Устойчивость упругих систем в словарях и энциклопедиях
свойство упругих систем возвращаться к состоянию равновесия после малых отклонений их из этого состояния. Понятие У. у. с. тесно связано с общим понятием устойчивости движения (См. Устойчивость движения) или равновесия. Устойчивость является необходимым условием для любой инженерной конструкции. Потеря устойчивости может явиться причиной разрушения как отдельного элемента конструкции, так и сооружения в целом. Потеря устойчивости при определённых видах нагружения характерна для различных гибких элементов, входящих в состав конструкции, – стержней (продольный изгиб), пластинок и оболочек (выпучивание).
До 2-й половины 19 в. единственным критерием прочности инженерных сооружений принималась величина действующих напряжений, т. е. считалось, что если напряжения не превосходят некоторого предела, зависящего от механических свойств материала, то сооружению не грозит опасность. Это было справедливо, пока строительными материалами служили камень, дерево, чугун и т.д., для которых, благодаря низким допускаемым напряжениям, случаи потери устойчивости были весьма редки. С появлением конструкций, в состав которых входят длинные сжатые стержни, последовал ряд аварий, заставивших пересмотреть укоренившуюся точку зрения. Оказалось, что они произошли вследствие недостаточной устойчивости сжатых стержней. Так, например, в результате потери устойчивости под воздействием порывов ветра в 1940 рухнул Такомский висячий мост (США).
Физическим признаком устойчивости или неустойчивости формы равновесия служит поведение нагруженной упругой системы при её отклонении от рассматриваемого положения равновесия на некоторую малую величину. Если система, отклоненная от положения равновесия, возвращается в первоначальное положение после устранения причины, вызвавшей отклонение, то равновесие устойчиво. Если отклонение не исчезает, а продолжает расти, то равновесие неустойчиво. Нагрузка, при которой устойчивое равновесие переходит в неустойчивое, наз. критической нагрузкой, а состояние системы – критическим состоянием. Установление критических состояний и составляет основной предмет теории У. у. с.
Для прямого стержня (См. Стержень), сжатого вдоль оси силой Р, значение критической силы Ркропределяется формулой Эйлера Ркр =π2EI/(μl)2, где Е — модуль упругости материала, I — момент инерции поперечного сечения, l – длина стержня, μ — коэффициент, зависящий от условий закрепления концов. В случае двух шарнирных опор, одна из которых является неподвижной, а вторая – подвижной, μ = 1.
Для прямоугольной Пластинки, сжатой в одном направлении, критическое напряжение равно δкр = Kπ2D/b2h, где D = Eh3/12(1 - ν)2 – т. н. цилиндрическая жёсткость, b и h – ширина и толщина пластинки, ν – Пуассона коэффициентматериала, К –коэффициент, зависящий от условий закрепления краев и от отношения между размерами пластинки.
В случае круговой цилиндрической оболочки (См. Оболочка), сжатой вдоль оси, можно установить т. н. верхнее критическое напряжение σкр. в. =h и R –толщина и радиус кривизны срединной поверхности оболочки. Несколько иную структуру имеют формулы для верхнгео критического напряжения при действии поперечного давления или скручивающих пар. Потеря устойчивости реальных оболочек во многих случаях происходит при меньшей нагрузке вследствие значительного влияния различных факторов, особенно начальных неправильностей формы.
Для сложных конструкций точное решение затруднено, поэтому прибегают к различным приближённым методам. Для многих из них пользуются энергетическим критерием устойчивости, в котором рассматривается характер изменения потенциальной энергии П системы при малом отклонении её от положения равновесия (для устойчивого равновесия П =min). При рассмотрении неконсервативных систем, например стержня, сжатого силой, наклон которой меняется в процессе выпучивания (следящая сила), применяется динамический критерий, заключающийся в определении малых колебаний нагруженной системы. Важное значение имеет исследование т. н. закритического поведения упругих систем. Оно требует решения нелинейных краевых задач. Для стержня закритическая деформация оказывается возможной лишь при его очень большой гибкости. Напротив, для тонких пластинок вполне возможны значительные прогибы в закритической стадии – при условии, что края пластинки подкреплены жёсткими стержнями (стрингерами). Для оболочек закритическая деформация связана обычно с прощёлкиванием и потерей несущей способности конструкции.
