«Ампера теорема»

сформулирована А. Ампером в 1820; устанавливает, что магнитное поле предельно тонкого плоского магнита (магнитного листка (См. Магнитный листок)) тождественно полю замкнутого (кругового) линейного тока, текущего по контуру этого магнита (см.рис.). Согласно А. т., магнитное поле Н кругового линейного тока силой i эквивалентно полю магнитного листка в том случае, если «элементарные магнитики», образующие листок, располагаются в нём с плотностью, при которой магнитный момент единицы площади листка равен силе тока i (в амперах). Из А. т. следует, что магнитные поля замкнутых постоянных токов можно заменять полями фиктивных «магнитных зарядов» (положительных и отрицательных) и тем самым сводить задачу изучения магнитных полей постоянных токов к магнитостатике.

Рис. к ст. Ампера теорема.

АМПЕРА ТЕОРЕМА

устанавливает, что магн. поле предельно тонкого плоского магнита («магн. листка», образованного из одинаково ориентированных элем. магнитиков) тождественно полю замкнутого (кругового) линейного тока, текущего по контуру этого магнита (рис. ); сформулирована франц. физиком А. Ампером в 1820.

«Магн. листок»: N и S — северный и южный магн. полюсы элементарных магн. диполей, из к-рых состоит листок; Н — результирующее магн. поле диполей; г — круговой ток, создающий поле, эквивалентное полю H.

Согласно А. т., магн. поле Н кругового линейного тока силой г эквивалентно полю магн. листка в том случае, если плотность магн. моментов диполей (элем. магнитиков), образующих листок, численно равна силе тока i (в А). Из А. т. следует, что магн. поля замкнутых пост. токов можно рассматривать как поля фиктивных «магнитных зарядов» (положительных и отрицательных, попарно образующих магн. диполь) и тем самым сводить задачу изучения магн. полей постоянных электрич. токов к магнитостатике.