента на нек-рую выделенную ось z; J = 0, 1, 2, 3,... - вращат. квантовое число; К - квантовое число, принимающее при каждом J(2J +1) значений: 0,