Приведённые выше данные относятся к случаю, когда потеря У. у. с. имеет место в пределах упругости материала. Для исследования У. у. с. за пределами упругости пользуются пластичности теорией (См. Пластичности теория). Если нагрузка, приводящая к потере устойчивости, динамическая, необходимо учитывать силы инерции элементов конструкции, отвечающие характерным перемещениям. Чем более быстрым является нагружение, тем более выраженной оказывается форма выпучивания. При ударных нагрузках исследуются волновые процессы передачи усилий в конструкции. Если материал конструкции находится в состоянии ползучести, для определения критических параметров пользуются соотношениями теории ползучести (см. Ползучесть).
Лит.: Болотин В. В., Динамическая устойчивость упругих систем, М., 1956; его же, Неконсервативные задачи теории упругой устойчивости, М., 1961; Вольмир А. С., Устойчивость деформируемых систем, 2 изд.. М.. 1967: Ржаницын А. Р., Устойчивость равновесия упругих систем, М., 1955: Смирнов А. Ф., Устойчивость и колебания сооружений, М., 1958; Тимошенко С. П., Устойчивость упругих систем, пер. с англ., 2 изд., М., 1955; его же, Устойчивость стержней, пластин и оболочек, М., 1971; Вольмир А. С., Оболочки в потоке жидкости и газа. Задачи аэроупругости, М., 1976.
А. С. Вольмир.
-свойство упругих систем возвращаться к состоянию равновесия после малых отклонений их из этого состояния. Понятие У. у. с. тесно связано с общими понятиями устойчивости движения и равновесия. Устойчивость является необходимым условием для любой конструкции. Потеря устойчивости
где -матрица 3-поворотов, , Подчеркнём, что частота w в множестве (9) не фиксирована.
Если возмущённый солитон описывать полем
то возмущение x определим как Метрики r0, r выберем в виде
где||||-норма в , значок С обозначает совместную норму в
Изучим Q-yстoйчивость солитонных решений (8), наложив условие фиксации заряда, уже предполагающееся в определении (10):
Введем удобные для дальнейшего обозначения:
Выберем в качестве функционала Ляпунова интеграл движения
где -энергия поля. Его вторая вариация может быть представлена в виде
где введены самосопряжённые операторы
Из (12) следует, что для положительной определённости d2V необходимо выполнение неравенств Fp >0, h> 0. Оказывается, что безузловые солитоны (u>0) могут быть устойчивыми, тогда как узловые солитоны (для к-рых на нек-рых поверхностях u = 0) всегда неустойчивы. Заметим, что для безузловых солитонов спектр оператора неотрицателен, т. к. и>0, и поэтому и - первая собственная ф-ция оператора L^2, тогда как нулевая мода x2=u исключается выбором метрики r. Анализируя структуру второй вариации (12), можно установить справедливость следующей теоремы (Q -теоре-мы): безузловые стационарные решения (8) Q -устойчивы по Ляпунову в области
если в ней оператор имеет единств. отрицат. собств. значение, а собств. ф-ция y- удовлетворяет условию
Условия Q -теоремы необходимы для устойчивости безузловых солитонов, что можно установить с помощью следующего функционала Четаева:
где
Вычисляя его производную W., находим:
Отсюда следует, что в области т. е. имеет место неустойчивость солитонов.
Чтобы убедиться в неустойчивости узловых солитонов, заметим, что в этом случае возмущение x2 всегда содержит решение однородного ур-ния допускающего знакопеременный интеграл "энергии"
т. к. оператор имеет отрицат. собств. значения. Это видно из ур-ния и наличия узлов у ф-ции u(r). Неустойчивость доказывается существованием функционала Четаева для к-рого W>0в области
Рассмотрим примеры применения Q -теоремы для анализа устойчивости солитонов в D -мерном пространстве.
