«Анизометр магнитный»

(от греч. ánisos — неравный и ...метр)

прибор для определения магнитной анизотропии (См. Магнитная анизотропия).Современный А. м. появились в 30-х гг. в связи с развитием теории ферромагнетизма и созданием ферромагнитных сплавов. Наиболее распространены А. м. для определений ферромагнитной анизотропии монокристаллов и текстурованных материалов (см. Текстура,Текстура магнитная).

В одном из распространённых типов А. м. исследуемый образец помещают в сильное однородное магнитное поле Н(рис. 1). Образец намагничивается по направлению поля лишь в том случае, если поле направлено вдоль оси лёгкого намагничивания (См. Ось лёгкого намагничивания) (ось OO на рис. 1). Во всех остальных случаях вектор намагниченности I занимает некоторое промежуточное положение между направлением Н и осью OO. Его можно разложить на компоненты I_// и I_⊥ вдоль и поперёк поля. Компонента I_⊥ создаёт момент вращения М=I_⊥·H, который стремится повернуть образец, подобно тому, как магнитное поле Земли поворачивает магнитную стрелку, поставленную в направление восток — запад, в положение север — юг. Момент вращения, вызванный действием магнитного поля, компенсируется моментом, создаваемым упругими элементами прибора (2 нарис. 3). Угол поворота образца отсчитывается по шкале. Измерения производятся при различных направлениях поля Н (поворотом магнита плавно меняют угол α от 0 до 180 или 360°). Результаты измерений позволяют рассчитать константы анизотропии и оценить степень совершенства текстуры. Современный лабораторный А. м. этого типа, созданный в НИИЧЕРМЕТ (рис. 2), обладает рядом преимуществ по сравнению с др. аналогичными приборами: он позволяет проводить исследования как массивных образцов, так и ферромагнитных плёнок в интервале температур от 1300 К (1027°C) до гелиевых (Анизометр магнитный1 К; Анизометр магнитный —272°С) и в магнитных полях напряженностью до 4000 ка/м (50 кэ).

Существует ряд других типов А. м., предназначенных, в частности, для измерений магнитной анизотропии материалов в производственных условиях (без вырезки образца).

Лит.: Акулов Н., Брюхатов Н., Метод количественного определения текстуры вальцованного материала, «Журнал экспериментальной и теоретической физики», 1933, т. 3, в. 1, с. 59; Пузей И. М., Температурная зависимость энергии магнитной анизотропии в никеле, «Изв. АН СССР. Сер. физическая», 1957, т. 21, № 8, с. 1088; Григоров К. В., Магнитный текстурометр, «Заводская лаборатория», 1947, т. 13, № 9, с. 1073.

И. М. Пузей.

Рис. 1. Исследуемый образец (диск) в магнитном поле H:I — вектор намагниченности образца; α — угол между направлением магнитного поля и осью лёгкого намагничивания.

Рис. 3. Схема магнитного анизометра, основанного на измерении вращательного момента (конструкция НИИЧЕРМЕТ): 1 — образец; 2 — упругие элементы; 3 — зеркало; 4 — источник света; 5 — шкала; N, S — полюсы магнита (масса магнитной части прибора составляет 4,5 т).

Рис. 2. Внешний вид магнитного анизометра, основанного на измерении вращательного момента (конструкция НИИЧЕРМЕТ).

АНИЗОМЕТР МАГНИТНЫЙ

прибор для определения магнитной анизотропии (зависимости магн. св-в в-в от направления). Наиболее распространены А. м. для определения ферромагн. анизотропии монокристаллов и текстуров. материалов (см. ТЕКСТУРА МАГНИТНАЯ).

Исследуемый образец (диск) в магн. поле Н: J — вектор намагниченности образца; а — угол между направлением магн. поля Н и осью лёгкого намагничивания ОО.

В одном из типов А. <м. исследуемый образец помещают в сильное однородное магн. поле Н (рис. ). Образец намагничивается по направлению поля лишь в том случае, если поле направлено вдоль его оси лёгкого намагничивания (ось ОО на рисунке). Во всех остальных случаях вектор намагниченности J занимает нек-рое промежуточное положение между направлением Н и осью ОО. Вектор J можно разложить на компоненты J¦ и J+ вдоль и поперёк поля. Компонента J+ создаёт момент вращения M=J+
• Н, к-рый стремится повернуть образец и совместить направления оси ОО и поля Н. Момент вращения, вызванный действием магн. поля, компенсируется моментом, создаваемым упругими элементами прибора при повороте образца на нек-рый угол a, отсчитываемый по шкале. Измерения производятся при разл. направлениях поля Н (поворотом магнита плавно меняют угол а от 0 до 180 или 360°), и по их результатам рассчитываются константы анизотропии, т. о. оценивается степень совершенства текстуры. Совр. А. м. позволяют исследовать как массивные образцы, так и ферромагн. плёнки в интервале темп-р от 1300 К до гелиевых (=1 К) и в магн. полях напряжённостью до 4000 кА/м (50 кЭ).