1) С т е п е н н а я м о д е л ь. В этом случае и ф-ция и( х )удовлетворяет ур-нию
к-рое имеет безузловое решение и(r )при условиях|w|<1 0<1-1/n<=2/D. Выполнив в (15) замену переменных: x=r(1-w2)-1/2, u=u(1-w2)s, s-1=2(n-1), находим заряд Q(w) невозмущённого солитона:
Из (16) следует, что условие (13) выполнено для частот
Условие (14) также выполнено, т. к. а ф-ция как первая собств. ф-ция оператора . Поэтому неравенство (17) определяет область устойчивости безузловых солитонов.
2) Л о г а р и ф м и ч е с к а я м о д е л ь задаётся ф-цией F=p+s(1-lns) и допускает решения вида
Отсюда находим зависимость заряда от частоты:
определяющую, согласно (13), область устойчивости:
3) Шрёдингера уравнение нелинейное, допускает решения (8) с амплитудой u, подчиняющейся ур-нию (15) с переобозначением . Замена переменных x=r|w|-1/2, u=u|w|s, s-1=2(n-1) позволяет найти заряд как ф-цию от w:
Отсюда следует, что в области устойчивости 1 < п <1+2/D, а при п>1 +2/D солитоны неустойчивы. Это устанавливается с помощью функционала Четаева
3. Метод Захарова - Кузнецова (1974). Метод состоит в доказательстве ограниченности снизу энергии консервативной системы при условии фиксации нек-рых дополнит. интегралов движения. Проиллюстрируем метод на последнем примере, показав, что интеграл энергии в оценивается снизу через заряд Q. В самом деле,
Вводя обозначение ..., и используя неравенства приходим к оценке
Если 5>3n, то правая часть этого неравенства имеет минимум при
Поэтому энергия при фиксированном I2 = Q также имеет минимум, к-рый и реализуется на нек-рой стабильной конфигурации.
Используем метод Захарова - Кузнецова для доказательства существования стабильных солитонов ещё в двух распространённых моделях.
1) Кортевега - де Фриса уравнение (D= 1) описывает волны на мелкой воде и допускает законы сохранения энергии
и импульса Используя неравенство Гальяр-до - Ниренберга-Ладыженской получаем оценку для энергии снизу:
Минимизируя правую часть этого неравенства по|| д xj||, находим Т. о., при фиксированном импульсе Р=I2 энергия ограничена снизу и имеет минимум, к-рый реализуется на нек-рой устойчивой конфигурации.
2) Кадомцева - Петвиашвили уравнение (D =2)
рассматривается как двумерное обобщение ур-ния Кортевега- де Фриса и также допускает законы сохранения энергии
и импульса Воспользуемся неравенством Гёльдера , а также очевидными неравенствами
объединяя к-pые, приходим к соотношению , позволяющему получить оценку для энергии снизу:
Минимизируя правую часть в (18) по|| д xj|| и|| д yw||, получаем неравенство означающее, что при фиксированном импульсе Р=I2 минимум энергии реализуется на нек-рой стабильной солитонной конфигурации.
4. Пример применения прямого метода в кинетической теории плазменных солитонов. Рассмотрим эл.-статич. приближение Власова - Пуассона в одномерном случае (D =1). Ур-ния для ф-ции распределения электронов f(t, x,u) и напряжённости электрич. поля в плазме E(t, x )в приближении тяжёлых ионов имеют вид (распределение ионов не зависит от времени)
С учётом граничных условий
в системе отсчёта, связанной с центром распределения электрич. поле исключается:
Пусть невозмущённое решение ур-ний (19) стационарно:
где -энергия электрона, m = sign u. Т. к. f>0, полагаем считая c0 решением ур-ния
где При этом возмущение x=c-c0 с учётом (20) и линеаризованного условия нормировки удобно представить в виде
считая, что j удовлетворяет линеаризованному ур-нию
где введены операторы
Из ур-ния (21) следует, что существует интеграл движения
В случае e= -1 функционал (22) положительно определён, что говорит об устойчивости монотонных по энергии w распределений - теорема Ньюкомба - Гарднера (клас-сич. пример: распределение Максвелла - Больцмана f0=Ae-w). Покажем, что монотонные распределения гло-бально устойчивы, выбрав функционал Ляпунова
где l-множитель Лагранжа, G(f) - нек-рая вспомогательная ф-ция, определяемая из условия стационарности V1. Из условия dV1(f0)=0 находим или, после дифференцирования по w, . Т. о., V1 - глобально выпуклый функционал. В частности, полагая убеждаемся, что Однако если распределение f0 немонотонно по энергии, то функционал (22) знакопеременный, что говорит о неустойчивости. В самом деле, для функционала Четаева
где F- решение вспомогат. ур-ния
найдём, что в области V<0. Т. о., немонотонные распределения неустойчивы по метрикам r0, r где
(Подробное изложение теории прямого метода Ляпуно-ва и его приложений смотри в прилагаемом списке литературы.)
Лит.: Ляпунов А. М., Общая задача об устойчивости движения, 2 изд., Л.- М., 1935; Зубов В. И., Методы А. М. Ляпунова и их применение, Л., 1957; Мовчан А. А., Устойчивость процессов по двум метрикам, "Прикл. матем. и мех.", 1960, т. 24, в. 6, с. 988; Жидков Е. П., Кирчев И. П., Устойчивость решений вида уединенных волн некоторых нелинейных уравнений математической физики, "ЭЧАЯ", 1985, т. 16, в. 3, с. 597; Рыбаков Ю. П., Устой-чивость многомерных солитонов в киральных моделях и гравитации, в кн.: Итоги науки и техники, сер. Классическая теория поля и теория гравитации, т. 2, М., 1991, с. 56; Benjamin Т. В., Stability of solitary waves, "Proc. Roy. Soc.", 1972, v. 328A, p. 153; Makhan-kov V. G., Dynamics of classical solitons (in non-integrable systems), "Phys. Repts", 1978, v. 35, № 1, p. 1; Holm D. D. [a.o.], Nonlinear stability of fluid and plasma equilibrium, "Phys. Repts", 1985, v. 123, № 1 -2, p. l;ShatahJ., Strauss W., Instability of nonlinear bound states, "Comm. Math. Phys.", 1985, v. 100, № 2, p. 173; Kuzne- tsov E. A., Rubenchik A. M., Zakharov V. E., Soliton stability in plasmas and hydrodynamics, "Phys. Repts", 1986, v. 142, № 3, p. 103; Grillakis M., Shatah J., Strauss W., Stability theory of solitary waves in the presence of symmetry. I, II, "J. Funct. Anal.", 1987, v. 74, № 1, p. 160; 1990, v. 94, № 2, p. 308. Ю. П. Рыбаков.
-свойство упругих систем возвращаться к состоянию равновесия после малых отклонений их из этого состояния. Понятие У. у. с. тесно связано с общими понятиями устойчивости движения и равновесия. Устойчивость является необходимым условием для любой конструкции. Потеря устойчивости может стать причиной разрушения как отд. элемента конструкции, так и сооружения в целом.
Нагрузка, при к-рой устойчивое равновесие переходит в неустойчивое, наз. критич. нагрузкой, а состояние системы- критич. состоянием. Установление критич. состояний составляет осн. предмет теории У. у. с.
Для прямого стержня, сжатого вдоль оси силой Р, значение критич. силы Р кр определяется ф-лой Эйлера: где Е- модуль упругости материала; I- момент инерции поперечного сечения; l -длина стержня; m-коэф., зависящий от условий закрепления концов. В случае двух шарнирных опор, одна из к-рых неподвижна, а вторая подвижна, m=1
Для прямоуг. пластинки, сжатой в одном направлении, критич. напряжение где D - т. <н. цилиндрич. жёсткость; b и h- ширина и толщина пластинки; v - коэф. Пуассона материала; К- коэф., зависящий от условий закрепления краёв и от отношения между размерами пластинки.
В случае круговой цилиндрич. оболочки, сжатой вдоль оси, можно установить т. н. верхнее критич. напряжение
где h и R - толщина и радиус кривизны срединной поверхности оболочки. Несколько иную структуру имеют ф-лы для верхнего критич. напряжения при действии поперечного давления или скручивающих пар сил. Потеря устойчивости реальных оболочек во мн. случаях происходит при меньшей нагрузке вследствие значит. влияния разл. факторов, особенно нач. неправильностей формы.
Для сложных конструкций точное решение задачи У. у. с. затруднено, поэтому прибегают к разл. приближённым методам. Для многих из них пользуются энергетич. критерием устойчивости, в к-ром рассматривается характер изменения потенц. энергии П системы при малом отклонении её от положения равновесия (для устойчивого равновесия П = min). При рассмотрении неконсервативных систем, напр. стержня, сжатого силой, наклон к-рой меняется в процессе изгиба (следящая сила), применяется дина-мич. критерий, заключающийся в определении малых колебаний нагруженной системы.
Важное значение имеет исследование т. н. закритич. поведения упругих систем. Оно требует решения нелинейных краевых задач. Для стержня закритич. деформация оказывается возможной лишь при его очень большой гибкости. Напротив, для тонких пластинок вполне возможны значит. прогибы в закритич. стадии-при условии, что края пластинки подкреплены жёсткими стержнями (стрингерами). Для оболочек закритич. деформация связана обычно с про-щёлкиванием и потерей несущей способности конструкции.
Приведённые выше данные относятся к случаю, когда потеря У. у. с. имеет место в пределах упругости материала. Для исследования У. у. с. за пределами упругости пользуются пластичности теорией. Если нагрузка, приводящая к потере устойчивости, динамическая, необходимо учитывать силы инерции элементов конструкции, отвечающие характерным перемещениям. При ударных нагрузках исследуются волновые процессы передачи усилий в конструкции. Если материал конструкции находится в состоянии ползучести, для определения критич. параметров пользуются соотношениями теории ползучести.
Лит.: Болотин В. В., Динамическая устойчивость упругих систем, М., 1956; его же, Неконсервативные задачи теории упругой устойчивости, М., 1961; Вольмир А. С., Устойчивость деформируемых систем, 2 изд., М., 1967; его же, Оболочки в потоке жидкости и газа. Задачи гидроупругости, М., 1979; Тимошенко С. П., Устойчивость стержней, пластин и оболочек, М., 1971.
А. С. Вольмир.
свойство упругих систем возвращаться к состоянию равновесия после малых отклонений их из этого состояния. Понятие У. у. с. тесно связано с общим понятием устойчивости движения или равновесия. Устойчивость явл. необходимым условием для любой инженерной конструкции. Потеря устойчивости может стать причиной разрушения как отд. элемента конструкции, так и сооружения в целом. Потеря устойчивости при определ. видах нагружения характерна для разл. элементов, входящих в состав конструкции,— стержней (продольный изгиб), пластинок и оболочек (выпучивание).
Физ. признаком устойчивости или неустойчивости формы равновесия служит поведение нагруженной упругой системы при её отклонении от рассматриваемого положения равновесия на нек-рую малую величину. Если система, отклонённая от положения равновесия, возвращается в первонач. положение после устранения причины, вызвавшей отклонение, то равновесие устойчиво. Если отклонение не исчезает, а продолжает расти, то равновесие неустойчиво. Нагрузка, при к-рой устойчивое равновесие переходит в неустойчивое, наз. критической нагрузкой, а состояние системы — критическим состоянием. Установление критич. состояний и составляет осн. предмет теории У. у. с.
Для прямого стержня, сжатого вдоль оси силой Р, значение критич. силы Ркр определяется ф-лой Эйлера:
Ркр=p2EI/(ml)2,
где Е — модуль упругости материала, I — момент инерции поперечного сечения, l — длина стержня, m— коэфф., зависящий от условий закрепления концов. В случае двух шарнирных опор, одна из которых неподвижна, а вторая подвижна, m=1.
Для прямоугольной пластинки, сжатой в одном направлении, критич. напряжение равно:
sкр=Kp2D/b2h,
где D=Eh3/12(1-n)2 — т. н. цилиндрич. жёсткость, b и h — ширина и толщина пластинки, v — коэфф. Пуассона материала, К — коэфф., зависящий от условий закрепления краёв и от отношения между размерами пластинки.
В случае круговой цилиндрич. оболочки, сжатой вдоль оси, можно установить т. н. верхнее критич. напряжение sкр в=(1/O(3(1-n2)))E(h/R); h и R — толщина и радиус кривизны срединной поверхности оболочки. Несколько иную структуру имеют ф-лы для верх. критич. напряжения при действии поперечного давления или скручивающих пар. Потеря устойчивости реальных оболочек во мн. случаях происходит при меньшей нагрузке вследствие значит. влияния разл. факторов, особенно начальных неправильностей формы.
Для сложных конструкций точное решение задачи У. у. с. затруднено, поэтому прибегают к разл. приближённым методам. Для мн. из них пользуются энергетич. критерием устойчивости, в к-ром рассматривается хар-р изменения потенц. энергии П системы при малом отклонении её от положения равновесия (для устойчивого равновесия П=min). При рассмотрении неконсервативных систем, напр. стержня, сжатого силой, наклон к-рой меняется в процессе выпучивания (следящая сила), применяется динамич. критерий, заключающийся в определении малых колебаний нагруженной системы.
Важное значение имеет исследование т. н. закритич. поведения упругих систем. Оно требует решения нелинейных краевых задач. Для стержня закритич. деформация оказывается возможной лишь при его очень большой гибкости. Напротив, для тонких пластинок вполне возможны значит. прогибы в закритич. стадии — при условии, что края пластинки подкреплены жёсткими стержнями (стрингерами). Для оболочек закритич. деформация связана обычно с прощёлкиванием и потерей несущей способности конструкции.
Приведённые выше данные относятся к случаю, когда потеря У. у. с. имеет место в пределах упругости материала. Для исследования У. у. с. за пределами упругости пользуются пластичности теорией. Если нагрузка, приводящая к потере устойчивости, динамическая, необходимо учитывать силы инерции элементов конструкции, отвечающие характерным перемещениям. При ударных нагрузках исследуются волн. процессы передачи усилий в конструкции. Если материал конструкции находится в состоянии ползучести, для определения критич. параметров пользуются соотношениями теории ползучести.
1) У. у. с.-свойство упругих систем (упругих тел или совокупностей взаимодействующих упругих тел) мало отклоняться от состояния равновесия (движения) при достаточно малых возмущающих воздействиях. Роль возмущающих воздействий играют флуктуации внешних сил, отклонения от идеальной геометрич. формы, дефекты материала и т. п.
2) У. у. с.- раздел механики деформируемого твердого тела, предметом к-рого является изучение У. у. с. В более широкой трактовке этот раздел включает изучение устойчивости вязко-упругих, упруго-пластических и др. деформируемых систем; часто употребляют также термин устойчивость деформируемых систем.
Понятие У. у. с. тесно связано с общим понятием устойчивости движения, в частности с понятием устойчивости по Ляпунову. Центральная задача теории У. у. с.- нахождение области в пространстве параметров системы и внешних воздействий, в пределах к-рой рассматриваемое состояние равновесия (движения) остается устойчивым. Поверхность, ограничивающая область устойчивости, наз. критической поверхностью. Часто воздействие на упругую систему задают с точностью до одного параметра Без ограничения общности можно принять, что причем при имеет место устойчивость. Нижняя грань значений параметра при к-рых исследуемое равновесие (движение) перестает быть устойчивым, наз. критическим параметром. Задачи У. у. с. имеют большое прикладное значение: потеря устойчивости элементов конструкций, машин и приборов, как правило, влечет утрату несущей способности или нарушение нормальных условий эксплуатации.
Строгая теория У. у. с. основана на распространении классич. устойчивости теории на континуальные системы и может рассматриваться как приложение теории дифференциальных уравнений в банаховом пространстве. Близость исследуемого состояния и возмущенных состояний оценивается по нек-рой норме. В практич. расчетах широко применяют аппроксимацию континуальных систем конечномерными системами с широким привлечением вариационных, сеточных и т. п. приближенных методов.
В случае упругой системы с идеальными связями, нагруженной потенциальными не зависящими от времени силами, система в целом консервативная. Условия устойчивости равновесия даются теоремой Лагранжа - Дирихле, согласно к-poй в положении устойчивого равновесия потенциальная анергия системы П имеет изолированный минимум. На этой теореме основан энергетический метод исследования У. у. с., состоящий в изучении изменения потенциальной энергии системы П при изменении параметров. При этом П [u] - функционал от поля перемещений и. В однопараметрич. задачах У. у. с. критич. параметр b* есть нижняя грань значений b, при к-рых нарушается неравенство при условии В окрестности критич. значений происходит бифуркация форм равновесия.
Для вычисления критич. параметров, отвечающих точкам бифуркации, вместо энергетич. метода обычно используют статический метод. При этом задача У. у. с. сводится к линейной задаче о собственных значениях для операторного уравнения, соответствующего вариационному условию Здесь I[и] - квадратичный функционал от поля перемещений, к-рый формально совпадает с если вариацию заменить на и. Минимальное собственное значение принимают за критич. параметр. Как правило, дополнительный анализ подтверждает, что при достижении минимального собственного значения происходит бифуркация форм равновесия.
Оба метода берут начало от работ Л. Эйлера (L. Euler) по основам классич. вариационного исчисления (1744- 1757). Им же решены простейшие задачи об устойчивости призматич. упругих стержней при осевом сжатии, а также изучено поведение стержней после потери устойчивости. Для стержня, шарнирно опертого по концам, критич. сила равна
где Е - модуль Юнга материала, J - момент инерции поперечного сечения, l - длина стержня. Накоплено большое количество конкретных результатов для стержней, стержневых систем, пластин, оболочек, а также тел, все характерные размеры к-рых имеют одинаковый порядок (см. [1]).
В случае непотенциальных сил энергетич. и статич. методы, вообще говоря, неприменимы (см. 12]). Они неприменимы также в динамических задачах У. у. с. (см. [3]). Во всех этих случаях используют динамический метод, состоящий в рассмотрении малых движений системы в окрестности исследуемого равновесия (движения). При постоянных во времени внешних воздействиях изучение устойчивости сводится к обобщенной задаче о собственных значениях относительно параметров системы, а также характеристич. показателей или комплексных собственных частот. Динамич. метод основан на распространении теорем об устойчивости по первому приближению на континуальные системы. Если при постановке конкретной задачи не допущено переупрощений, то такой метод дает правильные результаты. В противном случае возможны явления, известные под названием парадоксов стабилизации и дестабилизации (см. [4]). Среди неконсервативных задач теории У. у. с. значительное место принадлежит задачам аэроупругости и гидроупругости (см. [2], [5], (6]), а также задачам устойчивости при периодических внешних воздействиях (см. [3]). Последние тесно связаны с теорией нараметрич. резонансов для континуальных систем.
Обобщение теории У. у. с. на упруго-пластические системы связано с преодолением серьезных трудностей исследования устойчивости существенно нелинейных неголономных континуальных систем (см. [7]). Для систем из материалов, подверженных ползучести и другим явлениям, протекающим во времени, требуется исследование устойчивости на конечном интервале времени [8].
Лит.:[1] Вольмир А. С., Устойчивость деформируемых систем, 2 изд.. М., 1967; [2] Болотин В. В., Неконсервативные задачи теории упругой устойчивости, М., 1961; [3] его же, Динамическая устойчивость упругих систем, М., 1956; [4] его же, в кн.: Проблемы устойчивости движения, аналитической механики и управления движением, Новосиб., 1979, с. 7-17; [5] Вольмир А. С., Оболочки в потоке жидкости и газа. Задачи аэроупругости, М., 1976; [6] его же, Оболочки в потоке жидкости и газа. Задачи гидроупругости, М., 1979; [7] Клюшников В. Д., Устойчивость упруго-пластических систем, М., 1980; [8] Работнов Ю. Н., Элементы наследственной механики твердых тел, М., 1977.
В. В. Болотин.